Ви є тут

Распространение электромагнитных волн в областях, содержащих угловые точки

Автор: 
Лобанов Владимир Николаевич
Тип роботи: 
дис. канд. физ.-мат. наук
Рік: 
2006
Артикул:
4135
179 грн
Додати в кошик

Вміст

Оглавление
3___________________________________Введение
16__________________________________Глава 1
34__________________________________Глава 2
69__________________________________Глава 3
82__________________________________Глава 4
9 9_________________________________Заключение
10 0________________________________Приложение I
10 9________________________________Приложение II
107_________________________________Приложение III
11 0________________________________Литература
2
ВВЕДЕНИЕ
Настоящая работа посвящена исследованию полуаналитических методов решения задач распространения электромагнитных волн при наличии в области распространения угловых точек разного типа. Необходимость отдельного рассмотрения таких задач обусловлена, во-первых, распространенностью подобных конфигураций (действительно, в большинстве теоретических и практических задач область, в которой распространяются электромагнитные волны, содержит в себе углы, ребра, изломы и т.п.), а во-вторых, специфичностью проблем, возникающих при их решении. Таким образом, методы решения таких задач в некотором смысле кардинально отличаются от прочих задач распространения.
Первые работы, в которых сингулярные задачи были рассмотрены как отдельно стоящий класс задач дифракции, начали появляться в 60-70х годах [1, 2, 3]. В дальнейшем, в связи с возросшей необходимостью решения практических задач, к этому направлению обратились многие авторы [4-7]. В настоящее время накопилось довольно большое число различных методов, позволяющих эффективно решать задачи дифракции для тех или иных конфигураций области распространения. Однако порой довольно сложно определить, какой метод (или даже какой класс методов) лучше всего подходит для исследования конкретной системы. Чтобы понять это, надо быть хорошо знакомым с различными методами, видеть их связь между собой, их сходства и различия. Многие, весьма далекие друг от друга методы, используют одну и ту же идею, и наоборот -похожие по построению решения методы имеют совершенно разные теоретические основания. Можно сказать, что назрела необходимость подробной и четкой классификации сингулярных задач, с указанием и обоснованием того, как надо искать решение для определенной области (класса областей) распространения. Данная работа посвящена именно
з
исследованию методов решения сингулярных задач, их связи между собой, достоинств и недостатков.
Подавляющее большинство методов решения сингулярных задач так или иначе связаны с методом частичных областей (МЧО). МЧО заключается в сшивании тангенциальных компонент полей на границах частичных областей с углами (на которые разбивается исходная область), с последующим проектированием полученных функциональных уравнений на некоторое полное пространство функций и переходом к бесконечным системам линейных алгебраических уравнений. Дальнейшие действия связаны с редукцией полученных линейных систем и их решением (численным или аналитическим). Основная проблема, связанная с сингулярностью - нерегулярность полученной бесконечной системы: ее матричный оператор не является ограниченным в /2, и
г
корректное усечение невозможно.
Из вышесказанного следует, что эффективный метод решения должен учитывать особенность поля вблизи ребра. Часто используются различные методы обращения сингулярной части оператора - например, метод обращения разностной части матричного оператора [8], метод полуобращения [9], а также метод квазистатической функции Грина [10]. В некоторых методах используется знание поведения функции вблизи сингулярной точки - это метод прямого усечения и метод вычетов [2]. Довольно редко, но порой чрезвычайно эффективно возможно строгое решение сингулярной системы, что позволяет избежать трудностей, связанных с невозможностью ее усечения. К таким методам можно отнести метод задачи Римана-Гильбсрта[4].
Кроме вышеприведенной классификации, методы также можно условно поделить на численные, полуаналитические и аналитические. Критерии такого разделения очевидны: чем больше параметров задачи входят в конечную формулу в аналитическом виде, тем ближе
рассматриваемый метод к аналитическим. Если же часть или вся конфигурация рассматривается в интегральном виде, без возможности явно наблюдать зависимость решения от геометрии системы, то мы имеем дело с полуаналитическим или чисто численным методом. Естественно, что чисто аналитические методы применимы только во вполне определенных конфигурациях, и с трудом могут быть распространены на хотя бы даже немного более сложные структуры. В то же время универсальность численных методов в некоторой степени компенсирует их «ненаглядность» - невозможность явно увидеть влияние тех или иных факторов на распространение, а также невозможность прямых вычислений при наличии углов на поверхности области. Пожалуй, наиболее интересными в плане дальнейшего развития представляются полуаналитические методы - т.е. методы, сочетающие в себе гибкость численных методов с наглядностью анализа. Их совершенствование может преследовать одну из двух целей: во-первых, они позволяют анализировать и синтезировать довольно сложные системы, а во-вторых, -оптимизировать численные методы, позволяя учитывать меньше членов ряда, коэффициентов разложения и т.д. и т.п. Обе цели важны и заслуживают отдельного внимания.
