Содержание
1 Введение 13
1.1 Стандартная модель Сатина (СМС).............................. 13
1.2 Эксперименты................................................. 16
1.2.1 Homestakc............................................. 18
1.2.2 GALLEXhSAGE............................................ 18
1.2.3 KamiokaNDE и SuperKamiokaNDE .......................... 19
1.3 Три проблемы солнечных нейтрино и СМС........................ 20
1.3.1 Несовместимость данных экспериментов Homestake и KamiokaNDE:
отклонение формы спектра */?-нейтриио от стандартной 20
1.3.2 Галлисвые эксперименты: проблема "бериллиевых" нейтрино ........................................................ 21
1.3.3 "Последняя надежда" стандартной физики: отсутствие
солнечной модели....................................... 21
1.4 Новая физика нейтрино......................................... 22
1.4.1 Вакуумные осцилляции.................................. 22
1.4.2 Резонансные эффекты в веществе........................ 23
1.4.3 Эффект Михеева-Смириова-Вольфенштейна 25
1.4.4 Эффект регенерации нейтрино на пути сквозь Землю . 25
1.4.5 Разрешенные МСВ-решения............................... 26
1.5 Новые эксперименты ........................................... 28
2 Детектор Борексино 31
2.1 Описание..................................................... 32
2.2 Фон: требования к радиочистоте конструкционных материалов
и сцинтиллятора.............................................. 35
2.2.1 внешний фон........................................... 35
2.2.2 внутренний фон........................................ 35
2.2.3 Мюонный детектор...................................... 42
2.3 Физическая программа Борексино............................... 44
2.3.1 Сигналы от :Ве- нейтрино.............................. 44
2.3.2 Временная зависимость сигналов в Борексино............ 47
2.3.3 Регистрация антинейтрино.............................. 50
2.3.4 Калибровка детектора с помощью искусственного источника Ъ[Сг.................................................. 53
2.3.5 Другие возможные эксперименты с Борексино............. 53
1
3 Фотоумножители в эксперименте Борексино 58
3.1 Экспериментальный стенд для тестирования ФЭУ.................. 58
3.2 Основные характеристики ФЭУ................................... 60
3.3 Методы абсолютной калибровки фотоумножителя, работающего в одноэлектронном режиме...................................... 62
3.3.1 Одноэлектронный спектр ФЭУ ............................ 65
3.3.2 Модельная функция дія одноэлектронного сигнала ФЭУ 65
3.3.3 Определение параметров одноэлектронного спектра . . 67
3.3.4 Оценка среднего числа фотоэлектронов................... 69
3.3.5 Оценка ц но относительной вариации зарядового спектра 72
3.3.6 Рекомендованный метод калибровки....................... 72
3.3.7 Модельная функция дія фитирования зарядового спектра ФЭУ (// ~ 1)............................................. 74
3.3.8 Точность определения среднего числа ф.э. по вероятности отсутствия сигнала....................................... 75
3.3.9 Коррекция параметров одноэлектронного спектра с учетом вклада многоэлектроиных спектров (случай и «С 1) 78
3.4 Влияние магнитного поля Земли на разрешение детектора . . 79
3.4.1 Влияние магнитного поля на энергетическое разрешение 80
3.4.2 Влияние магнитного поля на пространственную реконструкцию .................................................... 83
3.4.3 Допуски на точность ориентации ФЭУ..................... 85
3.5 Автоматическая настройка усиления ФЭУ........................ 87
3.5.1 Процедура настройки высокого напряжения................ 87
3.5.2 Результаты установки напряжения для 108 ФЭУ .... 91
3.5.3 Расчет среднего значения одноэлектронного спектра по “обрезанному” спектру ....................................... 92
3.5.4 Зависимость коэффициента усиления ФЭУ от напряжения ......................................................... 94
3.6 База данных с параметрами ФЭУ................................ 96
4 Энергетическое разрешение детектора 98
4.1 Энергетическое разрешение для точечного источника ........... 98
4.2 Влияние неточной калибровки ФЭУ на энергетическое разрешение детектора..................................................101
4.3 Энергетическое разрешение дія неточечного источника .... 102
4.4 Геометрическая функция светосбора............................106
2
5 Пространственное разрешение детектора 114
5.1 Восстановление координат по зарядовым сигналам...............114
5.2 Восстановление координат по времени прихода сигналов .... 124
5.3 Улучшение пространственного разрешения при одновременном использовании временной и зарядовой информации...................120
