2
ОГЛАВЛЕНИЕ
ВВЕДЕНИЕ...............................................................5
ГЛАВА 1. СОСТОЯНИЕ ВОПРОСА............................................10
1.1. Развитие науки о звукоизоляции. Основные теории о прохождении звука через офаждающие конструкции.............. 10
1.2. Офаждающие конструкции зданий в жарком климате..........22
1.2.1. Конструктивные особенности........................22
1.2.2. Показатель изоляции шума..........................29
ГЛАВА 2. ПРОХОЖДЕНИЕ ЗВУКА ЧЕРЕЗ СТЕНЫ И ПЕРЕГОРОДКИ ИЗ МЕЛКОШТУЧНЫХ БЛОКОВ, ПРИМЕНЯЕМЫХ В СТРАНАХ ЗАПАДНОЙ АФРИКИ........................................33
2.1. Волновал теория Седова М.С. прохождения звука через офаждения конечных размеров..................................33
2.1.1. Волновые свойства плоских офаждающих конструкций..............................................33
2.1.2. Процесс прохождения звука.........................42
2.1.2.1. Резонансное прохождение звука..............42
2.1.2.2. Инерционное прохождение звука..............46
2.1.2.3. Излучение звука офаждающими конструкциями.......................................48
2.1.2.4. Звукоизоляция..............................50
2.1.2.5. Предельная звукоизоляция однослойных офаждений...........................................55
2.2. Возможности повышения звукоизоляции однослойных Офаждений....................................................57
2.3. Меры по повышению звукоизоляции помещений...............59
Выводы по главе 2.....................................................60
ГЛАВА 3. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ ИССЛЕДОВАНИЯ ИЗОЛЯЦИИ
НГУМА ОГРАЖДАЮЩИМИ КОНСТРУКЦИЯМИ............................61
3.1. Краткие сведения об исследуемых ограждениях из мелкоштучных блоков....................................... 61
3.1.1. Применяемые материалы............................61
3.1.2. Физико-механические характеристики ограждений
из мелкоштучных блоков............................66
3.2. Методика проведения экспериментальных исследований звукоизоляции, приборы и оборудование.......................72
3.3. Надежность и точность измерения звукоизоляции..........80
3.4. Влияние на звукоизоляцию косвенной передачи в акустических камерах........................................82
3.5. Зависимость звукоизоляции от геометрических параметров пластин.....................................................82
3.6. Зависимость звукоизоляции от физико-механических характеристик однослойных ограждений из мелкоштучных блоков..............................................85
3.7. Влияние резонансов воздуха в пустотах мелкоштучных
блоков на звукоизоляцию всего ограждения................92
3.8. Влияние на звукоизоляцию ограждения пространственной ориентации составляющих пустотелых блоков...................96
3.9. Изоляция воздушного шума двухстенными конструкциями
из мелкоштучных блоков.................................101
3.10. Сравнение результатов теоретических и экспериментальных исследований звукоизоляции однослойных ограждений из мелкоштучных блоков..........................106
3.11. Возможное снижение звукоизоляции ограждений помещения за счет косвенной передачи шума через двери и
14
где 1(хуу, () - смещение пластины из плоскости ХУ; t - время;
цилиндрическая жесткость пластины равна
(1.8)
причем Е - модуль упругости,
// - коэффициент Пуассона,
Л - толщина пластины;
<7 - поверхностная масса;
Е(Хуу,() - внешняя нагрузка, которая может создаваться звуковым полем помещения, ударом, вибрацией примыкающих предметов к конструкции.
Здесь внешние звуковые силы взаимодействуют не только с инерционными (как по закону массы), возникающими в конструкции, но и с упругими. Эти внутренние силы представлены в уравнении (1.7) соответственно вторым и первым членами левой части.
В случае изгибных колебаний озвученного ограждения происходит излучение шума в тихое помещение. Следовательно изгибные волны окажутся главным фактором переноса основной доли энергии звука. Однако, как указывается [15], они образуются только тогда, когда выполняется следующее условие
(1.9)
где // - толщина ограждения;
Аи- длина волны изгиба.
Эти изгибные волны в пластине распространяются со скоростью
(1.10)
где О, г/, со обозначены выше.
15
Исходя из выше представленных уравнений и привлекая понятие коинциденса (эффекта волнового совпадения), которое ранее было известно в области ультразвука [45], Л.Кремер установил, что через пластину звук проходит полностью в случае такого угла падения, при котором фазовая скорость падающей звуковой волны в окружающей среде вдоль пластины с</$ш <9 совпадает с фазовой скоростью изгибных волн в пластине си
Си-с^т© (1.11)
где с0 - скорость звука в воздухе;
© - угол между направлением распространения звуковых волн и нормалью к плоскости пластины (0<©<л/2).
Он уточнил, что нижняя предельная частота этой области волнового совпадения определяется как
/г = °к'^ъ (1Л2)
Эта частота названа граничной частотой волнового совпадения. Она разделяет частотный диапазон звукоизоляции на две части.
а). В области частот выше граничной Л.Кремер нашел, что звукоизоляция тонкой бесконечной штстины управляется ее массой, жесткостью, коэффициентом потерь и частотой звука.
Дальнейшие исследования, как и проведенные Гетцом и Шохом, подтвердили выводы Кремера относительно условий полного прохождения звука. Шохом [60] дано уточнение о том, что полностью звук проходит не точно на частоте волнового совпадения, но в непосредственной близости к этой частоте. Кроме того экспериментальные исследования, проводимые Шохом и Фейером [62] показали, что в области волнового совпадения звук лучше проходит на резонансных частотах, чем на частотах, удаленных от резонанса. Все это объясняется тем, что волновое совпадение приводит к значительному
- Київ+380960830922