0| давление.
Оглавление...............................................................................1
Введение.................................................................................4
Глава 1. Формирование временных и энергетических характеристик излучения мощных фемтосекундных лазерных систем с помощью нелинейно-оптических
преобразований...........................................................................7
§1.1 Временные и энергетические характеристики современных мощных
лазерных систем »м«......«.....»».«м........................... ...................I... 7
1.1.1 Мощные фемтосекундные лазерные системы............................................7
1.1.2 Проблемы контраста излучения и недостаточной скорости нарастания переднего фронта терава гтных лазерных импульсов.................................9
§1.2 Улучшение временных и энсртстнческих характеристик латернию
излучения с помощью нестационарного ВКР-лреобрязовання.................................13
1.2.1 Введение...............................т.;;....,.................................13
1.2.2 Численное моделирование НВКР в газовых средах: постановка задачи.................15
1.2.3 Численное моделирование НВКР в газовых средах: результаты расчетов 17
1.2 4 Расчет параметров ПВКР-преобразователя излучения мощной
фемтосекундной эксимерной системы.................................................33
1.2.5 Расчет параметров ПВК'Р-прсобрлзоватсля излучения мощной
фемтосекундной лазерной системы на N6-0161016.....................................37
§1.3 Формирование высококоитрнстных фемтосеку ндных лазерных импульсов
видимого н УК диапазонов с помощью параметрического усиления...........................42
1.3.1 Введение ........................................................................42
1.3.2 Численное моделирование параметрического усиления в кристаллах ................. 44
1.3.3 Расчет параметров ПГС для мощной фемтосекундной лазерной системы на №-стсклс........................................................................47
1.3 .4 Расчет параметров ПГС для мощной фемтосекундной лазерной системы на
Тт-сапфире....................................................................... 52
Выводы ................................................................................ 56
Глава 2. Генерация жесткого некогерентного рентгеновского излучения в
приповерхностной фемтосекундной лазерной плазме................................................58
§2.1 Приповерхностная фемтосекунд пан лазерная плазма как источннк
жесткого некогерентного рентт еновскот о излучения.....................................58
1
§2.2 Методы диагностики приповерхностной фемтосекундной лагерной плазмы 64
2.1.1 Методы исследования спектрального распределения непрерывного рентгеновского излучения ФЛП...............................................64
2 12 Определение температуры "горячей* электронной компоненты
фемтосекундной лазерной плазмы.........................................66
§2.3 Увеличение эффективности преобразования лазерной энергии в жесткое рентгеновское излучение с использованием наноструктурироваинмх
мишеней..................................................................и 68
2 2 I Описание экспериментальной установки.................................68
2.2.2 Влияние атомного состава мишеней на выход жесткого рентгеновского излучения плазмы...........................................................72
2 2 2 Использование мишеней с модифицированной поверхностью................82
2 2 3 Оценка увеличения локальною поля на поверхности модифицированной
мишени.................................................................92
Выводы........................................................................ 95
Глава 3. Возбуждение низкодежащих ядерных уровней в высокотемпературной
приповерхностной лазерной плазме...................................................96
§3.1 История вопроса: о возбуждении ядер »лазерной плазме......................~96
§3.2 Каналы возбуждения ялер...~~~.............................................100
3.2.1 Возбуждение ядер при переходах о атомной ободочке...................100
3.2.2 Обратная внутренняя электронная конверсия...........................101
3.2.3 Неупругое рассеяние электронов .....................................103
3.2 4 Возбуждение ядер собственным тепловым излучением плазмы.............103
3 2 5 Возбуждение ядер при коллективных переходах в аюмной оболочке 104
3.2.6 Особенности возбуждения низколежащих уровней изотопов ..............105
§3.3 Каналы распада возбужденных ядер 108
3.3.1 Радиационный распад.................................................108
3.3.2 Конверсионный распад................................................109
3.3.3 Другие типы распада.................................................111
3.3.4 Особенности распада возбужденных низколежащих уровней изотопов 112
§3.4 Возможные схемы регистрации возбуждения ядер..............................113
3.4.1 Детекторы у-нз лучения..............................................113
3 4,2 Детекторы конверсионных электронов..................................115
3.4.3 Регистрация линий рентгеновского излучения в результате внутренней
электронной конверсии.....................................................1 16
3.4 4 Поглощение резонансных квантов в спектре теплового излучения плазмы .117
§3.5 Решгграции у-распада ядерного уровня |МТа с энергией 6.238 юВ,
возбужденного в фемтосекундной лазерной плазме...........................................119
3.5.1 Схема эксперимента........................................................119
3.5.2 Методика эксперимента.....................................................121
3.5.3 Калибровка детектора......................................................123
§3.6 Результаты экспериментов.................................................... 125
3.6.1 Методика обработки результатов эксперимента...............................125
3.6.2 Результаты экспериментов ..........................................................131
3.6.3 Достоверность экспериментальных результатов...............................137
3 6 4 Сравнение с теоретическими оценками количества возбужденных ядер .141
Выводы............. • ••••••••••••••••■••••■■•к................................. 142
Заключение..............................................................................ИЗ
Благодарности..........................................................................144
Литература.............................................................................145
3
Введение.
