Статические и динамические магнитные свойства аморфных микропроводов и их систем

Содержание
Введение 4
Глава 1. Особенности магнитных свойств аморфных ферромагнитных 12
микропроводов (но данным литературы)
1.1. Основные этапы исследования микропроводов 12
1.2. Аморфные ферромагнитные микропровода, изготовленные методом вытягивания 14 из расплава
1.3. Аморфные ферромагнитные микропровода в стеклянной оболочке, изготовленные 17 методом Улитовского-Тейлора
1.4. Влияние внешних факторов на магнитные свойства микропровода 28
1.4.1. Геометрические размеры 28
1.4.2. Различные типы обработки 32
1.5. Системы взаимодействующих микропроводов 3 5
1.6. Спектр сигнала, индуцируемого в приемной катушке микропроводом 38
1.7. Магнитоимпедансные свойства 40
1.7.1. Влияние анизотропии микропроводов 42
1.7.2. Влияние геометрических размеров микропровода 43
1.8. Заключение 45
Глава 2. Образцы и методика измерений 46
2.1. Методика измерения магнитоимпеданса 46
2.2. Измерение магнитостатических свойств 47
2.3. Индукционный метод 48
2.4. Образцы 50
Глава 3. Влияние геометрических размеров микропровода на его 51
магнитостатнческие и магнитоимпедансные свойста
3.1. Совместное и раздельное влияния отношения диаметров и диаметра металлической 51 жилы микропровода в стеклянной оболочке на его магнитные характеристики
3.2. Влияние отношения диаметров на петлю гистерезиса, полевую зависимость 65 перпендикулярной полю компоненты магнитного момента и магнитоимпеданс микропровода
3.2.1. Петли гистерезиса вдоль оси микропровода 66
3.2.2. Полевые зависимости перпендикулярной полю компоненты магнитного 70 момента
3.2.3. Магнитоимпедансные измерения 72
3.2.4. Изменение свойств мнкропровода при низкотемпературном отжиге 76
3.3. Влияние длины микропровода на его магнитоимпедансные и магнитостатические 77 свойства
3.3.1. Влияние длины Со-микропровода на его магнитоимпедансные и 78 магнитостатические свойства
3.3.2. Влияние длины Ре-микропровода в стеклянной оболочке на его 86 магнитостатические свойства
Основные результаты и выводы 88
2
Глава 4. Связь формы петли гистерезиса с комбинациями и составами 90
микропроводов
4.1. Возникновение скачков намагниченности на петле гистерезиса одиночного 90 химически однородного микропровода в стеклянной оболочке
4.2. Исследование скачков намагниченности на петле гистерезиса систем 99 микропроводов
4.2.1. Со-микроировода с небистабильной петлей гистерезиса 99
4.2.2. Однородные и смешанные системы микропроводов различных составов 114
Основные результаты и выводы 122
Глава 5. Спектральный анализ сигналов от систем взаимодействующих 124
мнкропроводов
5.1. Спекггры сигналов, индуцируемых различными бистабильными микропроводами и 124 их системой
5.2. Анализ сигналов, индуцируемых образцами с нелинейными петлями гистерезиса 138
5.3. Экспериментальное исследование спектров сигналов различных систем 141 микроироводов
Основные результаты и выводы 149
Основные результаты и выводы 151
Список литературы 154
3
Введение
В последние годы исследованию статических и динамических свойств тонких аморфных ферромагнитных микропроводов посвящено большое число теоретических и экспериментальных работ. Их количество (за последние 10 лет - более 1000 работ) свидетельствует о большом научном и прикладном интересе к рассматриваемой тематике (например, [1,2, 3]).
Одним из определяющих факторов в прогрессе прикладных направлений является понимание механизмов формирования свойств одиночных микропроводов и их систем. Между тем, многие вопросы, касающиеся именно физических причин, определяющих особенности магнитных свойств, формирования доменной структуры и механизмов перемагайчивания микропровода, до сих нор остаются открытыми и обсуждаемыми.
