- 2-
Содержание
Введение 5
• 1 Методика обработки экспериментального материала в тт~р-
взаимодействиях при 16 ГэВ/с 13
1.1 Отбор событии, измерения................................ 13
1.2 Геометрическая реконструкция событий.................... 16
1.3 Идентификация нейтральных странных частиц............... 21
1.4 Идентификация каналов реакций .......................... 25
1.5 Основные результаты..................................... 34
2 Исследование реакций с образованием странных частиц в 7г"р-взаимодействиях при 16 ГэВ/с 35
* 2.1 Вычисление поправок для оценки параметров процессов с
образованием Л'®, Л, Л -частиц.......................... 35
2.2 Оценка сечений каналов реакций с образованием нейтральных странных частиц......................................... 38
2.3 Способы построения фоновых распределений для выделения резонансных состояний 42
2.4 Оценка параметров известных резонансов........'......... 48
2.5 Экспериментальные данные по образованию Е-гиперонов
В 7Г“р-ВЗаПМОДеЙСТВИЯХ, ПОИСК СОбЫТПЙ С Н', Н+ В 7Г~р-
# взаимодействиях при 16 ГэВ/с............................ 51
- з -
* 2.6 Оценка сечений образования 5“, -частиц................ 55
2.7 Импульсные и угловые характеристики Е“, Е+ -частиц . . 60
2.8 Каналы реакций с образованием Е_, Е+; спектр эффективных масс Е“Л’+ ........................................ 64
2.9 Наблюдение и анализ события с образованием и распадом
Е°-гішерона................................................ 67
2.10 Основные результаты........................................ 73
3 Обнаружение и исследование барионного резонансного со-
* стояния N(3520) 74
3.1 Обзор возможных экзотических барионных резонансных состояний со странными кварками.................................. 74
3.2 Поиск барионных резонансов со странными кварками в п~р-
взаимодействиях при 16 ГэВ/с, обнаружение узкой структуры N(3520)............................................... 93
3.3 Анализ спектра эффективных масс К^К+р7:~7г~ и структуры Лг(3520).................................................. 99
3.4 Анализ кинематики образования и распада N(3520), оценка
Ф параметров состояния.......................................103
3.5 Развитие нового подхода к поиску резонансных состояний . 108
3.6 Поиск особенностей образования и распада барионного состояния N(3520), способы их выявления..........................110
3.7 Выделение процессов с образованием N(3520), проверка возможных кинематических отражений ...............................119
4 Обнаружение и исследование мезонного резонансного со-
стояния К(1630) 128
4.1 Обзор странных мезонных резонансных состояний..............128
-4-
• 4.2 Поиск мезонпых резонансов со странными кварками в п~р-
взаимодействпях при 1G ГэВ/с, обнаружение узкой структуры А'(1630)............................................ 139
4.3 Анализ спектра эффективных масс К^ж+1Гшт и структуры ЛГ(1630), оценка параметров возможного резонанса..............144
4.4 Поиск особенностей процессов с образованием А'(1630) . . . 148
4.5 Поиск особенностей распада А"(1630)....................... 157
4.6 Статистическая значимость проявления особенностей образования и распада состояния А'(1630) ..........................159
4.7 Выделение процессов с образованием состояния /if(1630) . . 160
4.8 Кластеризация продуктов распада состояния А'(1630) . . . 168
4.9 Оценка спина состояния К( 1630) 172
4.10 Анализ спектров эффективных масс ЛТ7Г7г-систем, полученных в других экспериментах; проявление узкой структуры
в области массы А'(1630)................................. 175
5 Сходство особенностей N(3520) и К(1630), возможность
экзотической природы этих состояний 182
Ф 5.1 Возможная интерпретация состояния Лг(3520)................. 182
5.2 Возможная интерпретация состояния А'(1630)................ 186
5.3 Сходство особенностей Лг(3520) и А'(1630) с особенностями предполагаемого экзотического состояния Е(3170) 191
5.4 Возможное направление исследований экзотических адронных состояний..................................................193
Заключение 198
Литература 202
Введение
В диссертации исследуется образование странных частиц и резонансов в 7г-р-взапмодепствиях при 16 ГэВ/с. Показано обнаружение и исследование неизвестных ранее аномально узких резонансов Лг(3520) —» К°,К +piг 7г“ и А'(1630) А'^тг+тг с похожими особенностями образования и распада. Обсуждается сходство особенностей этих состоянии с особенностями узкого барионного резонансного состояния Е(3170), обнаруженного ранее в экспериментах CERN и ANL (USA). Сделано предположение о существовании группы возможных экзотических адронных состоянии с похожими особенностями.