Актуальность темы. Создание в конце 80-х голов лазерных систем сверхснльного светового поля “настольною типа”, генерирующих импульсы длительностью 100-1000 фс с энергией в единицы-сотни миллиджоулей в различных спектральных диапазонах, позволило получить в лабораторных условиях световое поле с напряженностью 10д-1010 В/см. превышающее наиряжснпость кулоновского поля взаимодействия электрона с ядром [1] Эго стимулировало разработку принципиально нового поколения источников излучения сверхкороткой длительности в ВУФ. рентгеновском и у-диапазонах спектра, открыло новые перспективы для нелинейной квантовой электродинамики, язерной физики и
УЛТС.
Фемтосекундная лазерная плазма (ФЛГ1), создаваемая на поверхност мишени сверхшггенсивным (ЫО1'1 Вт/см2) фемтосекундным лазерным импульсом, обладает уникальными характеристиками При воздействии на конденсированную мишень лазерным излучением такой интенсивности на сс поверхности за времена, меньшие 100 фс. формируется тонкий слой горячей неравновесной плазмы с температурой тепловых ■электронов до I кэВ и высокой степенью ионизации атомов при платности плазмы порядка плотности исходного вещества. Одновременно в такой плазме формируется "горячая" электронная компонента с энергией электронов доетшпюшей единиц кэВ при I- 10lt' Вт/см . Кроме того, ФЛП является источником мошных сверхкоротких некогерентных рентгеновских импульсов, может служить активной средой для рентгеновского лазера, а также обладает нелинейностью, обеспечивающей эффективную генерацию гармоник основной частоты вплоть до области мягкого рентгеновского излучения Уникальная совокупность параметров и свойств, когорыми обладает ФЛП, определяет все возрастающий интерес большою количества групп к ее исследованию [2-4]
Для всех рассматриваемых задач но ФЛП существенным оказывается получение плазмы с оптимизированными характеристиками предельная электронная температура и степень ■тонизации, макенхильнын поток рентгеновского излучения в определенном спектральном интервале, коэффициент преобразования в n-ую тармонику и др. Наиболее часто используется подход, связанный с оптимизацией интенсивности лазерного излучения на мишени Свойства мишени учитываются, в основном, с точки зрения атомного состава Использование в экспериментах мишеней, изготовленных из материалов с большим атомным номером, позволяет увеличить выход рентгеновского излучения при сохранении интенсивности лазерного излучения на поверхности мишени.
fi то же время модификация физических свойств приповерхностного слоя мишени дает возможность осуществлять управление характеристиками плазмы (температурой, степенью ионизации, излучательной способностью, нелнненно-отнческой восприимчивостью)
4
значительно более эффективно и в широких пределах при умеренных величинах интенсивностей Ы0|5-1016 Вт/см2, наиболее приемлемых с позиций перспективных лазерноплазменных фешотехнологий. В качестве модифицированных мишеней перспективно использование твердотельных структур кластерного типа, занимающих промежуточное положение между свободными аюмами и конденсированным веществом Примером такой структуры является пористый кремний
В последнее время появился ряд статей, в которых обсуждается возможность проявления ядерных эффектов в плотной горячей плазме, создаваемой лазерным импульсом рел яги в меткой интенсивности 1г5-10,< Вт/см2. В то же время, даже при меньшей, нерелятивисгской интенсивности в 1016-10‘ Вт/см2 формирующаяся плазма может оказаться достаточно плотной и горячей для инициирования внутриядерных и термоядерных процессов В этом случае интерес представляет как собственно процесс возбуждения ядер, так и диагностика и спектроскопия низколежащнх ядерных уровней, параметры которых зачастую неизвестны
Эксперименты по взаимодействию сверхсильного светового поля с твердотельным веществом накладывают жесткие требования на характеристики лазерного излучения. Для обеспечения высокой плотности формируемой плазмы длительность лазерного импульса не должна превышать нескольких сотен фемтосекунд, чтобы расширение плазмы было пренебрежшельно мало на временах взаимодействия с излучением. Кроме того, у лазерного излучения должен отсутствовать предымпульс с параметрами, достаточными для испарения твердой поверхности до прихода основного импульса Таким образом, принципиальное значение имеет не только величина интенсивности, а также длительность импульсов и скорость нарастания переднего фронта
Очевидно, что с увеличением плотности мощности лазерного излучения требования к контрасту импульса возрастают. Так. при интенсивностях I—10и-1019Вт/см2 необходим контраст не менее 10 .
