-2-
СОДЕРЖАНИЕ
ВВЕДЕНИЕ........................................................... 5
ГЛАВА I. ИССЛЕДОВАНИЕ ВРМБ В ОПТИЧЕСКИХ ВОЛОКНАХ
(критический обзор литературы).....................................14
§1.1. Основные параметры ВРМБ....................................14
§1.2. Механизмы формирования пространственной структуры
излучения при ВРМБ в многомодовых волокнах..................17
§1.3. Механизмы формирования временной структуры
излучения при ВРМБ в одномодовых волокнах...................24
§ 1.4. Постановка задачи.........................................32
ГЛАВА II. ИССЛЕДОВАНИЕ МНОГОМОДОВОГО
ВОЛОКО! 1НО-ОПТИЧЕСКОГО ВРМ»»УСИЛИТЕЛЯ.............................33
§2.1.Схема и методика эксперимента...............................33
2.1.1. Многомодовый волоконно-оптический ВРМБ усилитель.......33
2.1.2. Задающий генератор.....................................36
2.1.3. Генератор стоксового излучения (ВРМБ генератор)........38
2.1.4. Ввод света в волокно...................................39
2.1.5. Методика измерения качества ОВФ........................43
2.1.6. Система регистрации....................................45
2.1.7. Схема экспериментальной установки......................45
§2.2. Результаты экспериментального исследования.................45
2.2.1 Измерение энергетических характеристик ВРМБ
усилителя при равномерном возбуждении всех мод волокна........46
2.2.2 Исследование ВРМБ усилителя при селективном возбуждении световыми полями групп мод волокна разных порядков..53
§ 2.3. Обсуждение результатов эксперимента.......................56
2.3.1 Пороговые мощности ВРМБ в многомодовом волокне..........56
2.3.2. Эффективность ВРМБ взаимодействия при различном модовом
-3-
составе световых полей в многомодовом волокне.....................59
2.3.3. ОВФ светового поля накачки ВРМБ усилителем.................59
Выводы к главе 2..................................................62
ГЛАВА 111. ТЕОРИЯ ВРМБ УСИЛЕНИЯ
В МНОГОМОДОВЫХ ЦИЛИНДРИЧЕСКИХ ВОЛОКНАХ 63
§ 3.1. Качественное описание чффекгов расщепления
линии ВРМБ усиления и дифракции гиперзвука....................63
3.1.1. Взаимодействие двух плоских волн в неограниченной среде 63
3.1.2. Взаимодействие мод в плоском волноводе.
Эффект расщепление линии усиления ВРМБ.....................65
3.1.3. Взаимодействие мод в цилиндрическом волноводе.
Эффект дифракции гиперзвука................................68
§ 3.2. Решение задачи ВРМБ в цилиндрических оптических волокнах при взаимодействии одной моды накачки и одной стоксовой моды....70
3.2.1 Исходные уравнения........................................70
3.2.2 Необходимые сведения о собственных модах волокна..........71
3.2.3. Аналитическое решение уравнения для гиперзвука...........72
3.2.4 Анализ структуры решения для гиперзвука...................75
3.2.5. Решение для стоксовой моды...............................79
3.2.6. Расчет линии ВРМБ усиления...............................80
§ 3.3. Теория ОВФ-ВРМБ в цилиндрических волокнах...................83
3.3.1. Исходные уравнения.......................................83
3.3.2. Вывод выражения для Тп п.................................85
3.3.3. Особенности решения и сравнение с известными.............87
§ 3.4. Расчет факторов усиления ВРМБ и качества ОВФ при взаимодействии мод разных порядков в цилиндрическом волокне.....88
3.4.1. Методика расчета.........................................88
3.4.2. Результаты при равномерном заполнении накачкой всей числовой апертуры волокна.................................91
4
3.4.3. Результаты при возбуждении накачкой мод низших порядков...93
3.4.4. Результаты при возбуждении накачкой мод высших порядков.. 93
3.4.5. Сравнение результатов теории и эксперимента..........96
Выводы к главе 3...............................................99
ГЛАВА 4. ДИНАМИКА ВРМБ В ОДНОМОДОВЫХ ВОЛОКНАХ
ПРИ СИЛЬНОМ ИСТОЩЕНИИ НАКАЧКИ......................................100
§4.1. Экспериментальное исследование...........................100
4.1.1. Описание экспериментальной установки...................100
4.1.2. Временное поведение импульсов при ВРМБ.................103
4.1.3. Корреляционный анализ осциллофамм стоксовою поля.......106
§4.2. Теоретическая модель модуляций...........................109