К числу теоретически рассчитанных, но экспериментально до конца не исследованных, относится задача формирования доменной структуры тонкого микропровода. Одна из главных причин этого - отсутствие соответствующей методики исследования. Для поверхности толстых микроироводов возможно визуальное наблюдение доменных границ поверхностного слоя с помощью, например, методов порошковых фигур
[4] и магнитооптической микроскопии [5]. К поверхности топких микропроводов в стеклянной оболочке с существенно большей кривизной эти методы неприменимы. Существует ряд методов, позволяющих косвенно судить о микромагнитной структуре микропровода. Среди них можно выделить метод Сикстуса-Тонкса [6] и исследование поперечного перемагничивания микропровода с анализом поведения перпендикулярной полю компоненты магнитного момента [7]. Исследуя квазистатическос псрсмагничивание систем микропроводов, также можно судить об их микромагнитной структуре [8]. Перечисленные методы не являются точными, поскольку не дают информации непосредственно о доменной структуре, а лишь позволяют делать некоторые, порой противоречивые выводы о ней.
В силу технологических особенностей изготовления микропровода, приводящих к существованию аксиальной симметрии в нем, в металлической жиле микропровода выделяют две характерные области с разными типами доменных структур: аксиально намагниченную центральную часть - керн (от английского «кет» - сердцевина) и циркулярно или радиально (в зависимости от константы магнитострикции магериала и метода изготовления микропровода) намагниченную оболочку. До сих пор ведутся споры о типе и положении доменной границы, существующей между керном и оболочкой. Теоретические оценки по определению положения доменной границы между керном и
4
оболочкой, существующие на данный момент, предлагают несколько вариантов решения [9, 10]. Эта работы были проведены в 80-х годах прошлого века, а поиск экспериментальных методов ее обнаружения ведется до сих пор. Существуют оценки ее положения по петлям гистерезиса бистабильных микролроводов [11,12], в то время как для микропроводов, не обладающих этим свойством, соответствующих публикаций не было. Более точные современные методы численного моделирования все еще не позволяют работать в масштабах десятков микрометров (ограничиваясь единицами микрон) [13]. Таким образом, исследования тонкого микропровода находятся на стыке теории и эксперимента, полностью не перекрываемом ни первым, ни вторым, и только по набору экспериментальных данных, полученных различными методиками, можно делать выводы о его доменной структуре.
Для исследования магнитных свойств и особенностей перемагничивания микропровода существует больше возможностей. Однако процессы перемагничивания магнитномягких микропроводов во многом определяются внешними факторами: напряжениями, деформацией, температурой и скоростью изменения магнитного поля. 'Гак, квазистатическое перемагиичивание происходит по механизмам, отличающимся от механизмов динамического перемагничивания [14]. С учетом сложности магнитной структуры микропровода возникают сложности с интерпретацией данных.
Очевидно, что свойства одиночных микропроводов и их систем будут зависеть от геометрических параметров. В литературе существует достаточно много работ, посвященных исследованию влияния размеров микропровода (диаметра металлической жилы, полного диаметра и длины) на его статические и динамические магнитные свойства (например, [15, 16]). Однако эти данные не систематизированы и порой противоречивы.
