раздел 2.4.3).
Зависимость P6.3 ? LFIR1.12 для HII- галактик также более крутая, чем для спиральных галактик, установленная в работе де Джонга, Вилебинского и Вундерлиха (de Jong, Wielebinski, Wunderlich) [61]), и совпадает с зависимостью для голубых компактных галактик, полученной в работе Кунта и Севре [130].
2.6. ИК излучение в модели с двухкомпонентной пылью
В работе де Гриипа и др. (de Grijp et al.) [58] показано, что значительный вклад в излучение сейфертовских галактик в дальнем ИК диапазоне дает пыль, нагретая до температуры ?102 K. Выясним, связано ли излучение горячего компонента пыли с областями звездообразования, или это результат активности ядер. Для этого примем, что излучение в ИК диапазоне (12 - 100 мкм) обусловлено присутствием в галактике двухкомпонентной пыли: "горячей" с Td ? 100 - 200 K и "теплой" с Td ? 30 - 50 K. На рис.2.10 представлены зависимости логарифма светимости lgP6.3 в радиоконтинууме от логарифма светимости "горячего" компонента пыли lgLh (светимость рассчитана по формуле (2.13)) для галактик с уверенно измеренными плотностями потоков в четырех полосах.
Так же как и в случае зависимости lgP6.3 от lgLFIR, характеризующей излучение "теплого" компонента (см. рис.2.8b), на рис.2.10 наблюдается тесная корреляционная связь (r = 0.93) между lgP6.3 и lgLh для IRE- галактик, подтверждающая вывод о том, что в HII- галактиках Маркаряна излучение в дальнем ИК диапазоне и радиоконтинууме возникает в областях звездообразования.
Рис.2.10. Зависимость логарифма монохроматической светимости lgP6.3 в радиоконтинууме на длине волны ? = 6.3 см от логарифма светимости горячего компонента пыли lgLh для галактик Сейферта (крестики) и HII-галактик (точки). Непрерывная линия - уравнение линейной регрессии lgP6.3 = 1.27 lgLh - 26.50 для НІІ- галактик.
Как видно из рис.2.10, для сейфертовских галактик корреляционная связь между lgP6.3 и lgLh существенно слабее (r = 0.75), а сами IRS- галактики на рис.2.10 располагаются систематически ниже галактик с областями звездообразования. Это, наряду с тем фактом, что IRS- галактики хорошо укладываются на зависимость lgP6.3 - lgLFIR для IRE- галактик (рис. 2.8b) и полным отсутствием корреляции между lgP6.3 и lgLB, позволяет сделать следующие выводы:
* значительная доля излучения в радиоконтинууме в сейфертовских галактиках, вероятно, возникает в областях звездообразования;
* оптическое излучение сейфертовских галактик не связано с областями звездообразования;
* нагрев "горячей" пыли в сейфертовских галактиках обусловлен как молодыми горячими звездами, так и нетепловым излучением ядер;
* в HII- галактиках основной вклад в нагревание пыли и излучение в дальнем ИК диапазоне дают области звездообразования.
На рис.2.11 для галактик Маркаряна представлены зависимости логарифма светимостей в оптическом lgLB (рис.2.11a) и дальнем ИК- lgLFIR (рис.2.11b) диапазонах от логарифма массы атомарного водорода lg(MH/M?), полученной по наблюдениям в линии 21 см.
Как видно из рис.2.11 и табл.2.2, в отличие от P6.3, масса газа MH в галактиках выборки IRE несколько лучше коррелирует со светимостью LB, чем светимостью LFIR.
Галактики Сейферта относительно хорошо укладываются на зависимость lgLFIR = f(lg(MH/M?)) для HII- галактик (рис.2.11b), однако они располагаются систематически выше зависимости lgLB= f(lg(MH/M?)) (рис.2.11a) для HII- галактик, и степень корреляции у них ниже.
Сравним зависимости светимостей LB и LFIR от вириальной (полной) массы MT галактик Маркаряна (табл.2.2). Так же, как и в случае зависимости светимостей LB и LFIR от массы атомарного водорода MH, для галактик IRS, IRE- выборок корреляционная связь между полной массой MT и их светимостью в оптическом диапазоне более тесная, чем связь между MT и LFIR.
Рис.2.11. Зависимость логарифма светимости a) в оптическом диапазоне lgLB и b) в дальнем ИК диапазоне lgLFIR от логарифма массы атомарного водорода lg(MH/M?) для галактик Сейферта (крестики) и HII- галактик (точки). Непрерывные линии - уравнения линейной регрессии a) lgLB = 0.5?lg(MH/M?)+39.0 и b) lgLFIR = 0.5?lg(MH/M?) +38.5 для НІІ- галактик.
Зависимости, приведенные на рис.2.11, и установленное отсутствие тесной корреляционной связи между MH, MT и LFIR/LB показывают, что полная масса галактики MT и масса атомарного водорода MH не являются основными факторами, определяющими процессы звездообразования в галактике.
2.7. Выводы
На основе данных Первого Бюраканского обзора (FBS) галактик с УФ избытком, результатов наблюдений на спутнике IRAS в четырех полосах 12, 25, 60 и 100 мкм инфракрасного диапазона и данных об излучении галактик в радиоконтинууме на длинах волн 6.3 и 20 см, было проведено статистическое исследование интегральных характеристик галактик Маркаряна в оптическом, дальнем ИК- и радио- диапазонах. С этой целью выборка галактик Маркаряна была разбита на подвыборки: IRS - галактики с активными ядрами, в которых было зарегистрировано излучение в дальнем ИК диапазоне; IRE - галактики с узкими эмиссионными линиями и НІІ- галактики с активным звездообразованием (в каталоге FBS обозначены "е" и "SB" соответственно), в которых было зарегистрировано излучение в дальнем ИК диапазоне; и две аналогичные подвыборки галактик ndS и ndE, в которых излучение в дальнем ИК диапазоне не было зарегистрировано. Для краткости галактики, включенные в IRE и ndE подвыборки, условно названы HII- галактиками. В проведенном исследовании:
* Определены интегральные характеристики галактик Маркаряна: светимости LB в оптическом и LFIR в дальнем ИК- диапазонах, инфракрасный избыток LFIR/LB, температура пыли Td в однокомпонентной модели, температуры теплого Tw и горячего Th компонентов пыли в двухкомпонентной модели, светимость горячего компонента пыли Lh, монохроматическая светимость P6.3 в радиоконтинууме на длине волны 6.3 см. Построены дифференциальные функции светимости в оптическом, дальнем ИК- и радио- диапазонах (две последние с учетом как точных значений величин, так и верхних пределов).
* Обн