6 CTF 134
6.1 Детектор.....................................................135
6.2 Сцинтиллятор.................................................137
6.2.1 Радиочистота..........................................137
6.2.2 Оптические свойства сцинтиллятора.....................141
6.2.3 Приготовление сцинтиллятора ..........................141
6.2.4 Система очистки сцинтиллятора.........................142
6.3 Компоненты детектора.........................................145
6.3.1 Внутренний контейнер..................................145
6.3.2 Наружный бак и чистая комната.........................146
6.3.3 Система очистки воды .................................147
6.3.4 Азот..................................................148
6.3.5 Система фотоумножителей...............................149
6.3.6 Электроника и сбор данных.............................151
6.3.7 Вспомогательные системы ..............................153
6.4 Идентификация сигналов ......................................154
6.5 Калибровка...................................................155
6.6 Мониторирование параметров детектора но событиям распада
*4’.........................................................157
7 Изучение спектра 14С в CTF 161
7.1 Измерения 14С в CTF..........................................162
7.1.1 Набор Данных..........................................162
7.1.2 Анализ Данных и Результаты............................163
7.2 Возможное происхождение иС...................................167
7.3 Выводы.......................................................168
8 Заключение 169
3
Список иллюстраций
1 Энергетический спектр солнечных нейтрино, предсказываемый стандартной моделью Солнца. Потоки нейтрино от непрерывных источников (таких как ppand SB) даны в единицах см-2с-1. рр- цепочка отвечает за 99% всей энергии Солнца в СМС. Нейтрино. образованные в CNO-цикле не имеют особого значения с точки зрения полной энергии и трудно детектируются в экспериментах. Стрелки наверху указывают энергетические пороги действующих нейтринных экспериментов (рисунок из работы |39|)............................................................ 15
2 Сравнение предсказаний СМС сданными пяти экспериментов: Homestake, SuperKamiokande, Kamiokande, GALLEX и SAGE. Выделены предсказания модели для каждой компоненты спектра солнечных нейтрино. Как для экспериментальных, так и для теоретических данных показан доверительный интервал
1 о. Рисунок из работы [39].................................. 17
3 Разрешенные значения параметров sin2 20 и sin2 20 для вакуум-
ных осцилляций, удовлетворяющие результатам всех экспериментов (полный поток, спектры электронов отдачи, асимметрия день/ночь в SuperKamiokaNDE). Контура соответствуют доверительному интервалу 99% (из работы [49])................ 24
4 3 области допустимых параметров для МСВ-решения............... 27
5 Новые эксперименты ........................................... 30
6 Внутренний нейлоновый контейнер детектора Борексино в баскетбольном зале Принстонского университета....................... 33
7 Детектор Борексино............................................ 34
8 энергетический спектр внешнего фона в сравнении с нейтринным сигналом в СМС и для решения МСВ............................. 37
9 Радиальное распределение внешнего фона в нейтринном окне
в сравнении с нейтринными сигналами.......................... 38
10 Эффект, ожидаемый в ССМ (без осцилляций нейтрино), в
сравнении с фоном............................................ 45
4
11 Эффект, ожидаемый в Борексино для наиболее популярных
решений проблемы солнечных нейтрино. За единицу принят эффект, предсказываемый ССМ. Для каждого решения представлен интервал(99%), в котором сигнал, наблюдаемый в Борексино. не будет противоречить результатам пяти солнечных экспериментов. Значения взяты из работы [49|............ 48
12 Скорость счета в Борексино (доверительный объем 100 тонн) . 48
13 Сезонные колебания счета событий “бериллиевых” нейтрино.
Дія сравнения показан “чистый” эффект изменения орбитального расстояния 1/R2.................................... 49
14 905г как источник антинейтрино. 1.Форма спектра электрон-
ных антинейтрино при распаде 90 Б г 2.Спектры электронов отдачи для слабого и электромагнитного (/х„ = о х 10-11/хд) взаимодействий, усредненные по спектру антинейтрино. 3.Отношение сечения электромагнитного взаимодействия к сечению слабого взаимодействия для //.„ = 5 х 10_,1//д................ 55
15 Интенсивность источника 905г, необходимая для измерения магнитного момента нейтрино. Внутренний фон 0.11 соб/день. внеш-
иий фон- 19 соб/день, 54 события от солнечных нейтрнно/деиь.
