2
Содержание
Введение 4
Глава 1. Экспериментальное и теоретическое исследование газовых сред,
содержащих молекулы СО и возбуждаемых электрическим разрядом (обзор литературы) 13
1.1. Генерационные характеристики электроразрядных
криогенных СО лазеров 13
1.2. Кинетические процессы в газовых средах, содержащих
молекулы СО 16
1 Г.2/1 і Метод исследования - измерение спонтанного излучения 17
1.2.2. Метод исследования — измерение коэффициента усиления
слабого сигнала активной среды СО лазеров 20
13. Обертонный криогенный элскгроионизационный СО лазер 24
1.4. Электроразрядные СО лазеры со сверхзвуковым
охлаждением активной среды 28
1.5. Роль кислорода в активної! среде электроразрядных СО лазеров и
разряд в смесях с большим содержанием молекул Ог 30
Выводы к Главе 1 34
Глава 2. Экспериментальные установки и методики измерений параметров
активной среды. 37
2.1. Элсктроионизационные лазерные установки. 37
2.2. Непрерывный криогенный СО лазер низкого давления 40
2.2.1. Конструкция непрерывного криогенного СО лазера
с прокачкой газовой смеси 40
2.2.2. Спектрально-энергетические характеристики
непрерывного криогенного СО лазера 41
2.3. Методики измерения характеристик лазерного излучения 45
Выводы к Главе 2 46
Глава 3. Восстановление инверсной населенности на колебательно-
вращательных переходах импульсного СО лазера 47
3.1. Оптическая схема и методика измерения времени восстановления инверсной населенности ‘ 48
3.2. Измерение оптических потерь селективного
резонатора с двукратной модуляцией добротности 50
3.3. Измерение времени восстановления инверсной
населенности и сравнение с теоретическими расчетами 52
Выводы к Главе 3 58
>
3
Глава 4. Динамика коэффициента усиления слабого сигнала на высоких
колебательных переходах молекулы СО 59
4.1. Динамика коэффициента усиления слабого сигнала электроионизациониого СО лазера на обертонных колебательных переходах 60
4.1.1. Оптическая схема и методика измерения 60
4.1.2. Результаты измерения 62
4.1.3. Сравнение экспериментальных результатов с теоретическими 65
4.1.4. КПД обертонного электроионизациониого СО лазера 68
4.2. Динамика коэффициента усиления слабого сигнала электроионизациониого СО лазера на высоких основных колебательных переходах 69
4.2.1. Оптическая схема и методика измерения 69
4.2.2. Неоднородность коэффициента усиления слабого сигнала
но сечению электроионизациониого СО лазерного усилителя 71
4.2.3. Динамика коэффициента усиления слабого сигнала
в газовой смеси СО:Не 72
4.2.4. Динамика коэффициента усиления слабого сигнала
в азотосодержащей смеси 79
4.2.5. Сравнение экспериментальной динамики коэффициента
усиления слабого сигнала с теоретической 84
4.2.6. Характеристики кислородосодержащих газовых смесей, возбуждаемых элсктроионизационнмм разрядом 88
4.2.6.1. Стабилизация электроионизациониого разряда 88
4.2.6.2. Динамика коэффициента усиления слабого сигнала 92
4.2.6.3. Электроионизационный СО лазер на кислородосодержащих газовых смесях 100
4.3. Сравнение динамики коэффициента усиления слабого сигнала
на основных и обертонных переходах 104
4.4 Роль динамики коэффициента усиления слабого сигнала
в сверхзвуковом электроразрядном СО лазере 106
Выводы к Главе 4 108
Глава 5. Многочастотное лазерное зондирование активных сред СО:Нс, СО:Хг
и СО:02 в импульсном СО лазерном усилителе 110
5.1. Динамика температуры активной среды 110
5.2. Динамика населенности колебательных уровней молекул СО 118
Выводы к Главе 5 121
Заключение 122
Приложение (теоретическая модель элсктроразрядного СО лазера) 125