5
ЦЕЛЬЮ ДИССЕРТАЦИОННОЙ РАБОТЫ БЫЛО:
• Анализ возможностей использования нелинейно-оптических процессов нестационарного вынужденного комбинационного рассеяния и параметрического преобразования - для формирования параметров излучения мощных фемтосекундных лазерных систем
• Повышение эффективности преобразования энергии фемтосекундных лазерных импульсов в жесткий рентгеновский диапазон излучения высокотемпературной приповерхностной лазерной плазмы (с энергией рентгеновского кванта свыше 2.5 кэВ) с помощью наноструктурнрованных твердотельных мишеней
• Регистрация возбуждения низколежащих ядерных уровней в высокотемпературной приповерхностной лазерной плазме
ЗА Щ И Щ А ЕМ ЫЕ II О.ЮЖ ЕН ИЯ
1. В приповерхностной лазерной плазме, формируемой фемтосекундными лазерными импульсами с интенсивностью —10,г’ Вт/см'’, возможно возбуждение низколежащих ядерных уровней с энергией ло 10 кзВ
2. Использование пористого кремния в качестве мишени с модифицированной поверхностью позволяет в несколько раз увеличить эффективность преобразования энергии фемтосекундного лазерною излучения в жесткий рентгеновский диапазон (Е>2,5 юВ).
3. Нестационарное вынужденное комбинационное рассеяние в газовых средах и параметрическое преобразование в нелинейно-оптических кристаллах могут быть эффективно использованы для формирования параметров излучения мощных фемтосекундных лазерных систем, при котором возможно значительное укорочение импульсов, увеличение скорости нарастания переднею фронта и существенное повышение контраста импульсов
б
Г.иива I. Формирование временных и энергетических характеристик излучении мощных фемтосекундных лазерных систем С ПОМОЩЬЮ нелинейно-оптических преобразовании
Первая глава посвящена анализу возможностей использования нестационарного вынужденною комбинационного рассеяния в газах и параметрического усиления в нелинейно-оптических кристаллах для формирования излучения мощных фемтосекундных лазерных систем
В параграфе 1.1 сделан обзор основных характеристик современных мощных фемтосекундных лазерных систем Рассмотрены наиболее распространенные методы увеличения контраста лазерного излучения и отмечены перспективы использования нелинейно-оптических преобразовании вынужденного комбинационного рассеяния и параметрического усиления, для улучшения качества излучения мощных фемтосекундных лазерных систем
В параграфе 1.2 приведены результаты численною моделирования ВКР-лреобразования мощною фемтосекундного лазерного излучения Впервые прослежена динамика нестационарною вынужденного комбинационного преобразования фемтосекундных лазерных импульсов в газовых средах Показано определяющее влияние на динамику процесса дисперсии показателя преломления ВКР-активной среды
В параграфе 1.3 в результате численного эксперимента обосновано использование другого нелинейно-оптического процесса - параметрического усиления в кристаллах для получения высококонграстного излучения сверхкороткой длительности в видимом и ближнем ИК диапазоне по схеме двойного нелинейно-оптического преобразования.
§1.1 Временные и энергетические характеристики современных мощных лазерных систем
/ /. I Мощные фемтосекундные лазерные системы.
