Раздел 2),
позволяет получить регулярную часть матричного элемента процесса. Обсуждается
набор диаграмм, отвечающих различным механизмам реакции, которые необходимо
учесть в дополнение к обобщенному полюсному матричному элементу, учитывающих
специфику, вносимую в процесс слабосвязанным дейтроном в конечном состоянии.
Восстанавливается связь динамических формфакторов сильной вершины с
реалистическими параметризациями волновых функций (интегралами перекрытий).
В подразделах 5.4 и 5.5 изучаются процессы при малых и больших значениях
импульсов отдачи. В низкоэнергетической области проводится согласование
релятивистских расчетов с нерелятивистскими, выясняются причины
рассогласований, проверяется чувствительности к выбору различных параметризаций
ядерных функций. Как показали проведенные расчеты, наиболее значительное
различие наблюдается в тех характеристиках, которые определяются
интерференционными вкладами от продольных и поперечных компонент ЭМ тока, т.е.
чувствительны к сохранению полного тока. К таким характеристикам относятся
асимметрия сечений процессов фоторасщепления, а так же асимметрия, продольные и
поперечные составляющие эксклюзивных сечений для процессов с виртуальными
фотонами. Дело в том, что, не обеспечив точное выполнение требований ЭМ
составляющей процесса, с ее особыми калибровочными свойствами (обеспечить
свойство индифферентности ЭМ сил), нельзя приступать к исследованию чисто
ядерного аспекта процесса, в основе которого одновременно участвуют как минимум
два взаимодействия. Не соблюдение этой хронологической последовательности
действий, будет приводить к искажению получаемой информации о нуклон-нуклонных
силах за счет включения в ее содержание некорректно учтенной ЭМ составляющей.
В области больших значений импульсов отдачи начинают “работать” все составные
части полной амплитуды. Кроме того роль регулярной составляющей возрастает, и
поэтому сечения представляют собой сложное переплетение (за счет интерференций)
вкладов различных механизмов. В подтверждение сказанному, рассмотрен процесс
электрорасщепления ядра гелия-3 выполненного в кинематических условиях NIKHEF.
Этот процесс позволяет изучать роль высокоимпульсных компонент волновой функции
ядра . Компланарная () постановка эксперимента при фиксированных значениях
налетающих электронов МэВ, МэВ/с, МэВ обеспечивает изменение импульса в
интервале МэВ/с, что соответствует переходу от условий “параллельной”
кинематики к “антипараллельной”.
В условиях этой кинематики все три полюса (протонный, дейтонный и ) существенно
удалены от физической области и, в полном сохраняющемся токе, невозможно
выделить какой-либо один доминирующий механизм реакции. В данных кинематических
условиях эксперимента все компоненты сохраняющегося тока существенно влияют на
величину сечения реакции. Поэтому их точное согласование друг с другом и с
внутриядерной динамикой в этом случае играет значительно более важную роль, чем
при описании сечений в условиях, когда лишь одни из полюсов (протонный или
дейтонный) расположен вблизи физической области. Такое согласование, как уже
отмечалось, обеспечивается требованием сохранения полного ЭМ тока ядра. Таким
образом, при исследовании глубоко виртуальных (высокоимпульсных) конфигураций
ядер в реакциях с электронами, так же как и в случае реакций с реальными
фотонами, точное сохранение ядерного электромагнитного тока крайне необходимо.
В подразделе 5.6 рассмотрены структурные функции и Af-асимметрии в реакциях (e,
eўp) и (e, eўd) на трехнуклонных ядрах для неполяризованных начальных частиц в
случае, когда сечение определяется ядерными структурными функциями в специально
выбранных кинематических условиях: ? параллельной и антипараллельной . При
такой геометрии эксперимента (когда ), а сечение полностью определяется двумя
функциями и . Их можно разделить экспериментально, если выполнить измерения при
двух различных степенях поляризации кванта , но при фиксированных значениях и .
Исследования Af-асимметрии на ядре также обнаруживает сильную чувствительность
к требованию сохранения полного ядерного тока.
Исследование процессов с реальными фотонами на тритиевой и гелиевой-3 мишенях
проведено в подразделе 5.7. Благодаря точному сохранению токов , , имеющих
несингулярный предел при , а их значения в фотонной точке определяют сечения
радиационного захвата . Наиболее ярко роль механизмов образования дейтронов из
синглетных состояний пар проявляется при углах и , где переходы с переворотом
спин-изоспина пары очень важны. Установлено, что расчеты с вершинными функциями
в модели Urbana (точечная кривая) практически не отличаются от результатов в
модели Рейда.
Таким образом, эффекты, обусловленные отличием дейтрона от элементарной
частицы, наиболее существенны при экстремальных углах, а очень малые величины
сечений в этих условиях указывают на то, что асимметрия сечений расщепления
ядра поляризованными фотонами при низких энергиях ( МэВ) должна быть близка к
единице.
Обнаружена высокая чувствительность асимметрии к механизмам образования
дейтронов из синглетных пар. Наиболее выразительно это эффект иллюстрирует
энергетическая зависимость асимметрии при углах .
Исследования этого подраздела указывают на определяющее значение в формировании
наблюдаемых за счет чисто структурного аспекта, т.е. решения задачи трех
сильновзаимодействующих тел.
В качестве примера, иллюстрирующего важность привлечения нуклонных резонансов в
дополнение к чисто нуклон-мезонным представлениям о ядерной структуре в
подразделе 5.8 проведено исследование асимметрии сечений фоторасщепления ядра
гелия-4 линейно поляризованными фотонами. Отмечается, что с рос
- Київ+380960830922