Аморфные микропровода в стеклянной оболочке со значительно уменьшенными диаметром металлической жилы и толщиной стеклянной оболочки приобрели большое прикладное значение в течение последних нескольких лет [17]. Современные магнитномягкие аморфные микропровода обладают диаметрами металлической жилы от 1 до 30 мкм при толщинах стеклянной оболочки от 0.5 до 15 мкм. Такие тонкие микропровода проявляют уникальные магнитные свойства [18]. Так, коэрцитивная сила микропроводов из сплавов на основе Со с близкой к пулю константой магиитострикции может достигать 0.05 Э при очень малых потерях энергии на перемагиичивание благодаря высокому удельному сопротивлению. Рекордно высокие значения магнитной проницаемости обеспечивают величину гигантского магнитоимиеданса (ГМИ) в сотни и даже тысячи процентов [19, 20]. Хорошими магнитотранспортными свойствами (эффект гигантского магнитосопротивления - ГМС) обладают гранулированные микропровода [21, 22]. Для микропроводов в стеклянной оболочке из сплавов на основе Ре характерно магнитнобистабильное поведение, связанное с
5
проявлением гигантского скачка Баркгаузена. В таких проводах наблюдается быстрое распространение доменной границы со скоростью до 1500 м/с [23].
Магнитные свойства тонких аморфных микроироводов определяются составом химического прекурсора (сплава, из которого они были получены), изменяются термообработкой (в магнитном ноле или без него, с приложенными напряжениями или без них), отжигом током и химической обработкой (травлением стеклянной оболочки и нанесением дополнительного магнитного слоя) [17,24,25]. Добавление соседнего микропровода изменяет механизм перемагничивания всей системы из-за появления магнитостатического взаимодействия между микропроводами. При перемагничивании систем микропроводов в стеклянной оболочке из сплавов на основе Бе петли гистерезиса проявляют ступенчатую (скачкообразную) форму, свойства таких систем достаточно подробно изучены (например, [26]). Считается, что микропровода с небистабильными петлями гистерезиса не могут проявлять таких особенностей.
Свойства тонких микропроводов дают возможность их использования для замены традиционных магнитных материалов в различных областях применения. Например, метки, используемые в системах защиты и охраны, обычно состоят из магнитномягких материалов. В таких системах обеспечивается быстрое изменение намагниченности даже в относительно слабых внешних полях, при этом происходит возбуждение сложного сигнала в приемной катушке. Детектирование сигнала на гармониках способствует увеличению чувствительности и улучшает надежность всей системы [27,28]. Современные метки разрабатываются на основе магнитномягких лент. Однако использование микроироводов более технологично и дешево.
Активно ведутся разработки и поиски материалов в области кодирования информации с целью дублирования и замены современных оптических штрих-кодов. В 2000-е годы в качестве такого материала была предложена система параллельно расположенных взаимодействующих микропроводов [29]. Информация с такой метки может быть считана индукционным методом при произвольной ее ориентации [30]. Новые кодирующие системы, подобные штрих-кодам, на основе меток такого тина более удобны для считывания, чем оптические аналоги.
На различных этапах исследования магнитных свойств при обнаружении новых особенностей аморфные ферромагнитные микропровода использовались в различных областях: от сердечников трансформаторов и других деталей микроэлектроники до поглощающих покрытий, в качестве сверхчувствительных датчиков магнитного поля и систем кодирования и идентификации информации. Области их применения непрерывно
6
расширяются, что приводит к необходимости постоянного поиска материалов с новыми магнитными свойствами.
Таким образом, исследования магнитных свойств одиночных микропроводов и процессов перемагничивания их систем являются актуальными как в фундаментальной физике, так и с точки зрения прикладных аспектов.
Цели и задачи исследования
Цель диссертационной работы заключалась в исследовании влияния состава, геометрических параметров и взаимодействий между аморфными ферромагнитными микропроводами на их статические и динамические магнитные свойства для расширения существующих представлений о механизмах перемагничивания и магнитных свойствах одиночных микропроводов и их взаимодействующих систем.
В соответствии с поставленной целыо решались следующие задачи:
1. Исследование зависимости магнитных и магнитоимпедансных свойств аморфных микропроводов в стеклянной оболочке от их длины, диаметра металлической жилы d> полного диаметра микропровода D и отношения этих диаметров D/d.
2. Анализ связи технологических параметров с образованием различных магнитных фаз в химически однородных аморфных микропроводах.