4.2.1. Качественная модель развития ВРМБ.......................109
4.2.2. Исходные уравнения для описания ВРМБ усиления...........112
4.2.3. Решение уравнений ВРМБ в случае Т| » Т2.................114
4.2.4. Решение линеаризованных уравнении ВРМБ..................114
4.2.5. Выражение для АЧХ ВРМБ усилителя........................117
§4.3. Обсуждение результатов теории и эксперимента.............121
Выводы к главе 4..................................................125
ГЛАВА 5. ВРМБ В ОДНОМОДОВОМ ОПТИЧЕСКОМ ВОЛОКНЕ
С БОЛЬШИМИ РЭЛЕЕВСКИМИ ПОТЕРЯМИ...................................126
§5.1. Качественное описание совместного ВРМБ-РР процесса.......126
§5.2. Эксперимент..............................................129
5.2.1. Экспериментальная установка и методика эксперимента..129
5.2.2. Результаты эксперимента при подавленной обратной связи 132
5.2.3. Результаты эксперимента в присутствии обратной связи.137
§5.3. Теоретическое моделирование процесса.....................141
5.3.1. Исходные уравнения...................................141
5.3.2. Результаты расчетов..................................142
Выводы к главе 5..................................................147
-5-
ГЛАВА 6. МЕХАНИЗМ ПАССИВНОЙ МОДУЛЯЦИИ ДОБРОТНОСТИ ВОЛОКОННОГО ЛАЗЕРА НА ОСНОВЕ КАСКАДНОГО ПРОЦЕССА
РЭЛЕЕВСКОГО РАССЕЯНИЯ И ВРМБ.........................................148
§6.1. Качественное описание механизма.............................148
6.1.1. Импульсный УЬ-волоконный лазер..........................148
6.1.2. Генерация лазера на рэлеевском рассеянии................151
6.1.3. Развитие ВРМБ в кольцевом интерферометре................154
6.1.4. Г операция ВРМБ в линейном резонаторе...................156
6.1.5. Сравнение модели и эксперимента.........................157
§6.2. Экспериментальное исследование импульсного режима
генерации в Ег-волоконном лазере при малых мощностях накачки 159
6.2.1. Пост ановка задачи......................................159
6.2.2. Схема эксперимента......................................160
6.2.3. Описание работы лазера в базовой конфигурации...........160
6.2.4. Особенности динамики лазера в базовой конфигурации 163
6.2.5. Конфигурация с длинным линейным резонатором.............165
6.2.6. Конфигурация с длинным волокном 2.......................166
6.2.7. Обсуждение результатов эксперимента.....................167
6.2.8. Моделирование процесса генерации........................170
Выводы к главе 6..................................................173
Заключение..........................................................174
Литература..........................................................176
ВВЕДЕНИЕ
С середины 70-х годов интенсивно развивалась волоконная оптика [1]. Все это время интерес к изучению нелинейных эффектов в оптических волокнах оставался чрезвычайно высоким. Сначала он был вызван необходимостью подавления этих эффектов в волоконно-оптических линиях связи как вредных, вносящих дополнительные помехи [2- 4]. Затем акценты сместились в сторону реализации солнтонного режима распространения импульсов [5-7], где нелинейные эффекты использовались для компрессии световых импульсов [81, для перестройки длины волны излучения [9]. В начале 90-х годов широко обсуждались распределенные волоконные датчики и волоконные гироскопы на основе нелинейных эффектов [10-12].
В ряду нелинейных эффектов, возникающих в оптическом волокне при распространении лазерного излучения [13, 14], вынужденное рассеяние Мандельштама-Бриллюэна (ВРМБ) занимает особое место. Во-первых, это самый низкопороговый нелинейный эффект в волокне - порог для стандартных одномодовых волокон составляет ~10мВт из расчета на километр волокна. Во-вторых, встречный характер ВРМБ приводит к сложной, но очень интересной пространственно-временной динамике процесса, которая при определенном выборе режимов может быть использована для преобразования временной формы оптических сигналов (компрессии импульсов, периодической модуляции излучения). В третьих, ВРМБ в многомодовом волокне обладает свойством обращения волнового фронта (ОВФ) излучения лазерной накачки полем рассеянного излучения, что делает его полезным в схемах коррекции волнового фронта, используемых в резонаторах лазера, волоконных интерферометрах.