Как уже отмечалось выше, интенсивное разв1ггие компактных сверхмощных лазерных систем в конце 80-х годов привело к получению в лабораторных условиях светового поля с напряженностью юМО|0В/см, превышающего напряженность кулоновского поля взаимодействия электрона с ядром [1]. Изначально фемтосекундные эксимерные лазерные системы являлись единственными источниками высокоэнергетическнх сверхкоротких лазерных импульсов [5], так как использование твердотельных лазеров ограничивалось наносскундным интервалом длительностей импульсов Затем появился целый класс новых лазерных систем тсраваттного уровня мощности, базирующихся на технологии усиления
7
копированного импульс« (УЧИ) [6.7] Наиболее распространенными представителями этого класса являются системы на неодимовом стекле (8-10) и Ті-сапфнре [11.12]. В таблице
1.1 приведены основные характеристики лазерных материалов современных мошных фемтосекундных лазерных систем (5,13): энергия насыщения Е,ос. минимальная
длительность импульса т«.. и рабочая длина волны X.
ТаГиица 1.1
Материал Е„к. ДжУсм тм>фс X, нм
Ті-салфир 0.8 5 800
^-силикатное стекло 6 60 1053
Хсі-фосфатнос стекло 8 70 1047
ФЭС на ХеС1 0,001 200 308
ФЭС на ¥М 0.002 80 248
Одним из основных параметров лазерного материала является энергия насыщения Е„„, соответственно чем больше эта величина, тем меньше можно взять апертуру усиливаемого сигнала для получения аналогичного усиления Энергия насыщения определяется через сечение флуоресценции среды о на частоте перехода V [ 14]:
а
Заметим, чю системы на неодимовом стекле обладают большими энергетическими возможностями, но в то же время минимальная длительность усиливаемого импульса теорегическн ограничена 400 фс В реальном случае стандартные системы на М-сгсклс работают с импульсами - 1 пс длительности {8-10,15]. Исключением является установка [16]. которая может производить 1 ПВт импульсы длительностью 450 фс с частотой повторения не более одною раза в час
Лазерные системы на титаи-саифирс отличаются возможностью усиливать ультракороткие лазерные импульсы В настоящее время многие системы на Н-сапфире 10-тсраваттного уровня работают при длительности импульсов ~-20-100 фс с частотой повторения до 10 кГц (11,12,17].
Теоретический максимум плотности мощности импульса, который может быть сгенерирован в лазерном материале, определяйся очевидным образом:
•ПК
ти„
Следовательно, теоретический максимум плотности мощности импульсов систем на N{1-етекле и "П-сапфире лежит в пределах 100 ТВт/см* на апертуру кристалла 5'.«. Для дальнейшего увеличения плотности мощности необходимо использовать другие
8
твердотельные среды, так для этой роли в перспективе подходят системы на УЬ-стекле, позволяющие достичь уровня I ПВт/см* (13]
Максимальная интенсивность лазерного излучения I. достижимая при фокусировке на поверхность мишени ограничена
, /„А
На данный \к>мснт максимальная интенсивность лазерною излучения составляет порядка 10" Вт/см2 [18] для систем на М-стекле и -кИ* Вт/см’ для Ті-сапфир лазеров [12]
Приншш построения систем на ЫФетекле и Тт-сапфире аналогичен генератор, система чнрпирования импульса, регенеративный усилитель, несколько каскадов линейных усилителен (сп 2 до 4) и компрессор импульсов.
Рассмотрим еще один тип мощных лазерных систем - фемтосекундные эксимсрныс системы (ФЭС) Для сравнения основные параметры наиболее распространенных усиливающих газовых сред ХеСІ и КгР приведены в таблице 1 1. Минимальная длительность излучения ФЭС на ХеСІ ограничена 200 фс в силу ширины полосы люминесценции ->160 см-1 [5]. ФЭС на КгБ может усиливать импульсы вплоть до 80 фс. По сравнению с твердоїельнымн системами экенмерные системы обладают меньшим энергосъемом, максимальная плотность мощности импульсов достигает 10 1Ъг с единицы сечения усиливаемого пучка Благодаря возможности использования экси мерных усилителей с большой апертурой (-> 100 см2 и болсс [5]), мощность лазерных импульсов достигает 1 ТВт. Существующие ФЭС [19] позволяю! при жесткой фокусировке лазерного излучения в пятно диаметром порядка 460 нм достичь интенсивности до І01* Вт/см2 при энергии импульса лишь в 20 мДж.