3. Исследование процессов перемагничивания систем взаимодействующих микропроводов, обладающих небистабильными петлями гистерезиса. Анализ механизмов связи этих процессов с параметрами систем.
4. Исследование особенностей перемагничивания систем взаимодействующих микропроводов с разными типами доменных структур в переменных магнитных полях различной амплитуды.
5. Анализ спектрального состава индуцированного в приемной катушке сигнала при перемагничивании однородных и смешанных систем микропроводов в переменном магнитном поле и его зависимости от параметров системы.
Достоверность результатов
Результаты, представленные в диссертации, получены на основе экспериментов, проведенных на современном научном оборудовании, с использованием статистических методов обработки экспериментальных данных. Экспериментальные результаты были или подтверждены теоретическими (аналитическими или численными) расчетами, основанными на адекватно выбранных физических моделях анализируемых процессов, или для их
7
обоснования предложены феноменологические модели. Достоверность полученных результатов обеспечивалась набором взаимодополняющих экспериментальных методик и воспроизводимостью получаемых результатов. Результаты исследований неоднократно обсуждались на научных семинарах и докладывались на специализированных конференциях, подтверждались данными других исследователей.
Положения, выносимые на защиту:
1. Доменная граница между центральной и внешней частью металлической жилы микропровода из сплава на основе Со при изменении механических напряжений, создаваемых оболочкой, смещается, что изменяет вид нолевых зависимостей перпендикулярной полю компонента магнитного момента и дает возможность оценки объемной доли керна.
2. Величина магнитного импеданса в микропроводах диаметром 30 мкм из сплава на основе Со максимальна при оптимальной длине образца 12-15 мм, и резко уменьшается при длине образца меньше 4 мм (критическая длина). Зависимость действительной части импеданса от длины микропровода из сплавов на основе Со может быть описана аналитическим выражением.
3. Исследование магнитных свойств образцов микропроводов в стеклянной оболочке с различными толщинами металлической жилы и стекла позволяет выделить вклады, связанные со свойствами металлической жилы микропровода, с помощью математической обработки, включающей двухфакторный анализ экспериментальных данных.
4. В системе взаимодействующих микропроводов, не обладающих по отдельности бистабильными петлями гистерезиса, возможно появление ступеней на петле гистерезиса. Эта особенность обнаружена экспериментально и объясняется в рамках феноменологической модели магнитной структуры микропровода.
5. Ступенчатая форма петли гистерезиса может наблюдаться на образце химически однородного микроировода, приготовленного при определенных технологических условиях, а в смешанной системе микронроводов - при изменении амплитуды перемагничивающего поля.
6. Амплитуды нечетных гармоник в спектре сигнала, индуцируемого в приемной катушке системой микропроводов при персмагничивании периодически изменяющимся магнитным полем, немонотонно зависят от номера гармоник, описываются аналитическими выражениями и соответствуют результатам численного моделирования.
8
Научная новизна
Проведенные исследования расширяют существующие представления о механизмах перемагничивания и магнитных свойствах одиночных микропроводов и их взаимодействующих систем:
1. Впервые проведен двухфакторный анализ зависимости магнитных свойств аморфного мнкропровода в стеклянной оболочке от параметров металлической жилы (зависящих от ее толщины d) и механических напряжений, создаваемых оболочкой (зависящих от параметра D/d). Показано существенное отличие полученных зависимостей от известных ранее, в частности, немонотонный характер зависимостей в определенном диапазоне толщин.
2. Экспериментально показана возможность изменения распределения анизотропии по сечению микропровода за счет механических напряжений, создаваемых стеклянной оболочкой, в микропроводе из сплава на основе Со.
3. Установлено существенное различие в зависимостях коэрцитивных сил микропроводов из сплавов на основе Со и Fe от их длины. Предложена феноменологическая модель для объяснения полученных результатов.