В последние годы в связи с бурным развитием волоконных лазеров и усилителей [15] на основе волокон, легированных ионами редкоземельных элементов, наметился новый всплеск интереса к исследованиям ВРМБ в
волокне. ВРМБ в резонаторе лазера (при наличии обратной связи но стоксовому сигналу) может возникать при мощностях лазерных нолей всего в несколько милливатт и протекает при этом с особой эффективностью, оказывая серьезное влияние на процесс развития лазерной генерации. В частности, оно может быть причиной нестабильности лазера или приводить к другом качественным изменениям его работы.
Изучение динамики усиления света за счет механизма ВРМБ (ВРМБ усиление) в оптических волокнах позволяет не только прогнозировать влияние ВРМБ на работу волоконных лазеров, но и создавать новые волоконные конфигурации с активной ролью ВРМБ для управления процессом генерации света. Несмотря на огромное количество серьезных работ, посвященных изучению ВРМБ в волокне, целый ряд вопросов, касающихся особенностей пространственно-временной динамики ВРМБ в определенных режимах, актуальных, в частности, для целей создания новых волоконных источников света, до сих пор не был исследован. В частности, не было экспериментов по изучению ВРМБ в многомодовом оптическом волокне в конфигурации ВРМБ усилителя, а режим ОВФ при ВРМБ усилении внешнего стоксового поля в многомодовом волокне не был реализован. Не было работ по изучению нестационарной динамики ВРМБ в ближней к входному торцу области волокна, где происходит эффективный энергообмен между излучением накачки и стоксового поля, а также динамики ВРМБ в присутствии рэлеевского рассеяния.
Поэтому целью диссертационной работы явилось изучение механизмов формирования пространственной структуры стоксовою поля при ВРМБ взаимодействии световых полей с широким угловым спектром в многомодовых волокнах, временной структуры излучения ВРМБ в одномодовых волокнах в режиме сильного истощения накачки и в волокнах со значительными рэлеевскими потерями, а также динамики волоконного лазера с обратной связью, обусловленной наличием рэлеевского рассеяния и
ВРМБ в резонаторе.
Диссертация состоит из введения, шести глав и заключения.
В первой главе диссертации дастся краткий обзор литературы по исследованию ВРМБ в оптических волокнах. В обзоре рассмотрены и проанализированы результаты работ по наблюдению ВРМБ в волоконных световодах и измерению пороговых мощностей накачки, факторов ВРМБ, ВРМБ сдвига; работы по ОВФ в многомодовых оптических волокнах; работы по динамике ВРМБ в одномодовых волокнах; работы по ВРМБ лазерам и волоконным лазерам с активным использованием ВРМБ для управления лазерным излучением.
Вторая глава посвящена экспериментальному исследованию ВРМБ в конфигурации волоконно-оптического ВРМБ усилителя на основе многомодового волокна. Измерены энергетические передаточные характеристики усилителя и получены данные о величине ОВФ накачки усиленным стоксовым полем в случаях равномерного и селективного возбуждения световыми полями групп мод волокна разных порядков. Экспериментально наблюдался нестационарный эффект ОВФ поля накачки в усилителе при среднем коэффициенте усиления входного стоксового сигнала менее чем -35 и при углах ввода света в волокно, значительно превышающих возможные углы ввода свега для режима ОВФ в традиционной схеме ВРМБ генерации в волокне.
Третья глава посвящена развитию теории ОВФ-ВРМБ в цилиндрических волокнах при широком угловом спектре взаимодействующих волн. Получено выражение для линии ВРМБ усиления при взаимодействии отдельных световых мод накачки и стоксового ноля в цилиндрическом волокне. Описаны эффекты расщепления линии усиления и дифракции гиперзвука при ВРМБ взаимодействии мод волокна высших порядков. Получены решения, описывающие динамику формирования пространственных распределений стоксового тюля в ВРМБ усилителе с
учетом этих эффектов. Численный расчет сделан для вариантов пространственного распределения входных излучений в волокне, ранее реализованных в эксперименте.