Схема построения ФЭС несколько отличается от мощных твердотельных систем генератор, регенеративный усилитель и несколько усилительных каскадов В качестве задающего генератора ФЭС на ХеСІ часто используется лазер на красителе [5], формирующий излучение длительностью -200-300 фс и энергией 10-20 мкДж для последующего усиления в эксимерных модулях. Огмстим, что один или несколько последних каскадов усиления работают в режиме насыщения
1.1.2 Проблемы контраста излучения и недостаточной скорости нарастания переднего фронта тераиаттных лазерных импульсов.
Взаимодействие мощного сверхкороткого лазерного излучения с твердотельной поверхностью представляет большой интерес с точки зрения создания источников рентгеновского излучения сверхкороткой длительности, рентіеновской спектроскопии с временным разрешением, изучения молекулярной динамики, создания рентгеновского и у-лазера и других областей нелинейной и рентгеновской оптики.
9
В экспериментах такого типа существенны не только большая энергетика, а также малая длительность импульсов, высокий энергетический контраст и большая скорость нарастания переднего фронта импульсов Для того чтобы обеспечит ь плотность возбуждаемой плазмы близкую к твердотельной, длительность лазерного импульса не должна превышать нескольких сотен фемтосекунд, чтобы расширение плазмы было пренебрежительно мало на временах взаимодействия с излучением. Кроме этого у лазерного излучения должен отсутствовать предымпульс с интенсивностью, достаточной для ионизации твердой поверхности (ИО'МО11 Вт/см2 (20)) до прихода основного импульса
Очевидно, что с увеличением плотности мощности лазерного излучения требования к контрасту импульса возрастают. Так при интенсивностях —10* Вт/см2 необходим контраст не менее Ю1*.
Аналогичные требования выдвигаются на величину скорости нарастания переднего фронта лазерных импульсов при взаимодействиях с твердотельными мишенями. Это можно пояснить на следующем примере Пусть для последования взаимодействия используется лазерный импульс с гауссовым временным профилем интенсивности с длительностью но полувысотс 200 фс н максимальной интенсивностью 10|Х Вт/см2. Известно, что ионизация и разлет плазмы с поверхности твердотельной мишени начинается при интенсивности воздействующего излучения Ы0" Вт/см2 [20]. Средшою скорость разлета плазменного фронта при интенсивности лазерного излучения порядка 101* Вт/см2 для оценок можно принять равной I А/фс |4). Таким образом, за 100 фс перед поверхностью мишени образуется плазменный слой с характерной толщиной порядка толщины скин-слоя ~10 нм (21). Следовательно, если длительность переднего фронта импульса превышает 100 фс. то часть ею энергии не дойдет до плазмы с плотностью близкой к твердотельной и будет поглощена в образовавшемся критическом слое. Для импульса гауссовой формы при данных параметрах передний фронт (по уровню 10" Вт/см2) достигает 1 пс. >гго явно недостаточно для экспериментов такого рода
Рассмотрим с точки зрения проблемы контраста стандартную схему усиления чирпнрованного импульса, используемую в мощных фемтосекундных лазерных системах на И-сапфире и Ш-сгекле. В первом каскаде усиления за счет спонтанного излучения формируется пьедестал, который превосходит усиливаемый импульс во временном, пространственном и спектральном масштабе. В последующих каскадах ненасыщенного усиления отношение сигнал/шум сохраняется Вследствие последующей компрессии у импульса формируется пьедестал с энергией, достигающей в некоторых случаях значений энергии лазерного импульса Ьго длительность составляет нескольких наносекунд при интенсивности порядка 10"4-10'5 от величины интенсивности усиленного импульса Кроме того в схемах, использующих технику декомпрессии, импульсы имеют широкие ’крылья"
10
Методы повышения контраста, основанные на оптимизации схемы чирпироваиия и компрессии импульсов с использованием спектральной фильтрации, позволяют достичь коїпраста по интенсивности порядка 10^ 122.23] При этом обрезаются оба спектральных края чирпированного импульса, что приводит к появлению осцилляций на переднем и заднем фронтах импульса после компрессии [23] К тому же. этот метод не позволяет избавиться от несмещенного по частоте шума
Применение насыщающихся поглотителей после усилителей и компрессора также позволяют достичь контраста но интенсивности до 10г-10“ [24]. Использование
двулучепреломляюших оптических волокон для формирования временных характеристик излучения впервые было предложено в работах [25,26] Впоследствии, таким образом был получен контраст излучения 10* [27-29]
В работах [8.15] использовалась система быстрых ячеек Поккельса для выделения центральной части линейно чирпированного импульса перед усилением и компрессией Этот метол позволяет увеличить контраст до 107 [ 15].