По оси абсцисс отложен магнитный момент нейтрино в единицах 10-11дв< по оси ординат- интенсивность источника в МКю.
Две линии соответствуют доверительным интервалам ІхииЗх о............................................................. 57
1G Блок-схема электроники стенда для тестирования ФЭУ .... 59
17 Результат обработки данных для одного из ФЭУ, используе-
мых в CTF. Заряд измеряется в каналах АЦГІ (25G пК соответствуют 1024 каналам). Полная шкала для гистограммы “transit time” составляет 100 не. Полная шкала для спектра ионных по-слеимпульсов составляет 30 мке................................ 61
18 Зарядовый спектр темного шума в сравнении со спектром, по-
лученном при включенном лазере (/х — 0.02). Представлен также спектр шума дннодов, нормированный на время набора спектра темного шума.......................................... 64
19 Фитирование зарядового спектра ФЭУ для малых /х............... 68
20 Резекция пьедестала с помощью фитирующей кривой............... 70
5
21 Зависимость регистрируемого числа фотоэлектронов от декларированной прозрачности нейтрального фильтра. Нанесены до-
пуски, соответствующие технической документации изготовителя...................................................... 73
22 Статистика, необходимая для 1% точности калибровке в доверительном интервале 1а и 3<т............................. 77
23 Выбор осей..................................................... 79
24 Зарядовые спектры ФЭУ в компенсированном магнитном ноле. Верхний спектр представляет собой имитацию условий СЛТ (100 ФЭУ) для сигнала от частицы энергии 0.5 МэВ, нижний спектр соответствует среднему числу ф.э.=1.6. Спектры набраны параллельно, поэтому их параметры совпадают. Близкая к гауссиане форма верхнего спектра делает его более удобным для настройки коэффициента усиления ФЭУ, а также для опре-
деления энергетического разрешения детектора ас^/С^о............ 81
25 Время прихода первого сигнала для различных ориентаций
магнитного поля. Видно, что только компонента У значительно влияет на время прихода сигнала........................... 84
26 Зависимость формы одноэлектронного зарядового спектра от
абсолютной величины У-компоненты магнитного поля................ 86
27 Блок-диаграмма процесса настройки высокого напряжения . . 90
28 92
29 Результаты настройки 108 ФЭУ. Показаны соответственно: ко-
эффициент усиления в единицах к~107, значения высокого напряжение, фактор и,наконец, среднее значение числа регистрируемых за одну вспышку лазера фотоэлектронов 93
30 Зависимость коэффициента усиления ФЭУ от напряжения. Напряжение измеряется в Вольтах, коэффициент усиления измеряется в единицах 10' . Прямые линии соответствуют расчетам
с использованием формулы (27)................................... 95
б
31 Система координат: событие находится в точке с координатами (г, 0) относительно выделенного ФЭУ (ось 2 системы координат проходит из центра детектора к данному ФЭУ). В силу сферической симметрии положение события относительно і-того ФЭУ характеризуется парой полярных координат {г,0г}.
Так как пространственные координаты всех ФЭУ известны, то положение источника относительно любого ФЭУ легко вычисляется....................................................... 99
32 Геометрическая функция светосбора. Верхняя картинка получена моделированием, нижняя- по экспериментальным данным.