Список сокращений 134
Литература 135
Список публикаций с участием автора 144
Введение
Среди молекулярных лазеров, действующих в средней инфракрасной области спектра, лазеры на окиси углерода (Patel 1964, Соболев 1973, Mann 1976, Данилычев 1977, Ионин 1984, Алейников 1990, Иопин 1993, 2005, Ionin 1995, 2000, 2007а) выделяются высокой эффективностью и широким диапазоном перестройки частоты излучения. В активной среде (АС) СО лазера инверсная населенность возникает на большом количестве колебательновращательных переходов. Одним из эффективных методов накачки АС электроразрядного СО лазера является электроионизационный (ЭИ) метод (Басов 1974), сущность которого заключается в том, что проводимость газа создается и контролируется при помощи внешнего источника ионизации, например, электронного пучка. При ЭИ методе накачки энергия свободных электронов, которую они приобретают в электрическом поле, наиболее эффективным образом (-80%) передается на нижние колебательные уровни молекул СО и азота (Schulz 1973). Заселение более высоких колебательных уровней молекул СО происходит путем колсбатслыю-колсбагсльного (W) обмена энергией между ними (Тгсапог 1968). Применение ЭИ метода накачки АС СО лазера в сочетании с ее охлаждением до температур -100 К позволило достигнуть эффективности преобразования энергии накачки в энергию когерентного излучения ~50->60% (Mann 1976, Dymshits 1994).
Спектр излучения СО лазера, который действует на фундаментальных (основных) колебательно-вращательных переходах, т.с. с изменением номера колебательного уровня на единицу (V->V-1), лежит в диапазоне длин волн от -4.7 мкм, колебательная полоса 1—>0, (Wu 1991) до -8.2 мкм, колебательная полоса 37—>3 6 (Yardley 1970). Вместе с тем, электроразрядный СО лазер может работать и на переходах первого колебательного обертона (V—>V-2) молекулы СО (Bergman 1977, Басов 1978). В настоящее время генерация излучения обертонного СО лазера получена на -400 колебательно-вращательных переходах в диапазоне длин волн от -2.5 мкм (полоса 6—>4) до -4.2 мкм (полоса 38—>36) (Басов 2000а, Ь, с, Bachem 1993). Повышенный интерес к обертонному СО лазеру связан с тем, что его спектральный диапазон перекрывает "окно прозрачности" атмосферы (спектральная область с малым поглощением) в диапазоне от 3.3 мкм до 4.1 мкм (Межсрис 1987, Бузыкин 2001), что позволяет транспортировать лазерное излучение в атмосфере с минимальными потерями. Кроме того, множество спектральных линий обертонного СО лазера совпадает с линиями поглощения как простых веществ, так и органических соединений (Бузыкин 2002), что даст возможность использовать излучение обертонного СО лазера в лазерной химии и лазерной спектроскопии.
Следует отметить, что генерация излучения обертонного СО лазера с длиной волны более 3 мкм происходит на высоких (V>15) колебательно-вращательных переходах (Басов
2000с). На таких высоких переходах начинают проявляться процессы многоквантового колебательного обмена (МКО) (Гордиец 1971, Dillon 1972, Биллинг 1989), которые оказывают влияние на формирование и релаксацию колебательной функции распределения в АС СО лазера.
Авторы указанных работ показали, что когда вероятность обмена т-квантам и CO(v)4-CO(u) —>CO(v-m)+CO(u+m) (1)
приближается к единице, в соответствие с общими принципами кванговой механики становятся существенными процессы обмена ш+1 квантами. Как следует из работы (Биллинг 1989), константы скорости (КС) процессов (1) с ш=2, 3 примерно равны КС одноквантовых процессов в диапазоне V-10-K30.