Вопросы, связанные с возможным существованием узких экзотических адронных резонансных состоянии, например, аномально узких ба-рионных Л'-резонансов, обсуждаются уже более трех десятилетий.
В настоящее время экспериментально надежно установлено существование ряда широких барионных iV-резонансов с изотопическим спином / = 1/2 и нулевой странностью. Наиболее тяжелый Лг(2600) имеет ширину ~ 650 МэВ/с2. Известно несколько нсстранных широких барионных резонансов, среди каналов распада которых есть каналы распада на странные частицы, зарегистрированные в основном при прецизионных исследованиях реакций nN —> Л/v, nN -> SA' [1].
В теоретических работах, кроме широких трехкварковых jV-резонансов, предсказывалась возможность существования узких пятикварковых резонансных барионных состояний со скрытой странностью. Обсужда-
лась п возможность существования узких четырехкварковых мезонных резонансов (см. обзоры [2-5], в которых указана соответствующая библиография). Теоретические предсказания инициировали экспериментальный поиск процессов с образованием экзотических адронных резонансных состоянии.
В нуклон-ядерных взаимодействиях [6-9] изучались дифракционные процессы с возможным образованием экзотических барионных iV-резонан-сов со скрытой странностью в предположении померонного обмена [10-13]. Были получены указания на существование относительно узких (с шириной - десятки МэВ/с2) возможных барионных резонансов ЛГу>(1960) -> S(1385)-/v+ (установка БИС в ОИЯИ [G, 7]), Л'(2050) -> Е(1385)°А'+, -V(2000) —> Е°Л’+ (установка СФИНКС в ИФВЭ [8, 9]). Выяснение природы этих структур, наблюдаемых в разных экспериментах, требует до-
V
полнительных исследований. !
В эксперименте WA62 (CERN) [14] на гиперонном пучке с импульсом 135 ГэВ/с в инклюзивной реакции Е” + De —> А'(ЗЮО) + А’, затем в эксперименте EXCHARM (ОИЯИ) [15] на нейтронном пучке,с импульсом 40 ГэВ/с в инклюзивной реакции п + N —> А'(ЗЮО) + X (где /V -ядра С, Л/, Си) были получены указания на существование узкого странного бариония А’(ЗЮО), распадающегося на системы частиц Ар 4- тп • п± и Ар 4- т • к* (где т > 1). На базе того же экспериментального материала EXCHARM (ОИЯИ) во взаимодействиях нейтронов с ядрами было получено указание на существование узкого бариония А'(3250) со скрытой странностью [16]. Для выяснения механизма процессов с возможным образованием узких экзотических бариониев, их выделения и дальнейшего исследования свойств А’(ЗЮО), А”(3250) требуется изучение реакции, близких к эксклюзивным.
Во многих физических центрах (см., например, [5, 17]) обсуждается или уже выполняется широкая программа исследований возможных про-
цессов с образованием экзотических адронов, в том числе - процессов фо-торождения и электророждения в экспериментах на ускорителе СЕВА Б и на других сильноточных электронных ускорителях.
Одним из перспективных направлении поиска экзотических адронных состояний может оказаться исследование малоизученных адронных взаимодействий с большими четырёхмерными переданными импульсами при относительно невысоких энергиях первичных взаимодействующих частиц (в таких процессах обнаружены узкие структуры іУ(3520), А'(1630), Е(3170)). Образование узких многокварковых и гибридных состояний в подобных процессах (£ > Л/2), обусловленных барионным обменом, предсказывалось в ряде теоретических работ (например, [18-20]). Это связывают с более эффективным возбуждением внутренних цветовых степеней свободы в указанных процессах, при котором могут формироваться экзотические кварковые или кварк-глюонные системы.