По оси абсцисс отложено расстояние г от центра детектора до источника, по оси ординат- азимутальный угол 0. Диапазон изменения г соответствует радиусу рабочего объема, заполненного сцинтиллятором, т.е. 105 см. Угол 0отсчитывается от вертикальной оси (7 в системе координат, принятой для детектора СТР), диапазон его изменения составляет 180 градусов..........107
33 Изоуровни для двух функций, изображенных на 32. По оси абсцисс отложено расстояние г от центра детектора до источника,
но оси ординат- азимутальный угол 0..........................109
34 Разность между геометрической функцией светосбора и функцией телесного угла. Внизу представлена функция телесного угла. По оси абсцисс отложено расстояние г от центра детектора до источника, по оси ординат- азимутальный угол 0. . . 110
35 Разность между геометрической функцией и функцией телесного угла. Равномерная окраска соответствует совпадению функций. светлые и темные участки соответствует большему и меньшему количеству наблюдаемого света. По оси абсцисс отложено расстояние г от цен гра детектора до источника, по оси ординат-
азимутальны й угол 0.........................................111
7
36 Зависимость функции /, от положения источника. Объем детектора разделен на области 10x10x10 см, значение функции Д. вычисленное ь каждой такой области нанесено на график. Значения функции для реальных положений источника также нанесены на график (звездочки). Легко заметить, что для г > 60 см наблюдаются значительные флуктуации функции }3 в зависимости от положения источника. Это связано с картой функционирующих ФЭУ для последних сеансов набора дан-
ных. В частности, для рассматриваемых сеансов более половины ФЭУ уже ею работали.....................................112
37 Суммарный заряд, зарегистрированный для разных положений источника (соответствующие данные помечены крестиками). Приведены также значения, скорректированные с учетом функции /Дг) (звездочки)........................................113
38 Суммарный заряд, восстановленный с помощью программы реконструкции для разных положений источника (соответствующие данные помечены кружочками). Приведен также соответствующий суммарный заряд (крестики). Данные нормированы таким образом, чтобы их значения при г ~ 0 совпадали. Видно, что реконструкция обеспечивает лучшее базовое значение
для восстановления энергии.....................................114
39 Примеры пространственной реконструкции по зарядовым сигналам при малых г (источник находится близко к центру детектора): г4' 0 см (рис. а) и г=40 см (рис. б) (пунктирная линия). Использование временных сигналов дает лучшие результаты
при малых г (сплошная линия)...................................116
40 Примеры пространственной реконструкции по зарядовым сигналам при больших г (источник находится на расстоянии 65 и 83 см от центра детектора для рис.а) и б) соответственно, пунктирная линия). Для сравнения приведены результаты пространственной реконструкции с использованием временных сигналов (сплошная линия)...........................................117
8
41 Расстояние от истинного положения источника до восстанов-
ленного по зарядовым сигналам для шести различных положений источника: а)г(0,0,0)=0;б); г(0Д-40)=40; в)г(0,0,-80)=80: г)г(30,4,-77)=83; д)г(25,23,86)=93; е)г(32,0,105)=105 (пунктирная линия).Для сравнения приведены результаты реконструкции с использованием временных сигналов (сплошная линия). Видно, что при больших г лучшие результаты дает восстановление по зарядовым сигналам (рис. д и е)........................118
42 Система координат: событие находится в точке с координатами
(г, 0) относительно выделенного ФЭУ (ось 7, системы координат проходит из центра детектора к данному ФЭУ). В силу сферической симметрии детектора положение события относительно і-того ФЭУ характеризуется парой полярных координат {г,©,}. Так как пространственные координаты всех ФЭУ известны, то положение источника относительно любого ФЭУ легко вычисляется...............................................119
43 Восстановление координат по времени (данные ВЦП, треугольники) и по зарегистрированному заряду (данные АЦП. крестики) в зависимости от расстояния от источника до центра детектора (45 ФЭУ). Приведены также результаты расчетов точности пространственной реконструкции с использованием геометрической функции, полученной по экспериментальным данным (звездочки), и с использованием простой геометрической функции без учета поглощения света в сцинтилляторе (верхняя сплошная кривая) и с учетом поглощения (длина по-
глощения 12 метров, нижняя сплошная кривая)..................122