Четвертая глава посвящена изучению динамики ВРМБ в одномодовых волокнах при сильном истощении накачки. В эксперименте наблюдались глубокие почти периодические модуляции интенсивности рассеянного излучения с периодом порядка времени релаксации гиперзвука в среде. Получено аналитическое выражение для амплитудно-частотной характеристики (АЧХ) ВРМБ усилителя и показано, что наблюдаемые флуктуации могут быть результатом регуляризации шумовых флуктуаций затравочного сигнала при селективном усилении в области волокна, где происходит эффективное истощение накачки.
Пятая глава диссертации посвящена изучению динамики ВРМБ в одномодовых волокнах в присутствии рэлеевского рассеяния. Экспериментально обнаружен и исследован эффект генерации лазерного поля при совместном процессе ВРМБ и рэлеевского рассеяния в одномодовом волокне. Измерены спектральные и статистические характеристики ВРМБ в присутствии и в отсутствии рэлсевской обратной связи. Предложена теоретическая модель совместного процесса, на основе которой осуществлено численное моделирование процесса в условиях, ранее реализованных в эксперименте.
В шестой главе диссертации описан механизм пассивной модуляции добротности в волоконных лазерах на основе каскадного процесса рэлеевского рассеяния и ВРМБ. При аномально низкой мощности лазерной накачки (-30-80 мВт, 0.98л/ки) в волоконной лазерной конфигурации на основе Ег-волокна реализован режим генерации (1.532л«сд<) гигантских импульсов наносекундного диапазона длительности с пиковой мощностью до КХДОщ. Исследованы режимы работы лазера при варьировании длины волоконных элементов схемы. Наблюдалось эффективное преобразование
длины волны излучения лазера из 1.532мкм в линию 1.645л</си, обусловленное вынужденным комбинационным рассеянием (ВКР) света. Численное .моделирование процесса выполнено на основе предложенной модели.
В заключении резюмируются основные результаты диссертационной работы.
Основные результаты и выводы в работе являются оригинальными. В работе впервые:
1. Экспериментально исследован волоконно-оптический ВРМБ усилитель на основе многомодового волокна, измерены его энергетические и пространственные передаточные характеристики в случаях равномерного и селективного возбуждения световыми полями в волокне групп мод разных порядков, реализован режим ОВФ поля накачки в усилителе.
2. Получено выражение для линии ВРМБ усиления при взаимодействии пары мод накачки и стоксового ноля в цилиндрическом волокне, описан эффект дифракции гиперзвука при ВРМБ взаимодействии мод высших порядков, развита теория ОВФ-ВРМБ с учетом этого эффекта.
3. При ВРМБ в одномодовом волокне в режиме сильного истощения накачки экспериментально обнаружены и исследованы глубокие квазииериодические модуляции интенсивности рассеянного излучения с периодом порядка времени релаксации гиперзвука в среде. Теоретически описан эффект регуляризации шумовых флукту аций затравочного стоксового поля при его усилении в ближней к входному горцу области волокна, в частности, приводящий к описанным моду ляциям.
4. Экспериментально обнаружен и исследован эффект генерации лазерного поля при совместном процессе ВРМБ и рэлеевского рассеяния в одномодовом волокне, разработана теоретическая модель процесса.
5. Описан механизм пассивной модуляции добротности в волоконных
II -
лазерах на основе каскадного процесса рэлеевского рассеяния и ВРМБ, экспериментально реализован режим генерации гигантских импульсов в лазере на основе Ег-волокна при аномально низкой мощности лазерной накачки (~30-80.мВт).
На защиту выносятся следующие положения:
1. Процесс ВРМБ усиления света в многомодовом оптическом волокне зависит от интенсивностей и модового состава входных световых полей. При равномерном и селективном возбуждении оптическими нолями групп мод волокна разных порядков процесс развивается в соответствии с энергетическими и пространственными передаточными характеристиками, измеренными в эксперименте. Нестационарное ОВФ поля накачки в усилителе наблюдается при углах ввода света в волокно, превышающих критические углы ввода света для ОВФ режима в традиционной схеме ВРМБ.
2. На процесс ВРМБ усиления света в многомодовом оптическом волокне при широком угловом спектре накачки оказывают влияние эффекты расщепления линии усиления и дифракции гиперзвука. Первый эффект приводит к появлению максимума линии усиления вблизи центральной стоксовой частоты при ВРМБ взаимодействии в волокне двух мод высших порядков. Второй эффект проявляется в цилиндрических волокнах и приводит к относительному снижению эффективности ВРМБ взаимодействия на этой частоте. В совокупности эти эффекты определяют возможность реализации ОВФ в усилителе при селективном возбуждении световыми полями групп мод волокна высших порядков и позволяют рассчитать параметры процесса.