І Ісрспсктивньїми представляются методы повышения контраста с помощью нелинейнооптических преобразований. В ряде работ [30,31] сообщается о высокоэффективной генерации второй гармоники от излучения системы на М-стекле. при этом контраст увеличился до 10'" [30]. Аналогичные результаты получены и для системы на Ті-сапфирс [12] при эффективности преобразования лазерной энергии во вторую гармонику в кристалле КО*Р почти 50%
В работе [10] предлагается поставить между усилительными каскадами сисгемы на N6-стскле систему, состоящую ти генератора второй гармоники и параметрического генератора Рассчитанный контрасг импульса до линейных усилителей сосіавил 10’.
В настоящее время в мощных лазерных системах на №«стекле используется сразу несколько методов подавления предымпульса. что позволяет достичь контраста -10'’ [9.32] В то же время длительность лазерного импульса и длительность его переднего фронта остаются большими Лазерные системы на Гі-сапфнрс имеют малую длительность импульсов, но скорость нарастания переднего фронта вследствие компрессии мала и требует значительного увеличения
Таким образом, должны быть предприюпы дополнительные меры по укорочению импульсов и увеличению скоросіи нарастания переднего фронта излучения мощных УЧИ систем
Проблема низкою контраста имеет очень большое значение и для мощных фемтосекундных эксимерных лазерных систем (ФЭС) При типичных входных энергиях порядка нескольких мнкроджоулей. получаемых после удвоения излучения задающею генератора на красителе, для достижения энергии в импульсе порядка 100 мДж эксимериая система должна состоять из 4-х модулей [5], что вызывает серьезные проблемы, связанные с
11
люминесценцией. Вследствие насыщенного усиления в оконечном каскаде экенмерной системы происходит эффективное усиление спонтанного излучения Эту1 проблему лишь отчасти удастся решить, используя внеосевое усиление» так как суперлюминесценция, ограничивающая усиление активной среды, развивается в осевом направлении Тем не менее, импульс на выходе ФЭС имеет пьедестал длительностью около нескольких десятков наносекунд и кон трастом по интенсивности 10*-10* [5]. Заметим, что в УФ части спектра (область усиления эксимерных систем на ХеС1 и КгП пока не найдено эффективных насыщающихся поглоттелей, поэтому достижение даже такого контраста представляет довольно сложную проблему Использование нслинсйно-огттнчсских преобразований, например, генерации второй гармоники, также затруднено вследствие отсутствия соответствующих кристаллов
Так как ширина полосы усиления эксимерных усилителей составляет около 160 см'1, то длительность импульсов мощных эксимерных лазерных систем на ХсС1 01рамичсиа 200 фс. Следовательно, для ряда задач возникает необходимость не только увеличения контраста излучения ФЭС. но и сокращения длительности импульса.
В мире существует несколько тсраваттных лазерных систем, использующих ВКР в газовых средах в качестве эффективного метода формирования мощного лазерного излучения в пикосскундном диапазоне длительностей Так в Резерфорловской лаборатории [33]. с помощью ВКР-преобразователя, состоящего из одною юнератора и грех каскадов усилителей, производят сложение 8 пучков с энергиями по 1 Дж На выходе такая система дает 40 пс импульсы с энергиями по 5 Дж с контрастом -1011' по интенсивности.
Нестационарное ВКР-преобразование также эффективно используется для укорочения мснсс мощных субпикосекундных импульсов. В экспериментальной работе [34] с помощью ВКР-генератора были получены сгоксовые импульсы (300 фс. 100 мДж, 760 нм) с эффективностью 50% и компрессией почти в 10 раз
Использование таких нелинейно-оптических процессов, как ВКР- и параметрическое преобразования мощных фемтосекундных лазерных импульсов представляет огромный практический интерес с точки зрения увеличения качества лазерного излучения (уменьшение длительности импульсов, увеличение контраста излучения и скорости нарастания переднею фронта лазерного импульса) для ею последующего использования в экспериментах по взаимодействию свсрхсильных оптических полей с веществом
12
- Киев+380960830922