Развитие теоретической модели кинетики АС элсктроразрядных СО лазеров с учетом МКО осуществлено в работе (Конев, 1994). Были произведены сравнения результатов расчетов по моделям одноквантового колебательного обмена (ОКО) и МКО не только стационарных . колебательных функций распределения (КФР) молекул СО, но и динамики их установления и релаксации при импульсном возбуждении. Было показано, что стационарные КФР' слабо зависят от выбора модели VV-обмена. Поэтому представляют интерес те эксперименты, в которых можно было бы обнаружить существенные отличия между двумя моделями. Одним из таких экспериментов, смоделированным в указанной работе, является измерение временной зависимости восстановления коэффициента усиления слабого сигнала (КУСС) методом двойного резонанса (Brechignac 1975, 1978а). В этом эксперименте впервые были получены КС квазирезонансного двухбайтового обмена (Brechignac 1978а). Оказалось, что рассчитанная для условий этого эксперимента длительность процесса восстановления КУСС после короткого возмущения при V=24, 25 по модели ОКО в 5-*-7 раз короче, чем по модели МКО (Конев, 1994). Однако, необходимо отметить, что в экспериментах, описанных в (Brechignac 1975, 1978а), использовалась АС СО лазера с непрерывной накачкой разрядом постоянного тока. Поэтому восстановление КУСС, а, следовательно, инверсной населенности (ИИ), в ней происходит как за счет VV-обмена, так и за счет процесса накачки. Как было отмечено в работе (Анохин 1972) для детального исследования именно VV обмена в АС СО лазеров необходимо измерять времена восстановления ИИ в послесвечении импульсного электрического разряда в широком диапазоне экспериментальных условий на большом количестве отдельных колебательновращательных переходов. Таких исследований до начала экспериментов по теме диссертационной работы проведено не было.
В работе (Конев, 1994) было также показано, что рассчитанные для условий импульсного возбуждения КУСС обертонных переходов криогенного СО лазера могут отличаться на 3(Н*40% для V~30 в зависимости от выбора модели W-обмена. Исследование генерационных харакгеристик импульсного обертонного СО лазера (Басов 2000а, Ь, с) показало, что спектрально-энергетические характеристики такого лазера значительно лучше описываются с помощью модели МКО, чем ОКО. Однако, экспериментально измеренные временные характеристики лазерного излучения отличаются от их расчетных значений. В качестве одного из выводов этих работ отмечалось, что сопоставление экспериментальных и расчетных данных указывает на необходимость уточнения кинетической модели активной среды СО лазера с привлечением процессов МКО на высокорасположенных колебательных уровнях.
Существенным шагом вперед на пути исследования кинетических процессов, происходящих в АС электроразрядных СО лазеров является переход от сопоставления расчетных и измеренных генерационных характеристик таких лазеров к сравнению непосредственно их коэффициента усиления. Это позволяет, как существенно упростить теоретическое моделирование, так и уменьшить число измеряемых параметров в эксперименте.
Кроме того, характерные времена формирования ИН, а, следовательно, и КУСС, очень важны для быстропроточных СО лазеров как с поперечной прокачкой активной среды (Bergman 1977 Klosterman 1979, Горшков 1989, Головин 1996, Александров 1997, McCord 2004), так и с продольной (Смит 1976, Шарков 1977, Kodama 1998), поскольку их нужно учитывать при разработке конструкции таких лазеров. Таким образом, возникает необходимость в исследовании временной динамики усиления в АС СО лазера в различных экспериментальных условиях, в частности, характерных, для СО лазеров с быстрой прокачкой активной среды. Причем, наиболее важные из этих условий (удельный энерговклад, плотность и состав газовой смеси) можно промоделировать на импульсной ЭИ СО лазерной установке со стационарным криогенным охлаждением активной среды.