Экспериментальное решение вопроса о существовании экзотических адронов, в частности, узких резонансных состояний со скрытой и открытой странностью, выяснение их внутренней структуры, характера процессов с их образованием имеет принципиальное значение для основных представлении о природе адронной материн.
Другим интересным и недостаточно изученным вопросом в физике частиц и резонансов представляется вопрос, связанный с экспериментальным наблюдением относительно редких в адронных взаимодействиях реакций с большим обогащением вторичных частиц странными кварками, например, реакций с образованием Е-гиперонов в пион-нуклонных взаимодействиях.
Большинство сведений об образовании и свойствах квазистабильных барнонов с двойной отрицательной странностью - Е-гиперонов с I = 1 /2 п временем жизни ~ 10—10, входящих согласно 5^(3)-сіімметрігн в барп-онный октет с Jp = 1/2+, было получено в А'-р-взаимодействиях и на
гпперонных пучках. В этих же процессах было установлено существование ряда барпонных резонансных состояний с двойной странностью, распадающихся по каналам Етг, ЕА’, ЛТГ,... [1].
Мировая статистика экспериментальных данных для редких в пион-нЗ'клонных взаимодействиях процессов с образованием Е-гиперонов в данное время сильно ограничена. Поэтому механизм таких реакций, как 7гр ЕКК + т * 7г (т > 0), с большим обогащением вторичных частиц странными кварками в 7гр-взаимодействиях экспериментально недостаточно изучен. Не выяснено, как образуются в этих реакциях Е-гипе]>оны, - прямым образованием, или существенная часть наблюдаемых в тф-взаимодействпях барнонов с двойной странностью является продуктами распада резонансов (например, Е(2030) —> ЕА’ [1] или более массивных барионных резонансных состояний в системах ЕКК 4- т • п (т > 0) с суммарной странностью нуль). В качестве аналога молено привести наблюдение в 7г"р-взаимодействиях при 22 ГэВ реакций с образованием четырех странных мезонов, являющихся продуктами распада резонансного состояния /2(2300) -* фф —» К+К~К+К~ [1].
Ограниченность экспериментальных данных в 7г~р-взаимодействпях по образованию барионных состояний с двойной странностью, предполагаемая возможность поиска экзотических резонансных состояний со скрытой и открытой странностью, исследования их характеристик, сравнения с характеристиками известных резонансных состояний инициировали наши работы в 7Г~р-взанмодействиях при 16 ГэВ/с. •
Качество результатов этих работ во многом зависело от надёжности идентификации вторичных частиц - продуктов распада квазпетабильных и резонансных состояний, от развития нового подхода к поиску резонансных состояний, позволяющего на ограниченной статистике отличать физический эффект от статистической флуктуации в спектре эффективных масс. Развитие новых методов анализа для выяснения природы пиков в
спектрах эффективных масс исследуемых систем частиц актуально для многих экспериментальных работ.
Цель работы заключалась в исследовании образования странных частиц и резонансов со странными кварками в 7г-р-взапмодействиях при 16 ГэВ/с, в поиске и исследовании возможных экзотических резонансных состоянии и процессов с их образованием, в развитии нового подхода к поиску резонансных состояний, позволяющего на ограниченной статистике отличать физический эффект от статистической флуктуации в спектре эффективных масс.
В первой главе показаны основные этапы методики обработки экспериментальных данных со стереофотоснимков, полученных при экспозиции двухметровой водородной пузырьковой камеры CERN в пучке тг“-мезонов с импульсом 16 ГэВ/с [21-31]. Приведено описание критериев отбора событий со странными частицами, измерений и геометрической реконструкции отобранных событий. Описана настройка системы программ (разработанных в ОИЯИ) для обработки фильмовой информации, обеспечивающая соответствие результатов измерений конструктивным особенностям камеры и условиям эксперимента. Показана методика и результаты идентификации нейтральных странных частиц и каналов реакций в сравнении с результатами других экспериментальных работ.