4. Впервые обнаружены ступенчатые петли гистерезиса на одиночном микропроводе и в системе взаимодействующих микропроводов с небистабильными петлями гистерезиса, предложено феноменологическое описание механизма их формирования.
5. Исследованы особенности и механизмы перемагничивания систем на основе разного числа микропроводов двух типов при различных амплитудах внешнего магнитного поля.
6. Аналитически рассчитана, численно промоделирована и экспериментально подтверждена зависимость амплитуд нечетных гармоник от их номера на системах двух и более микроироводов, включающих микропровода из сплавов на основе Fe.
Практическая значимость
В ходе работы определены критическая и оптимальная длины микропровода из сплава на основе Со с диаметром металлической жилы 30 мкм. Критическая длина - длина, при которой резко изменяются магнитные свойства микропровода, оптимальная - на которой наблюдается максимум эффекта гигантского магнитоимпеданса при минимально возможной длине. Полученные результаты важны для миниатюризации датчиков магнитного ноля на основе эффекта гигантского магнитоимпеданса.
Предложены принципиально новые методы формирования ступенчатых петель гистерезиса в химически однородном микропроводе, системе микропроводов с
9
небистабильными петлями гистерезиса и смешанных системах микропроводов. Определены факторы, влияющие на параметры полученных нетель гистерезиса. Результаты исследования позволят изменять свойства меток для систем кодирования и идентификации информации новыми, менее трудоемкими и более быстрыми по сравнению с существующими методами.
Результаты исследований могут быть положены в основу разработки новых магнитных меток. Показано, что использование различных наборов мнкропроводов и изменение величины взаимодействия между ними дают возможность менять свойства меток (спектральный состав сигнала в приемном устройстве при перемагничивании таких систем) в более широком диапазоне по сравнению с изменением состава и способа обработки одиночного микропровода. Подобрать набор или изменить величину взаимодействия между проводами технологически проще, чем подбирать состав провода или метод его обработки. Это позволит упростить и удешевить разработку новых меток.
Личный вклад автора
Для исследования магнитных свойств систем микропроводов индукционным методом и анализа спектрального состава сигналов автором собрана экспериментальная установка. Все результаты, представленные в работе, получены либо лично автором, либо при его непосредственном участии. Обсуждение и анализ полученных экспериментальных результатов проводились авторами соответствующих работ совместно.
Апробация работы и публикации
Основные результаты диссертационной работы были представлены на 17 российских и международных конференциях в виде стендовых и устных докладов (тезисы которых опубликованы в соответствующих сборниках): Международных конференциях студентов, аспирантов и молодых ученых «Ломоносов» (Москва, 2006, 2007), XXXI Международной зимней школе физиков-теоретиков «Коуровка» (Челябинская обл., 2006), XX Всероссийской школе-семинаре «Новые магнитные материалы микроэлектроники» (Москва, 2006), и XXI Международной конференции «Новое в Магнетизме и Магнитных материалах» (Москва, 2009), Ежегодных научных конференциях ИТИЭ ОИВТ РАН (Москва, 2006, 2007, 2008, 2009), The Eighth International Workshop on Non-Crystalline Solids (Gijon, Spain, 2006), The 1st International Symposium on Advanced Magnetic Materials (Jeju, Korea, 2007), Thirteenth international conference on Liquid and Amorphous Metals (Екатеринбург, 2007), Euro-Asian Symposium “Magnetism on a Nanoscale” (Казань, 2007), конференции «Материалы для пассивных радиоэлектронных компонентов» (Пенза, 2007), Moscow International Symposium on magnetism (Москва, 2008), Научно-практической конференции «Фундаментальные
10
и прикладные аспекты инновационных проектов Физического факультета МГУ» (Москва, 2009), Soft Magnetic Materials (Torino, Italy, 2009).
По материалам диссертации опубликовано 30 работ, из них 13 - в российских и зарубежных журналах и в сборниках трудов конференций. Список приведен в конце автореферата. В число публикаций входит 6 статей в журналах из списка ВАК.