В СО лазере зависимость КУСС от температуры играет особенно существенную роль (Patel, 1966). Известно, что трудно измерять температуру газа непосредственно в области электрического разряда (Дорош 1975). В работе (Басов 1983а) для измерений временной зависимости температуры АС в условиях электрического разряда был использован тот факт, что вращательная температура возбужденных состояний молекул СО сравнивается с поступательной температурой за время менее 1 не (Дунчич 1986). Временная эволюция вращательной температуры газа рассчитывалась по динамике КУСС на трех вращательных переходах одной колебательной полосы, которая измерялась с помощью непрерывного СО лазера низкого давления, использовавшегося в качестве частотно-селективного зондирующего
лазера. Однако, при использовании такой методики десятипроцентная точность измерения КУСС приводит к высокой (~200 К) погрешности определения температуры газа (Вязовецкий 1990). Для увеличения точности, как следует из (Вязовецкий 1990), необходимо увеличивать число зондируемых переходов в несколько раз, т. е. развить метод многочастотного зондирования АС ЭИ СО лазера.
Температура газа также является важным фактором, влияющим на пороговое значение содержания сииглетного кислорода в кислород-иодных лазерах как химических (Вепагё 1979, Юрышев 1996), так и элсктроразрядных (1ошп 2002, 2007Ь). Элсктроразрядный генератор сииглетного кислорода может быть создан на основе ЭИ разряда. Как было показано в наших работах [10*-12*] ЭИ разряд в кислороде стабилизируется при помощи добавления небольшого количества окиси углерода. Этот фаю- открывает возможность детектирования динамики температуры в кислородных смесях с накачкой в ЭИ разряде при помощи многочастотного зондирования излучением непрерывного СО лазера.
Целью диссертационной работы является экспериментальное исследование динамики
КУСС на высоких (У>15) основных (V—>У-1) и обертонных (У—>У-2) переходах молекул СО, возбужденных в импульсном ЭИ разряде в широком диапазоне экспериментальных условий, для обоснования теории многоквантового колебательного обмена; получения информации о характерных временах формирования и жизни инверсной населенности, необходимой для оптимизации работы быстропроточных электроразрядных СО лазеров; а также измерения временной зависимости температуры газовых сред, содержащих возбужденные молекулы СО, методом многочастотного лазерного зондирования, в том числе в смесях с большим содержанием кислорода, разряд в которых стабилизирован небольшими добавками молекул СО.
Для достижения поставленной цели решались следующие задачи:
1. Измерение степени восстановления ИН в АС импульсного ЭИ СО лазера по отношению энергии второго импульса к энергии первого в режиме двойной модуляции добротности резонатора (МДР), с помощью разработанной автором оптической схемы, позволяющей независимо регулировать как спектральный состав лазерного излучения, так и его временные характеристики. Сравнение результатов экспериментов с результатами теоретических расчетов, выполненных на основе моделей ОКО и МКО.
2. Исследование динамики КУСС на колебательно-вращательных переходах, включая высокие (У>15), основной и обертонной полос молекулы СО в АС импульсного ЭИ СО лазера в широком диапазоне экспериментальных условий методом изменяемых внутрирезонаторных потерь (ИВП) и при помощи зондирования АС излучением непрерывного СО лазера. Разработка конструкции и создание непрерывного криогенного СО лазера низкого давления с
накачкой в разряде постоянного тока (РПТ) и медленной прокачкой газовой смеси для получения селективной генерации на основных переходах в диапазоне от 4.9 мкм (полоса 6—>5)
до 7.6 мкм (полоса 32—>31). Сравнение результатов экспериментов с результатами теоретических расчетов, выполненных на основе модели МКО.
3. Усовершенствование метода многочастотного лазерного зондирования применительно к АС импульсного ЭИ СО усилителя с помощью излучения непрерывного селективного СО лазера и исследование динамики температуры и населенности колебательных уровней молекул СО в таких АС, включая кислородосодержащие смеси с высоким (до 95%) содержанием Ог.