Во второй главе показано определение характеристик процессов с образованием нейтральных странных частиц в 7г"р-взаимодействиях при 16 ГэВ/с [32-38]. Проведено сравнение значений сечений каналов реакций со значениями, полученными в других экспериментах при близких энергиях первичных 7Г—-мезонов. Рассмотрены способы построения фоновых распределений в спектрах эффективных масс для выделения резонансных состояний частиц и оценки их параметров [39, 40].
Представлены результаты поиска и исследования процессов с образованием Е-гиперонов в 7г"р-взапмодействиях при 16 ГэВ/с [41, 42]. По-
-10-
казаны инклюзивные и эксклюзивные характеристики этих процессов. Сделано сравнение полученных значений полного сечения и параметра угловой асимметрии для Е“-гиперонов с данными других экспериментов, выполненных в 7г“р-взаимодействнях при различных энергиях. Рассмотрены спектры эффективных масс систем Н”7г+, Е_А'+.
В третьей главе приведен обзор возможных экзотических бариои-ных резонансов со странными кварками; рассмотрены теоретические и экспериментальные указания на возможное образование экзотических ба-рнонных состояний в различных процессах.
Представлены результаты поиска барионных резонансных состояний со странными кварками в 7г“р-взанмодействиях при 16 ГэВ/с [43-49]. Показано обнаружение неизвестного ранее узкого барионного состояния Лг(3520) —> К°К+рп~п-, проведено его исследование.
Сделано обоснование нового подхода к поиску резонансных состояний, позволяющего в ряде случаев отличать физический эффект от статистической флуктуации в спектре эффективных масс. В соответствии с этим подходом найдены особенности образования и распада состояния N(3520), обнаружена кластеризация продуктов его распада. Выделены процессы с образованием состояния N(3520), сделана оценка его параметров.
В четвертой главе приведен обзор известных странных мезонных резонансов; рассмотрены полученные ранее экспериментальные указания на возможное существование экзотических мезонных резонансов со странными кварками.
Представлены результаты поиска мезонных резонансных состояний со странными кварками в 7г_р-взаимодействнях при 16 ГэВ/с [50-57]. Показано обнаружение неизвестного ранее узкого мезонного состояния А'(1630) —> А'5°7Г+7Г“, проведено его исследование, сделана оценка его параметров.
Продолжено развитие нового подхода к поиску резонансных состояний, позволяющего отличать физический эффект от статистической флуктуации в спектре эффективных масс. В соответствии с этим подходом найдены особенности образования и распада состояния А'(1630). Выделены процессы с образованием состояния А'(1630), сделана оценка его спина, обнаружена кластеризация продуктов его распада.
Проведен компилятивный анализ спектров эффективных масс Ктгп-систем, полученных в других экспериментах; показано проявление узкой структуры в области массы А'(1630).
В пятой главе обсуждается возможная интерпретация обнаруженных резонансных состояний iV(3520), А'(1630) и процессов с их образованием [58, 59]. Показано сходство наблюдаемых особенностей этих состояний с особенностями узкого резонансного барионного состояния £(3170), обнаруженного ранее в экспериментах CERN и ANL (USA). Сделано предположение о существовании группы возможных экзотических адронных состоянии с похожими особенностями. Обсуждается возможное направление исследований экзотических адронных состояний в других экспериментах.
В заключении сформулированы основные результаты диссертации.
Результаты исследовании, составивших диссертацию, докладывались па научных семинарах ЛВЭ, ЛТФ, ЛИТ ОИЯИ, ИТЭФ, Института Атомной Физики в Бухаресте (1973-2003), на сессии Отделения ядернои физики АН СССР (1988), на конференции по адронной спектроскопии (College Park, USA, 1991), на международном семинаре по проблемам физики высоких энергий (Дубна, 2000).