44 Восстановление координат по времени для Ворексино. Приведены результаты расчетов точности пространственной реконструкции с использованием простой геометрической функции без учета поглощения света в сцинтилляторе (верхняя кривая) и с учетом поглощения (длина поглощения 12 метров, нижняя кривая).............................................................123
45 Оценки точности восстановления координат для энергии источника 250 и 862 КэВ в зависимости от времени обрезания Тсы для различных расстояний от источника до центра детектора................................................................128
9
•16 Точность восстановления координат по временным сигналам в
детекторе Борексино при использовании обрезания по времени. 130
47 Точность восстановления координат при одновременном использовании временных и зарядовых сигналов в детекторе СТБ дія различных времен обрезания.........................................131
48 Точность восстановления координат при одновременном использовании временных и зарядовых сигналов в детекторе Борексино для различных времен обрезания................................132
49 Реконструкция положения источника с использованием зарядовых сигналов (а,в) и с использованием временных и зарядовых сигналов одновременно (б.г) (штриховая линия). Использованы данные сеанса 415 с радоновым источником (45 функционирующих ФЭУ). Для сравнения приведены результаты пространственного восстановления с использованием только временных сигналов (сплошная линия).............................133
50 Детектор СТР и его вспомогательные устройства. Внизу показан общий вид детектора СТР....................................138
51 Внутренняя часть детектора до заполнения водой. Видна несу-
щая конструкция с установленными на ней фотоумножителями. В центре детектора видна нейлоновая сфера (в момент съемки была заполнена азотом), удерживаемая струнами. . . 139
52 Схема системы очистки сцинтиллятора СТР. Сцинтиллятор очищается либо методом водной экстракции, либо вакуумной дистилляцией, фильтрацией и азотом, после чего возвращается
в активный объем...............................................144
53 Система очистки воды ..........................................148
54 ФЭУ в сборке...................................................150
55 Схематическое изображение концентратора света СТР. Геомет-
рия установки позволяет эффективно регистрировать свет, исходящий из активного объема. Для источников света вне активного объема эффективность резко падает (график вверху). 150
56 Блок-схема считывающей электроники СТБ.........................152
57 Первый период набора данных с углеродом-14.....................166
10
Список таблиц
2 Предлагаемые решения проблемы солнечных нейтрино. Заме-
тим, что комбинация нескольких несовместимых с данными решений может дать приемлемое решение...................... 22
3 7-радиоактивность в подземной лаборатории в Гран Сассо . . 36
4 нейтронная радиоактивность в (но работе [56]) 36
5 чистота материалов, используемых в Борексино................... 36
6 ожидаемая скорость счета событий фона в 100-тонном объеме
в нейтринном окне 01' различных внешних источников. Предполагается бесконечное энергетическое разрешение......... 37
7 Необходимая чистота сцинтиллятора.............................. 39
8 Оценка внутреннего фона (событий в день в 100-тонном доверительном объеме) после применения ряда методов идентификации событий. Предполагается начальное загрязнение на следующем уровне: по 238И и ШТН - 10-16 г/г в вековом равновесии; '**■'а - 10-и г/г. Предполагается бесконечное простран-
ственное и энергетическое разрешение детектора................ 41
9 Космогенные радионуклиды, образуемые в сцинтилляторе. . . 43
10 Фон от космических лучей в области энергий 0.25-1.5 МэВ (в соб/день) после последовательного анализа мюонных событий. 44
11 Физическая программа Борексино................................ 46
12 Параметры одноэлектронного спектра ФЭУ в магнитном поле 80
13 Чувствительность параметров ФЭУ к магнитному полю ... 83
14 Чувствительность ФЭУ к У-комноненте магнитного поля. . . 85
15 Чувствительность временных параметров ФЭУ к У-компоненте
магнитного поля............................................... 85
16 Парамегры кривой высвечивания свега сцинтиллятором .... Г25
17 Коррелированные события в СТБ.................................154
18 Сравнение счета в различные периоды набора данных.............163
19 Три периода набора данных в СТБ Результаты, полученные при фитировании данных в области низких энергий. Е - кинетическая энергия электрона. соответствует полному заряду (в фотоэлектронах). Параметр о,- линейный форм-фактор в С(\Уе) — 1 4- аИ>, указаны 90% доверительные интервалы. Первая ошибка в отношении МС/,2С соответствует статистической ошибке фитирования, вторая- систематической ошибке из-за неопределенности массы сцинтиллятора..........................165