Все излагаемые в данной работе экспериментальные результаты получены лично автором или при непосредственном участии автора. Экспериментальное исследование проводилось на криогенных ЭИ лазерных установках в лаборатории Газовых лазеров Отделения Квантовой Радиофизики (ОКРФ) Физического Института им. П.Н. Лебедева Российской Академии наук (ФИАН, г. Москва) в рамках совместного экспериментально-теоретического исследования кинетических процессов, происходящих в АС ЭИ СО лазера. Теоретические расчеты были проведены в ПІЦ РФ Троицком Институте инновационных и термоядерных исследований (ТРИНИТИ, г.Троицк, Моск. обл.) профессором доктором физ.-мат. наук А.П. Напартовичем и кандидатами физ.-мат. наук А.К. Курносовым И.В. Кочетовым,и С.Л. Шныревым совместно с профессором доктором физ.-мат. наук Коневым Ю.Б. (Институт высоких температур РАН).
Научная новизна диссертационной работы заключается в следующем:
1. Разработан метод двойной МДР в селективном ЭИ СО лазере для исследования кинетики обмена колебательными квантами молекул СО. Измерено время восстановления инверсной населенности на выделенных колебательно-вращательных переходах колебательных полос от 5—>4 до 33—>32, включительно. На основе сравнения полученных экспериментальных результатов с теоретически рассчитанными, выполненными на основе моделей МКО и ОКО, показано, что только модель МКО позволяет адекватно описать результаты проведенного эксперимента.
2. Измерена временная зависимость нарастания (передний фронт) КУСС на высоких обертонных переходах ЭИ СО лазера от 20—>18 до 36—>34 для смесей СО:Не и СО:Ыг при различных удельных энерговкладах с помощью метода ИВП на временах до 0,5 мс после начала импульса накачки. Подтверждена необходимость использования модели МКО, включающей процессы несимметричного УУ обмена, для теоретического описания характеристик импульсного ЭИ СО лазера на высоких обертонных переходах.
9
3. Измерена временная зависимость КУСС на высоких 15<У<32 основных колебательновращательных переходах молекулы СО в ЭИ лазерном усилителе на временах существования ИН (~10'2 с) в широком диапазоне экспериментальных условий с помощью специально разработанного и созданного непрерывного селективного СО лазера. На основе сравнения экспериментально полученных временных зависимостей КУСС с результатами расчетов, выполненных на основе моделей МКО, произведена оценка локального удельного энерговклада в различные газовые смеси ЭИ лазерного СО усилителя.
4. Применительно к АС импульсного ЭИ СО усилителя усовершенствован метод многочастотного лазерного зондирования, что позволило значительно увеличить точность измерения временной зависимости температуры АС и населенностей колебательных уровней молекул СО. На основе этого метода при зондировании излучением пробного непрерывного СО лазера на 10 колебательно-вращательных переходах измерена временная зависимость температуры после импульса ЭИ разряда с точностью ~3-г6 % в смесях СО:Не, СО:Ыг и СО:Ог.
5. Осуществлена стабилизация ЭИ разряда в кислороде за счет небольших добавок молекул СО или Нг, что позволило повысить удельный энерговклад в кислород в десятки раз. Получена генерация в криогенном СО лазере на смесях с большим (до 95%) содержанием Ог и измерена динамика КУСС в такой АС.
В диссертации автор защищает следующие положения:
1. Время восстановления инверсной населенности на колебательных переходах основной полосы от 5—>4 до 33—>32, измеренное при помощи метода двойной МДР в селективном ЭИ СО лазере составляет 1.84-6.3 мке в зависимости от экспериментальных условий. Как свидетельствует сравнение полученных экспериментальных результатов с теоретически рассчитанными на основе моделей МКО и ОКО, именно модель МКО наиболее адекватно описывает экспериментальные данные.
2. В импульсном ЭИ СО лазерном усилителе время жизни ИН на колебательновращательных переходах молекулы СО составляет несколько миллисекунд в зависимости от экспериментальных условий. Максимальное значение КУСС в обертонной полосе достигает
0.43 м‘* (переход 33 ->31). Локальный удельный энерговклад может быть определен на основе сравнения экспериментально полученных временных зависимостей КУСС для основных и обертонных переходов с результатами расчетов на основе модели МКО. Зависимость максимального значения КУСС от номера колебательного уровня на высоких, вплоть до 38-»36, обертонных переходах в азотных смесях подтверждает существование несимметричного УУ’-обмена между молекулами N2 и СО.