По материалам диссертации опубликовано 39 работ в виде статей в реферируемых журналах ’’Ядерная Физика”, ”Revue Roumaine de
- 12 -
• Physique”, ’’Zeitschrift fur Physik”, ’’Nuclear Physics ”, ’’Physics Letters”, в виде сообщении ОИЯИ и Института Атомной Физики в Бухаресте, а также в виде депонированных публикаций ОИЯИ с изложением методических результатов [21-59].
Полученные результаты по образованию странных частиц в я~р-взаимодействиях при 1G ГэВ/с вошли в сборник ’’COMPILATION OF CROSS- SECTIONS I: тг+ AND тг INDUCED REACTIONS” (издание CERN) [60]. Ссылки на результаты поиска мезонных и барионных резонансных состояний со странными кварками приведены в оригинальных работах п обзорах [3-4], в сборниках ”А GUIDE ТО EXPERIMENTAL PARTICLE PHYSICS LITERATURE” (издания Berkeley National Laboratory) [61].
Циклу работ [45-59], связанных с обнаружением и исследованием состояний Лг(3520) и А'(1630), присуждена вторая премия на конкурсе научно-методических работ ОИЯИ за 2001 год.
Данные по обнаружению барионного состояния iY(3520) отмечены в ’’REVIEW OF PARTICLE PHYSICS, 1996” [62].
Обнаруженное мезонное состояние А'(1630) включено Particle Data
• Group в таблицу странных мезонов ’’REVIEW OF PARTICLE PHYSICS, 2000, 2002” [1].
*
Глава 1
Методика обработки экспериментального материала
;
в 7г“р-взаимодсйствиях при 16 ГэВ/с
I
1.1 Отбор событий, измерения
Экспериментальный материал (~125000 стереофотоснимков) был получен при трёх экспозициях двухметровой водородной пузырьковой камеры CERN в сепарированном пучке 7г”-мсзонов при импульсах 15850, 16275, 1G295 ±160 МэВ/с, соответственно [63]. Весь объём камеры, помещённой в постоянное магнитное поле 17,4 кге, фотографировался стереофотоаппаратом с четырьмя объективами (рис.1).
Просмотр, направленный на поиск реакций с образованием A'J, Л, Е*,
в |
— -частиц, проводился дважды - на просмотровых столах в ОИЯИ и в Институте Атомной Физики (Бухарест) [21-24]. При первом просмотре использовались стереопроекцип 1 п 2, при повторном - стереопроекции 1 п 3 (рис. 1). Отбирались события с предполагаемыми V°, V± -распадами,
I
треки частиц нумеровались для измерении. Для каждого найденного события визуально оценивалась ионизация на треках по плотности пузырьков - dN/clL, где N - число пузырьков на рассматриваемом треке, L -его длина (чем больше ионизирующая способность частицы, тем больше плотность пузырьков). Ионизация пучковых треков была взята за мини-
- 14 -
мум. За относительную ионизацию принималось отношение плотности пузырьков на рассматриваемом треке к плотности пузырьков одного из близлежащих пучковых треков.
со
-X-
1 _ !1_* L i
©
2 •
х
•X 1
©
4*
I
X I - I
Ххииа эЗДектияяоЯ области
Рис. 1. Эффективная область и сетка двухметровой водородной пузырьковой камеры CERN (вид сверху). • - приблизительное месторасположение объективов, 0 - измерявшиеся реперные кресты на нижней поверхности верхнего стекла.
При просмотре фотоснимков использовались следующие критерии отбора событий:
1) Отбирались события, образованные только пучковой частицей с точкой взаимодействия в эффективной области, границы которой определялись с запасом на просмотровом столе. Эффективная область камеры и положение сетки, привязанной к реперным крестам, показаны на рис. 1. За пучковый трек принимался трек, образующий с осью пучка угол < 1°.
2) Отбирались события всех множественностей заряженных вторичных частиц, ассоциированные с Vго, У± -распадами. Для измерении принимались 1'°-распады, сумма длин треков у которых больше, чем 15 см, и 1Л±-распады, у которых сумма длины У±-трека и длины трека его вто-
I
рпчнон частицы также больше 15 см.