Структура и объем диссертации
Диссертация состоит из введения, пяти глав с основными результатами и выводами, списка литературы из 188 наименований. Общий объем работы составляет 165 страниц текста, включая 100 рисунков, 12 таблиц.
11
Глава 1. Особенности магнитных свойств аморфных ферромагнитных микропроводов (по данным литературы)
Аморфные ферромагнитные микропровода делятся на два основных типа: в стеклянной оболочке и без нее. Наличие стеклянной оболочки существенно изменяет магнитные свойства микропровода. В обзоре рассмотрены сходства и различия магнитных свойств микронроводов, описаны методы их получения, основные технологические и магнитные характеристики. Рассмотрены особенности доменной структуры и процессов перемагничивания. Также уделено внимание основным этапам исследования микропроводов и их связи с прикладными задачами. В конце обзора формируется заключение, из которого вытекают цель и задачи работы.
1.1. Основные этапы исследования микропроводов
В 50-х годах микропроводом, когда его диаметр был в 10 раз больше, чем у современных аналогов, и назывался он проволокой, заинтересовались с точки зрения применения в микроэлектронике для создания высокоомных резисторов и приборов сопротивления на основе манганинового литого микропровода в стеклянном покрытии. Последнее служило в качестве изоляции провода и для повышения коррозионной стойкости. Тогда же были разработаны в лабораторных условиях (с попытками внедрения в промышленность) новые методы изготовления микропровода в стеклянной изоляции - метод Улитовского-Тейлора [31]. Однако для таких применений в микроэлектронике технология не оправдывала себя, и проволоки продолжали изготавливать методом волочения. Магнитными свойствами получаемого провода также мало интересовались.
Предположение на основании теоретических расчетов А.И. Губанова [32], а позже и экспериментальное доказательство (например, [33]) существования ферромагнитного упорядочения в аморфной структуре, открыли новые перспективные возможности использования аморфных магнитных сплавов и вызвали новый научный интерес к ферромагнитным материалам. В то же время был предложен метод получения аморфных металлических сплавов - сверхбыстрого охлаждения расплава [34], позже усовершенствованный до непрерывного способа изготовления, сначала для ленты — Р. Пондом и Р. Маддином [35], а потом и для микропровода [36, 37]. Именно этот метод непрерывного литья используется в промышленных масштабах и теперь. Первые аморфные ферромагнитные микропровода в стеклянной оболочке были получены в лаборатории И.С. Мирошниченко в 80-х годах [38]. Совместное развитие науки и технологии вдохнуло новую жизнь в исследования магнитных свойств микропровода и, вследствие появившейся
12
потребности, привело к улучшению методов и качества их изготовления. Большая величина индукции насыщения и малая величина энергии, требуемой на псремагничивание (уменьшение коэрцитивной силы аморфного материала приводит к уменьшению потерь энергии на псремагничивание) получаемых микропроводов, привлекли внимание к ним с точки зрения использования в качестве сердечников трансформаторов [39]. Кроме того, исследования высокочастотных свойств новых материалов показали возможность их использования для создания покрытий, поглощающих электромагнитные волны [40,41]. Теперь высокочастотные электромагнитные свойства микронроводов изучают также с целью определения влияния внешнего постоянного магнитного поля на коэффициент пропускания и отражения электромагнитных волн [42].