3. Характер флуктуаций интенсивности стоксового поля при ВРМБ в одномодовом волокне, помимо известных механизмов, в значительной степени определяется специфическими свойствами процесса его усиления в
- 12-
ближней к входному торцу области волокна. При сильном истощении накачки эта область обладает свойством преимущественного усиления флуктуаций с периодом порядка времени релаксации гиперзвука в среде, что приводит к регуляризации шумовых флуктуаций затравочного поля. В рассеянном излучении ВРМБ наблюдаются квазипсриодичсские флуктуации интенсивности, корреляционная функция которых отличается от гауссовой наличием выраженной гармонической составляющей.
4. На временные, спектральные и статистические характеристики ВРМБ в одномодовом оптическом волокне существенное влияние может оказывать рэлеевское рассеяние света. При определенных условиях (стабильность интенсивности накачки, уровень рэлеевских потерь, длина волокна) рэлеевское рассеяние приводит к образованию динамической распределенной обратной связи по стоксовому сигналу, качественно меняющей динамику ВРМБ усиления в волокне, приводя, в частности, к эффекту генерации лазерного поля.
5. Каскадный процесс рэлеевского рассеяния и ВРМБ в волоконных лазерных конфигурациях может быть использован как механизм пассивной модуляции добротности волоконного лазера. В изученном лазере на основе Ег-волокна данный механизм приводил к генерации гигантских импульсов наносекундного диапазона длительности при мощностях лазерной накачки 30-80мВт.
-13-
Основные результаты диссертационной работы неоднократно докладывались и обсуждались на семинарах лаборатории квантовой электроники ФТИ, на Ученом Совете ОФДП ФТИ и на следующих конференциях: Всесоюзная конференция: «Акустическая электроника и квантовая акустика» (Черновцы, 1986); Всесоюзная конференция: «Обращение волнового фронта-87» (Минск, 1987); Международная конференция «Оптика лазеров-87» (Ленинград, 1987); Всесоюзная конференция: «Обращение волнового фронта-91» (Минск, 1991); 14-th Congress of the International Commission for Optics (ICO'87, 1987, Quebec, Canada, 1987); International Soviet Fiber Optic Conference, (ISFOC‘91, St.Petersburg, Russia, 1991); Conference on baser and Electro-Optics (CLEO’94, Anaheim, USA, 1994); Quantum Electronics and Laser Science Conference (QELS’95, Baltimore, USA, 1995); Quantum Electronics and Laser Science Conference (QELS'96, Anaheim, USA, 1996); Conference on Laser and Electro-Optics (CLEO’97, Baltimore, USA, 1997, 2 доклада); 10-th Annual meeting, IEEE Lasers and Electro-Optics Society (LEOS’97, San Francisco, USA, 1997); IX Conference on Laser Optics (St.Petersburg. Russia, 1998, 3 доклада); XVI International Conference on Coherent and Nonlinear Optics.(ICONO’98, Moscow, Russia, 1998); Photonic East, SPIE Conference, Optical Devices for Fiber Communication (Boston,USA, 1999).
Материалы диссертации опубликованы в 25 печатных работах.
- 14-
ГЛАВА 1. ИССЛЕДОВАНИЕ ВРМБ В ОПТИЧЕСКИХ ВОЛОКНАХ
(критический об юр литературы)
Вынужденное рассеяние Мандельштама-Бриллюэна (ВРМБ) [16, 17) -это процесс резонансного рассеяния оптической волны накачки на гииерзвуковых колебаниях плотности среды в стоксову волну. Исследованию ВРМБ в оптических волокнах посвяшено большое число статей и ряд обзоров [2-4.82]. подробная библиоірафия имеется также в монографиях [14, 181 и библиографическом указателе [19].