3) События с нечетным числом треков заряженных вторичных частиц (главной причиной этого является присутствие протонов с • импульсом меньше 50 МэВ/с) не измерялись. 1
4) Отмечались события с парами Далитца.
*
Эффективность £ и среднеквадратичная ошибка эффективности двойного просмотра ас определялись стандартным способом [64]:
£ = £1 + е2-£1-£2, 0> = \/[(1 - £2) • 0>,]2 + К1 - ^1) ■ (1-1-1)
Эффективность просмотра фотоснимков при отборе событий с нейтральными странными частицами составила: для 0-лучсвых событий (96,6±2,5)%, для 2-лучевых событий (97,6±0,6)%, для событий более высоких множественностей (99,2±0,2)%. Эффективность просмотра при отборе событий с Е“, -частицами составила: для 2-лучевых событий (96,2±0,2)%, для событий других множественностей (99,0±0,1)%.
Отобранные события измерялись на полуавтоматах ПУОС [65]. Для измерений использовались все четыре проекции. Реперные кресты измерялись на всех проекциях в установленном порядке. Измерение каждого пронумерованного трека проводилось на двух проекциях, выбранных при просмотре, с равномерным расположением измеренных точек на треке. Треки с признаком остановки измерялись до последней точки.
После измерений события обрабатывались на ЭВМ по системе программ обработки фильмовой информации с пузырьковых камер [25, 26]. Нумерация треков, сделанная при просмотре фотоснимков, сохранялась.
-16-
1.2 Геометрическая реконструкция событий
Параметры частиц восстанавливались в пространстве камеры по программе геометрической реконструкции событий ”1-6” [66]. Оптические оси стереофотокамер предполагались параллельными между собой и перпендикулярными поверхностям раздела оптических сред. В программе учитывалась неоднородность магнитного поля, ионизационные потери, меняющиеся в зависимости от массы частицы, многократное кулоновское рассеяние. Для электронов учитывались также средние радиационные потери на измеренной части трека без большого сброса энергии. Основными этапами работы этой программы являлись:
1) Переход от системы координат измерительного прибора в оптическую систему координат и компенсация деформации плёнки.
2) Восстановление пространственных координат точек трека по двум оптимальным стереопроекциям.
3) Вычисление магнитного поля в точках трека (исходные значения магнитного поля задавались в узлах прямоугольной решётки). !
4) Методом наименьших квадратов определялись оптимальные оценки р, tgci> ß - параметров частиц с учётом измерительных ошпбок, неоднородности магнитного поля, многократного кулоыовского рассеяния, ионизационных п радиационных потерь. Здесь р - импульс частицы в точке взаимодействия, о - угол погружения, ß - азимутальный угол между проекцией вектора р на горизонтальную плоскость {ХУ) и осью X, направленной вдоль камеры по ходу пучка первичных 7г~-мезонов.
Настройка программы геометрической реконструкции осуществлялась константами, определяемыми конструктивными особенностями камеры и условиями эксперимента. Практически все константы, рассчитанные в CERN для каждой экспозиции, были взяты из блоков TITLET и TIT LEG программ THRESH и GRIND [67].
-17-
На нижней поверхности верхнего стекла камеры, на границе с жидким водородом нанесены реперные кресты (рис. 1), которые через стекло проецируются на плоскость плёнки. В блоке Т IT LET даны координаты проекций реперных крестов на плоскость М [G8], расположенную на расстоянии Я от объектива (на границе верхнего стекла и водорода). Точка пересечения оптической оси с плоскостью М была принята за начало системы координат для каждого объектива. Из блока TITLET были взяты координаты проекций реперных крестов на плоскость М, величины II для каждого из объективов, коэффициенты преломления и толщины оптических сред. Эти константы обеспечивают переход от системы координат измерительного полуавтомата к системе координат, связанной с оптическими осями стереофотоаппарата [22, 23].