И
Список сокращений
• СМС- стандартная модель Солнца
• "Бериллиевые" нейтрино-нейтрино,образующиеся на Солнце в реакции
' 0.861 (90%) MeV
е +7 Be -4 7 Li 4- vt
0383 (10%) MeV
• "Борные" нейтрино-нейтрино,образующиеся на Солнце в реакции:
В -4® Be -f е+ + vc, 0-14.06 МэВ
• МСВ-эффект- эффект Михеева-Смирнова-Вольфенштейна
• SMA (small mixing angles)- область разрешенных параметров в координатах AT?i2-sin2 ‘20 для МСВ-эффекта, соответствующая малым углам смешивания
• LMA (large mixing angles)-o6aacTb разрешенных параметров в координатах Arrr-sin2 20 для МСВ-эффекта, соответствующая большим углам смешивания
• LOW (low probability, low mass) -наименее вероятная область разрешенных параметров в координатах Am2-sin2 20 для МСВ-эффекта, соответствующая малым массам
• МПЗ- магнитное поле Земли
• оэс - одноэлектронный спектр
• ф.э.- фотоэлектрон
12
1 Введение
Эра экспериментального исследования солнечных нейтрино началась в 1960-х гг. с эксперимента Нотеяіаке. Радиохимический эксперимент на основе реакции //е+37С7 —► е~+37Лг, предложенный в 1946 Б. Понтекорво|37), впервые подтвердил гипотезу о ядериом происхождении энергии Солнца. Действительно, единственным продуктом ядерных реакций в солнечном ядре, доступным для наблюдения на Земле, являются солнечные нейтрино, поэтому-только измерение потока нейтрино может дать непосредственную информацию о происходящих в солнечном ядре процессах. Эксперимент Ноп^аке дал мощный толчок развитию детальных теорий Солнца, тогда же были выявлены серьезные несоответствия модели и эксперимента (проблема дефицита солнечных нейтрино). Последовавшие за Нотея1.аке эксперименты вместо решения проблемы еще более усложнили картину. Результаты разных экспериментов находятся в противоречии друг с другом, при этом даже модельнонезависимые расчеты (со свободными весами различных ядерных реакций) не согласуются с объединенными экспериментальными данными, указывая тем самым на нестандартную физику нейтрино. Естественно, противоречия не могли оставить равнодушными физиков, в настоящее время готовится целый ряд новых экспериментов. В апреле 1996 начался набор данных на первой установке нового поколения- ЭирегКатюкапОе. Пионерские эксперименты давали статистику на уровне 50 событий в год, БирегКатіокансІе наблюдает за год уже около 5000 нейтрино. Начал набор данных ЭМО на тяжелой воде, в ближайшие годы (2001-2002) вступит в строй детектор Вогехіпо (далее в тексте Борексино).
1.1 Стандартная модель Солнца (СМС)
СМС дает количественные характеристики процессов, происходящих на Солнце. Модель основана на наблюдениях непосредственно Солнца, лабораторных экспериментах и теоретических предсказаниях. Главными входными параметрами модели являются:
• масса
• радиус
• светимость
• возраст
13
• уравнения равновесия
• начальная распространенность элементов
• радиационная прозрачность
• S-факторы (сечения ядерных реакций)
В современной модели Солнца около 99% его энергии образуется в реакциях водородного (рр) цикла. Наиболее важные реакции, сопровождающиеся образованием нейтрино, перечислены ниже:
• рр ("протонные" нейтрино) :
р + р -> 2 Я 4- е4 + і/е, 0-0.42 МэВ
• рер : р + (Г + р —► “Я + і/-. 1.44 МэВ
• Вс ("бериллиевые" нейтрино) :
с Вс —> 7Li -н і/.
0.861 (90%) MeV 0383 (10%) MeV
• 8 В ("борные" нейтрино): 8В ->8 Ве + е4 + //*, 0-14.06 МэВ
Кроме реакций водородного цикла заметный поток нейтрино дают и реакции
распада 13N,150 и 1ГF из углеродного (CNO) цикла.
Основные предположения, положенные в основу СМС:
1. Солнце является звездой главной последовательности, источники ядер-ной и гравитационной энергии находятся в гидростатическом равновесии;
2. основной источник энергии- водородный цикл с небольшим вкладом CNO- цикла;
3. энергия переносится от центра Солнца на поверхность за счет излучения и конвекции. Солнце при этом находится в термодинамическом равновесии.
На рис. 1 представлены предсказания СМС для потоков нейтрино у Земли (модели Солнца описаны, например, в |38). При этом предполагается, что на пути от Солнца до Земли с нейтрино ничего не происходит, т.с. работает стандартная электрослабая теория.
14
Рис. 1: Энергетический спектр солнечных нейтрино, предсказываемый стандартной моделью Солнца. Потоки нейтрино от непрерывных источников (таких как рр and *13) даны в единицах см“2с_1. рр- цепочка отвечает за 99% всей энергии Солнца в СМС. Нейтрино, образованные в CNO-цикле не имеют особого значения с точки зрения полной энергии и трудно детектируются в экспериментах. Стрелки наверху указывают энергетические пороги действующих нейтринных экспериментов (рисунок из работы |39|).
X
3
с
о
с
U
W
3
СV &
Gallium
Chlorine
SuperK
Neutrino Energy (MeV) Solar neutrino energy spectrum
15
- Київ+380960830922