Настоящий интерес к магнитным свойствам аморфных ферромагнитных микропроводов и их новые детальные исследования начались с открытием в 90-е годы эффекта гигантского магяитоимпеданса (ГМИ) на аморфном ферромагнитном микропроводе (Л. Панина, К. Мори [43]). Сверхчувствительность микропровода к малым изменениям магнитного поля делает его перспективным материалом для элементов датчиков малых магнитных полей. В настоящее время рассмотрены различные аспекты улучшения свойств ГМИ-сенсоров на микропроводах [44,45]. Очевидно, что в первую очередь важна чувствительность ГМИ-сенсора, которая определяется магнитной мягкостью материала и величиной его проницаемости в поперечном току направлении. Таким образом, магнитные свойства микропровода, которые определяют возможность его использования в качестве сверхчувствительного датчика,- близкая к нулю коэрцитивность и большая магнитная проницаемость в циркулярном направлении. Таким требованиям отвечают микропровода с циркулярной магнитной структурой [20], магнитные свойства которых хорошо изучены (например, [46] и [47]).
В начале века был предложен новый способ кодирования и идентификации информации - RFID (Radio-frequency identification - радио-частотная идентификация) с помощью системы близко расположенных микропроводов [48]. Модель такого рабочего элемента была предложена в статье А. Жукова [29]. Эффект диполь-дипольного взаимодействия бистабильных (с прямоугольной петлей гистерезиса) микропроводов, расположенных параллельно и близко друг к другу, приводит к появлению ступеней на петле гистерезиса, варьируя высоты и ширины которых, можно «записывать» информацию. Таким образом, критерии выбора микропроводов в этом случае - прямоугольность петли гистерезиса (для легкости считывания информации) и возможность набора микропроводов с разными величинами коэрцитивных сил и намагниченностей насыщения. Бистабильными петлями гистерезиса обладают микропровода с аксиальным типом доменной структуры.
13
Свойства таких одиночных и систем взаимодействующих микропроводов также активно изучались в последнее время (например, [18] и [30]).
Б силу технологичности и относительной дешевизны изготовления микропровода вытесняют магнитномягкие ленты и другие материалы, использующиеся в качестве магнитных меток, применяемых в различных охранных системах и системах защиты информации. Ведется поиск материала, нелинейный отклик которого будет давать особенности в спектре индуцируемого сигнала - детектирование сигнала на гармониках способствует увеличению чувствительности и улучшению надежности всей системы [27,28].
Интересна задача исследования движения доменной границы в микропроводах различного типа [49,50,51] и факторов, влияющих на ее скорость. На основе эффекта быстрого распространения доменной границы в бистабильном микропроводе давно разрабатываются позиционные датчики [52, 53]. Но особенно актуальным это направление стало после появления патентов Паркина [54,55], предложившего конструкцию быстродействующих элементов памяти и логических приборов, в которых информация закодирована через магнитные состояния доменов. Считать ее можно, проанализировав сигнал от доменной границы, распространяющейся вдоль микропровода.
Рассматривая различные свойства микропроводов и области, в которых они нашли свое применение, мы убедились, что в зависимости от областей использования от материала требуются различные, если не сказать противоположные, свойства. Уникальность и большой диапазон магнитных свойств магнитномягких аморфных ферромагнитных микропроводов делает их популярным для использования и интересным для исследования материалом.
1.2. Аморфные ферромагнитные микропровода, изготовленные методом вытягивания из расплава
В настоящее время используется несколько методов изготовления микропроводов. В Японии в группе К. Mohri [56, 57, 58] и фирмой Unitika (Kyoto) [59] - метод вытягивания из расплава с охлаждением в воде. Суть метода заключается в том, что в расплав с нужным веществом помещают затравку, после чего быстро ее вытягивают, пропуская через воду. В итоге получается аморфный провод с диаметрами от 30 до 200 мкм. Схема вытягивания микропровода и его смотки, используемые фирмой Unitika, представлена на рисунке 1а). Возможен другой вид охлаждения - не в воде, а на быстро вращающемся барабане. Особенностью получаемых таким образом проводов является особая форма сечения (каплевидная). Такой метод получения проводов без оболочки используют A. Yelon (Канада) [60,61,62] и А.Ф. Прокоппш (ЦНИИЧерМет) [63]. В первом случае (A. Yelon) микропровода получаются небольшой длины - несколько десятков сантиметров:
14