3. При увеличении доли кислорода ЛГ в смесях СО:Не:Ог=1:4:ЛГ максимум КУСС Єтлх на низких (6<У<13) основных переходах возрастает за счет роста населенности на
10
соответствующих колебательных уровнях. На переходе 10—>9 Р(15) При Лл=2.0 значение Стах в 6 раза больше, чем для смеси без кислорода (ЛГ=0). Время существования инверсной населенности при увеличении X сокращается. Эффективность генерации ЭИ СО лазера с кислородосодсржащсй газовой смесью на основных переходах достигает 47%.
4. Увеличение точности измерения до 3-:-6 % временной зависимости температуры АС и населенностей колебательных уровней молекул СО, возбуждаемых импульсным ЭИ разрядом, достигается за счет использования метода многочасто гного лазерного зондирования АС излучением пробного непрерывного СО лазера на 10 колебательно-вращательных переходах. Метод позволяет измерить динамику температуры на временах до 1 мс в смесях СО:Не и СОгИг (начальная температура Т~100 К), а также в кислородосодержащих смесях (начальная температура Т~100 К и ~300 К), ЭИ разряд в которых стабилизирован за счет небольших (~ 14-10%) добавок окиси углерода.
Все перечисленные в защищаемых положениях результаты получены впервые.
Практическая значимость диссертационной работы заключается в том, что результаты экспериментального исследования кинетических процессов, происходящих в активной среде импульсного ЭИ СО лазера, действующего на высоких (У>15) колебательно-вращательных переходах молекулы СО могут быть использованы для оптимизации работы быстропроточных (в т. ч. сверхзвуковых) СО лазеров на обертонных и высоких основных переходах, позволили проверить полную кинетическую модель импульсного электроразрядного СО лазера. Кроме этого данные результаты продемонстрировали- возможность дистанционного измерения временной зависимости температуры в газовых средах, содержащих окись углерода и возбуждаемых импульсным разрядом, а также возможность генерации СО лазера на смесях с большим (до 90%) содержанием кислорода в том числе на смеси СО:Воздух.
Диссертация состоит из введения, пяти глав и заключения.
Во Введении обоснована цель работы, ее новизна, практическая значимость и сформулированы защищаемые положения.
В Главе 1 представлен обзор экспериментальных и теоретических работ, посвященных исследованию кинетических процессов, происходящих в АС электроразрядных СО лазеров.
В Главе 2 описаны ЭИ импульсные лазерные установки, использованные в экспериментах, методики измерения параметров разряда и характеристик криогенной АС, содержащей молекулы СО, конструкция и характеристики непрерывного криогенного СО лазера низкого давления с накачкой разрядом постоянного тока.
В Главе 3 приведены результаты исследования кинетики УУ обмена между молекулами СО при помощи анализа времени восстановления инверсной населенности на выделенных колебательно-вращательных переходах импульсного ЭИ СО лазера с двойной МДР.
11
В Главе 4 описаны результаты исследования динамики КУСС на высоких основных и обертонных переходах молекулы СО при импульсной ЭИ накачке газовых смесей, а также исследована генерация импульсного ЭИ СО лазера с большим содержанием кислорода..
В Главе 5 представлены результаты исследования динамики температуры и населенности молекул СО в ЛС импульсного ЭИ СО лазера с помощью многочастотного лазерного зондирования.
В Заключении сформулированы основные результаты и выводы настоящего экспериментального исследования.
В Приложении описана теоретическая модель электроразрядного СО лазера на основе модели многоквантового колебательного обмена.
Основные результаты диссертации были опубликованы в работах [l*-27*j, а также доложены на следующих конференциях:
• XI Int. “Symp. on Gas Flow and Chemical Laser and High Power Laser Conf’, 25-30 Aug 1996, Edinburgh, UK.
