Ви є тут

Методика выделения нефтегазовых пластов с глубокими зонами проникновения по данным геофизических исследований скважин

Автор: 
Яковлев Геннадий Евгеньевич
Тип роботи: 
ил РГБ ОД 71
Рік: 
0
Артикул:
520694
179 грн
Додати в кошик

Вміст

- 2 -
ОГЛАВЛЕНИЕ
Стр.
ВВЕДЕНИЕ ........................................................ 4
Глава I. ФИЗИКО-ГЕОЛОГИЧЕСКОЕ ОБОСНОВАНИЕ ПРИМЕНЕНИЯ ГРАДИЕНТ-ЗОНДОВ БОЛЬШОГО РАЗМЕРА ДЛЯ ОПРЕДЕЛЕНИЯ
ХАРАКТЕРА НАСЫЩЕНИЯ КОЛЛЕКТОРОВ С ГЛУБОКИМИ ЗОНАМИ ПРОНИКНОВЕНИЯ ................................... 12
1.1. Краткий обзор современного состояния изучения коллекторов со сложным строением по-рового пространства ................................... 12
Г,?. Сравнительный анализ характеристик некоторых зондов электрометрии’.............................. 22
Глава 2. ВОПРОСЫ ТЕОРИИ ЭЛЕКТРОМЕТРИЙ СКВАШ В ОДНОРОДНОМ . ЭЛЕКТРИЧЕСКОМ ПОЛЕ........................................ 37
2.1. Об асимптотических значениях ^ и предельных радиусах исследования ............................. 37
2.2. Характеристики градиент-зондов бесконечно большого размера ...................................... 67
2.3. Об условиях создания квазиоднороцного электрического поля установками с конечными разносами питающих электродов ... 60
Глава 3. ВЛИЯНИЕ РЕАЛЬНЫХ УСЛОВИИ ИЗМЕРЕНИЯ НА ПОКАЗАНИЯ ГРАДИЕНТ-ЗОНДОВ БОЛЬШОГО РАЗМЕРА .... III
3.1. Влияние ствола скважины ....................... 112
3.2. Влияние конечного расстояния между парны-
. ми электродами................................. 126
3.3. Влияние экранирования ......................... 133
3.4. Влияние анизотропии разреза ................... 152
- 3 -
Глава 4. РЕЗУЛЬТАТЫ МОДЕЛИРОВАНИЯ................................173
4.1. Электролитическое моделирование ................. 174
4,?. Моделирование на электроинтеграторе ЭКСМ . . 199
4,3. Некоторые результаты моделирования на ЭВМ. . 216
Глава 5. ИНТЕРПРЕТАЦИЯ ДИАГРАММ КС, ЗАРЕГИСТРИРОВАННЫХ ЧЕТЫРЕХЭЛЕКТРОДНЫМИ ГРАДИЕНТ-ЗОНДАМИ БОЛЬШОГО РАЗМЕРА..........................................................230
5.1. Определение границ пластов ...................... 231
5.2. Определение характера насыщения коллекторов 233
5.3. Определение удельного сопротивления пластов 239 Глава 6. ТЕХНИЧЕСКАЯ РЕАЛИЗАЦИЯ ИЗМЕРЕНИЯ В СКВАВИНАХ ЧЕТЫРЕХЭЛЕКТРОДНЫМИ ГРАДИЕНТ-ЗОНДАМИ БОЛЬШОГО РАЗМЕРА ..................................................• . . . 268
6.1. Условия измерений и основные требования к аппаратуре..............................................268
6.2. Описание аппаратуры ЭК1—813 (ПЭБЗ-1-КГУ) . . 281
6.3. Результаты испытаний аппаратуры ................. 287
Глава 7. ОПРЕДЕЛЕНИЕ ХАРАКТЕРА НАСЫЩЕНИЯ КОЛЛЕКТОРОВ С
ГЛУБОКИМИ ЗОНАМИ ПРОНИКНОВЕНИЯ КОМПЛЕКСОМ ГИС . . 292
7.1. Краткая характеристика коллекторов карбонатных отложений Татарии ..................................... 292
7.2. Примеры решения геологических задач .... 309
7.3. Результаты статистической обработки измерений ....................................................355
ЗАКЛЮЧЕНИЕ.......................................................364
ЛИТЕРАТУРА.......................................................372
- 38 -
В результате длительного применения метода БЭЗ укоренилось мнение о том, что при неограниченном увеличении размера зонда, т.е. при приближении к однородному электрическому полю, кажущееся сопротивление ^ всегда асимптотически стремится к удельному и в пределе становится равным ему. Однако это является справедливым лишь в двух крайних случаях [16,20,91] :
1) когда мощность пласта бесконечно велика, а диаметры скважины и зоны проникновения фильтрата промывочной жидкости имеют конечную величину, и
2) когда в пласте ограниченной мощности нет зоны проникновения, а диаметр скважины равен нулю.
Во всех остальных случаях, когда мощность пласта конечна, а диаметр скважины не равен нулю, сопротивление, к которому стремится при неограниченном увеличении размера зонда, равно некоторому асимптотическому значению 9* * отличному от удель-
ного сопротивления пласта даже если в последнем отсутствует зона проникновения промывочной жидкости.
Для доказательства этого утверждения воспользуемся методикой расчета кажущихся сопротивлений и приближенными формулами, приведенными в [85] . Поскольку эти формулы выведены для однород -ного электрического поля, то получаемые с их помощью кажущиеся сопротивления являются асимптотическими.
Наибольший интерес представляют формулы, выведенные для пластов ограниченной мощности с учетом влияния скважины без проникновения и, особенно, при наличии зоны проникновения промывочной жидкости. Они имеют следующий вид:
для пласта без проникновения (рис.2.1)
Г -й.*а5(й-й.)(6»А*-с“^ (гЛ
- 39 -
и при наличии зоны проникновения (рис.?,2)
Г - ?и +»'5 К (р„ - ?„ )М. - <*»& - й*-1- - С« М*
* «-5 (Р.-?-)(&»£.-й*Р0
(г ,2)
где К - коэффициент уплотнения тока в зоне проникновения, равный
г^-в(р„-90 .
2 Рц.-вСЯп-р^ '
, _ У* о.5__________ . р , г/к - 0.5_____ .
'~ЩаА + о.5У‘ + (‘*-АУ' ’ в 1(*А - о-5)+ ('г°/^Т ’
Глс л = ^ + . Гр -0.5 _
‘ У(*А.0.5)'.(^.Д7 ’ “$Р“'У(г4-0-5)-*(:^Т;
£ =________^_____.
V 1*(гт/кУ ’
0,0 и 0 - удельное электрическое сопротивление
Гзп Гп 'в«м
зоны проникновения, неизмененного пласта и вмещающих пород, и Ъм - радиусы ствола скважины и зоны проникновения,
Ь - мощность пласта и 2 ~ ордината точки наблюдения. При
этом ось ог совпадает с осью скважины и направлена вниз, а начало цилиндрической системы координат соответствует середине исследуемого пласта.
Поскольку, как будет показано в последующем, наиболее харак-