§1.1. Основные параметры ВРМБ
Картина ВРМБ обычно выглядит следующим образом. В прозрачную среду направляют лазерный импульс накачки £і(/,г)ехр{г'(й>і/-Лі/:)} с интенсивностью порядка десятка мегаватт на квадратный сантиметр и длительностью не менее десятка наносекунд. Волна накачки рассеивается на случайных колебаниях плотности среды, образуя множество слабых рассеянных волн «спонтанного» стоксового поля ~£5^г)ехр[г(<у5/ -А.^г)}. Эти волны, интерферируя с волной накачки, образуют бегущие решетки световой интенсивности /(/,Г ) - Ё1 Ё'8 ехр{г'((б>1 - (08 )1-(кь-к3)г)\. Силы электрострикции, втягивающие вещество в места с большим локальным значением интенсивности поля, вызывают новые распределенные колебания плотности среды - 7(/,г). Дія определенной стоксовой компоненты с
частотой о>8 и волновым вектором к8, удовлетворяющим условиям
П = (оі-0)8, я^кі-к8 (1.1)
вынужденные колебания плотности встугпают в резонанс с собственными звуковыми волнами среды ~ехр{/(П/-^г)}, что обуславливает вынужденное рассеяние накачки в данную стоксову волну. В результате при
- 15-
превышении некоторой пороговой интенсивности накачки из среды навстречу накачке выходит почти столь же мощный импульс стоксового излучения. ВРМБ обычно наблюдается в направлении назад, что связано с оптимальными условиями геометрии взаимодействия.
Приведем ряд ключевых характеристик процесса.
Выражение для сдвига частоты О при ВРМБ взаимодействии плоских волн в изотропной среде может быть получено из (1.1) с учетом дисперсионных соотношений | к, 1= (п1с]сО,|А'у |=(л/с)й)5, |с/|=3’С} (V-скорость гиперзвука в среде):
где 0- угол взаимодействия волн, (р = я-0. Параметр уп/с« 1 и, следовательно, О«При рассеянии строго назад (<р = 0) сдвиг частоты максимален:
И определяет «центральную» частоту стоксового поля = (о, - О0.
В стационарном режиме встречного ВРМБ без истощения накачки пространственное усиление интенсивности стоксовой компоненты
здесь ось 2 выбрана в направлении накачки, /,- интенсивность накачки, /*м- интенсивность затравочного стоксовою ноля, - фактор ВРМБ усиления в резонансе. КеС(<уЛ. - й>441) описывает линию ВРМБ усиления.
специально подается в волокно, и процесс ВРМБ генерации, когда затравочная волна возникает в результате спонтанного рассеяния. При развитии ВРМБ из шума для того, чтобы наступил режим истощения
(1.2)
О0 = Ъ(о1 - —-с X
(1.3)
Различают процесс ВРМБ усиления, когда стоксов сигнал /.<?(£)
-16-
накачки, величина инкремента усиления ВРМБ M = g0lloL должна быть выше порогового значения А/0 ~ 16 - 25 [20].
Ширина линии ВРМБ усиления и ширина линии спонтанного РМБ (по половине интенсивности в максимуме) определяются затуханием гиперзвуковой волны в среде рассеяния. Рожденная в некоторой области пространства плоская гиперзвуковая волна испытывает затухание по амплитуде в е раз на длине /м = Ас}', где А - коэффициент вязкости среды, не зависящий от длины волны звука. Время Т2 = lM/v~ ЛГ2 - время релаксации гиперзвука в среде. Величина Г = \/Т2 ~ Л2 - полуширина линии спонтанного рассеяния и ВРМБ усиления ReG(twç-(yv0) по половине от интенсивности в максимуме.
Из (1.4) следует, что при нелинейном усилении шума в процессе ВРМБ
происходит сужение линии рассеяния в VA/раз, где М- инкремент усиления ВРМБ.
Приведем параметры ВРМБ для плавленого кварца [14,20,21]:
- скорость гиперзвуковой волны v = 6 • 105 см je
- фактор ВРМБ усиления = 5 • 10 4 см)Вт.
- сдвиг частоты при ВРМБ О0/2л = \ЬГГц при Л = 1.06лнсм ; П0/2я- = 11 ГГц при Я = 1.532лнсч, 0()/2/Т = 25ГГц при Я = 0.694.wcai
- ширина однородного уширения при ВРМБ ДП/2я- = Avs =Ь5МГц при Я = 0.694мкм, Д vs = 31МПч при Я = 1.06мкм ; Д vs = 15МГц при Я = 1.5.МКД»
- время релаксации гиперзвука в среде Г, = 5не при Я = 0.694лгк:м ; I; = 10нс при Я = 1 .06 лисп ; Г, = 20нс при Я = 1.532мкм
- Київ+380960830922