• Int. Conf. LASERS'97, 15-19 Dec. 1997, New Orleans, LA, USA.
• TV Int. School-seminar “Noncquilibrium processes and their applications”, 1-6 Sep. 1998, Minsk, Belarus.
• XVI Int. Conf. Coherent and Nonlinear Optics, Moscow, Russia, 29 June - 3 July, 1998
• Международная конференция молодых ученых и специалистов "ОПТИКА 99", 19-21 окт. 1999, Санкт Петербург, Россия.
• "Научная сессия МИФИ-2000", 17-21 янв. 2000, Москва, Россия.
• Int. Conf. “High-Power Laser Ablation 2000”, 23-28 Apr. 2000, Santa Fe, NM, USA.
• II Всероссийская научная конференция "Молекулярная физика неравновесных систем", 29 июня - 1 июля 2000, Иваново, Россия.
• XIII Int. Symp. on Gas Flow and Chemical Lasers and High Power Laser Conf. Florence, Italy 18-22 Sept. 2000.
• Int. Conf. “LASERS 2000”, 4-8 Dec. 2000, Albuquerque, NM, USA.
• "Научная сессия МИФИ-2001", янв. 2001, Москва, Россия.
• III Всероссийская научная конференция "Молекулярная физика неравновесных систем", 28 мая - 1 нюня 2001, Иваново, Россия.
• "Научная сессия МИФИ-2002", янв. 2002, Москва, Россия.
• SPlE's Int. “IV Symp. on High Power Laser Ablation 2002”, " 22-26 Apr. 2002, Taos, NM, USA
• 55-th Annual Gaseous Electronics conference, 15-18 Oct. 2002, Minneapolis, MN, USA
12
• 6-ая Международная научная конференция "Молекулярная биология, химия и физика неравновесных систем", 2002, Иваново, Россия.
• "Научная сессия МИФИ-2003", янв. 2003, Москва, Россия.
• XI Int. Conf. “LASER OPTICS”, 30 June-4 July 2003, St. Petersburg, Russia.
• 7-ая Международная научная конференция "Молекулярная биология, химия и физика гетерогенных систем", 7-13 сен. 2003, Москва - Плес, Россия.
• 56-th Annual Gaseous Electronics conference, 22-26 Oct. 2003, San Francisco, CA, USA
• "Научная сессия МИФИ-2004", янв. 2004, Москва, Россия.
• Photonics West 2004: Gas and Chemical Lasers, and Applications III, 24 - 29 January 2004 San Jose, California, USA.
• V Int. Conf. High Power Laser Ablation, April 2004, Taos, NM, USA.
• XV Int. Symp. Gas Flow and Chemical Lasers & High Power Laser Conf., 30 Aug - 3 Sept 2004, Prague, Czech Republic, 2004.
• "Научная сессия МИФИ-2005", янв. 2005, Москва, Россия.
• Int. Conf. Coherent and Nonlinear Optics & Int. Conf. on Lasers, Applications, and Technologies (ICONO/LAT 2005), May 11-15 2005, St. Petersburg, Russia.
• Atomic and Molecular Pulsed Lasers VI, 12-16 September 2005, Tomsk, Russia
• Демидовские чтения. Конференция "Фундаментальные и прикладные проблемы современной физики", Москва, ФИАН, 25-28 февраля 2006г.
• XII Conference on Laser Optics, 26 - 30 June 2006, St. Petersburg, Russia,
• XVI Int. Sym. on Gas Flow and Chemical Lasers & High Power Lasers Conf., 4-8 Sep 2006, Gmundcn, Austria;
• "Научная сессия МИФИ-2007", янв. 2007, Москва, Россия.
• Int. Conf Coherent and Nonlinear Optics & Int. Conf on Lasers, Applications, and Technologies (ICONO/LAT 2007), May 28- June 1 2007, Minsk, Belarus.
- Київ+380960830922