Опыт работы с программой THRESH [67] показал, что Оптика камеры не сводится к толстой линзе с системой сред. Поэтому в программу THRESH введена специальная коррекция описания оптической системы. Координаты X',Y' всех измеренных точек, приведенные к плоскости Л/, преобразуются следующим образом:
Преобразование (1.2.1) и коэффициенты ß\ - ßб (подобранные в CERN
ходные значения магнитного поля в узлах прямоугольной решетки. Основная составляющая магнитного поля направлена вдоль оси Z. В таблице FIELD блока TIT LEG принято, что Нх = Ну = 0.
В качестве реперов рассматривались различные комбинации репер-
(1.2.1)
экспериментально) были взяты из раздела CORREC блока TITLET и введены в программу геометрической реконструкции.
В программу геометрической реконструкции были введены также ис-
-18-
ных крестов. Наиболее удачной оказалась комбинация из пяти реперных крестов на нижней поверхности верхнего стекла камеры (рпс. 1), для которой усреднённая среднеквадратичная ошибка измерения реперных крестов на плёнке была оценена равной 7,2 ± 0,2 мкм. Вся дальнейшая обработка снимков проводилась с этим набором реперных крестов.
В качестве проверки реконструкции точек были измерены и обработаны по программе геометрической реконструкции реперные кресты. Средние Z-координаты реперных крестов на нижней поверхности верх-
• I
него стекла и на верхней поверхности нижнего стекла камеры оказались равными:
< Zup >= (0,02G ± 0,006) см, < Zdown >= (50,371 ±0,024) см.
Это соответствует данным конструкции камеры.
Проверка показала, что при наличии блока CORREC пучковые треки не имеют систематической кривизны в плоскости XZ.
Усреднённая среднеквадратичная ошибка измерения треков на плёнке (определённая для 300 пучковых частиц) была оценена равной 9,0 ± 0,2 мкм. Эта величина была введена в программу геометрической реконструкции. Контроль измерений осуществлялся в программе аппроксимацией измеренных точек треков методом наименьших квадратов с вычислением функционалов xly и \Vj. Функционал \1У приближённо можно рассматривать как сумму квадратов отклонений реконструированных в пространстве камеры измеренных точек от аппроксимирующей кривой на плоскости XY, отнесённую к вычисленной дисперсии и (п-3), где п - число точек, 3 - количество определяемых параметров. Функционал W* приближённо можно рассматривать как сумму квадратов отклонений измеренных точек от аппроксимирующей кривой на поверхности, образованной проекцией трека на плоскость XY и осью Z, отнесённую к вычисленной дисперсии и (п-2).
По результатам наших измерении средние значения XVх для пуч-
ковых треков оказались равными:
< xly >=0,895 ±0,040, < Wj >= 1,217 ±0,060
Средние значения tga (а - угол погружения) и азимутального угла ß для точки входа в камеру пучковых треков равны:
< tga >= -0,00076 ± 0,00037, < ß >= 0,0123 ± 0,0004 рад.
Это согласуется с данными CERN [63].
При обработке пучковых треков [23] выяснилось, что для некоторых пленок среднее значение импульса пучковых частиц до 1,5 ширин пучка (Лрп- = 160 МэВ/с [63]) отличается от номинального значения импульса, среднее значение массы идентифицированных А'®-частиц до 2,5 МэВ/с2 отличается от табличного [69]. Отличие среднего значения массы идентифицированных Л-частнц от табличного менее заметно, так как выделяемая энергия при распаде Л значительно меньше, чем при распаде A’J. Распределения ПО сумме поперечных импульсов 7Г+, 7Г~ -мезонов - продуктов распада Л’®-частпц относительно направления /vJ [23] для этих плёнок указывают на отсутствие систематических искажений типа ложной кривизны, влияющих на расчёт импульсов частиц, например:
. ;
< (Рт +Рт) >= (-1,68 ±2,53) МэВ/с.
Некоторое отличие среднего значения импульса пучковых частиц для отдельных пленок от номинального значения импульса согласуется с выводом, сделанным в работах [70, 71], о целесообразности учета дополнительных эффектов в камере: небольших изменений магнитного поля во времени, возможного турбулентного движения жидкости .... После обсуждений со специалистами CERN совокупность возможных дополнительных эффектов в камере (неучтённых в блоке CORREC) была приведена
- Київ+380960830922