ОПИСАНИЕ МЕТОДОВ
Обращение разностной части оператора
Идейная сторона данного метода основана на методе частичного обращения оператора задачи и состоит в выделении и обращении сингулярной части матричных операторов бесконечных систем линейных алгебраических уравнений, к которым первоначально сводятся многие задачи теории дифракции. Общей чертой этих нерегулярных СЛАУ
5
является то, что главные части соответствующих операторов представляют собой матрицы с так называемым ядром «типа свертки», которые могут быть обращены в явном виде [8]. Используя это, а также аналитические решения некоторых других канонических СЛЛУ с тем же разностным матричным оператором, краевые задачи удается свести к обращению корректных систем уравнений второго рода. Тип регуляризующего матричного оператора зависит от класса рассматриваемой структуры. В некоординатных задачах (таких, как сочленение двух волноводов под некоторым (не прямым) углом, наклонные перегородки) оператор с разностной частью порождается сшиванием полей через нерегулярный треугольный район, в координатных (конфигурации, где все углы прямые), - при сшивании полей на двух характерных подинтервалах полной области. Обращаемая в явном виде часть решения задачи не связана прямо с сингулярностью поля на том или ином ребре структуры, а значит, и не так жестко ограничивает класс возможных конфигураций. Последовательное использование регуляризирующих операций позволяет свести исходные СЛАУ-1, в общем случае состоящие из нескольких подсистем, к последовательности матричных уравнений второго рода, причем их количество и вид матричных операторов определяются конфигурацией конкретной краевой задачи. Найденные таким образОхМ решения не только допускают обоснование процедур нахождения приближенных численных решений, но и в силу их быстрой сходимости дают эффективный инструмент анализа широкого класса задач теории дифракции.
Модифицированный метод вычетов
Модифицированный метод вычетов (ММВ) [2] также опирается на регуляризацию систем уравнений, полученных с помощью МЧО. Однако, в отличие от предыдущего метода, в ММВ строится функция, вычеты
6
которой дают решение всей системы, а не только ее канонической части с чисто разностным оператором. При этом правильное поведение полученного решения на ребре обеспечивается за счет выбора этой функции: особенность поля на ребре определяется характером поведения искомой функции. Выбрав соответствующую функцию, мы можем добиться выполнения условий Мейкснера. Как показано в [8], поскольку ММВ более детально, чем метод обращения разностной части оператора, учитывает особенность данной задачи, он обеспечивает несколько более высокую точность расчетов, но существенно уступает в общности и алгоритмичности. К недостаткам метода относится также сложность численной процедуры вычисления матричных элементов системы, решения которой определяют параметры искомой функции, что делает получение каких-либо аналитических результатов весьма затруднительным. Применение этого метода оправдано в основном только в волноводах с прямыми углами.
Прямое усечение
Как и ММВ, Метод прямого усечения [2] основан на знании правильной особенности поля в сингулярной точке. Как мы уже упоминали, простая редукция систем, получаемых в результате применения МЧО к сингулярным задачам, невозможна, поскольку их оператор не обладает свойствами конечности и непрерывности. Однако, если известен характер поведения поля на ребре, то существует способ корректного усечения системы таким образом, что полученное решение будет удовлетворять условиям Мейкснера [1,2]. Оказывается, что характер поведения поля определяется скоростью убывания коэффициентов разложения по нормальным волнам, которая, в свою очередь, зависит от того, сколько уравнений мы возьмем. Так, например, если взять систему для пустого
7
разветвленного волновода, то для получения правильного решения отношение числа уравнений, взятого в двух системах, должно быть равно отношению толщин волноводов.
Метод квазистатической функции Грина
Метод квазистатической функции Грина (МКФГ), разработанный в [10,
11] и модифицированный в [12-14], является полуаналитическим методом решения задач дифракции в волноводах с кусочно-непрерывными границами. Метод основан на регуляризации матричного оператора бесконечной системы с помощью функции Грина оператора Лапласа с исходными граничными условиями. Волновод разбивается на ряд частичных областей. В каждой из них строится полная система функций, и поле в каждой подобласти ищется как линейная комбинация этих функций. Затем с помощью функции Грина осуществляется «обобщенное» сшивание (приравниваются не сами поля, а их произведения с функцией Грина и ее производными). Проектирование полученных функциональных уравнений на некоторую полную систему функций приводит к регулярной бесконечной алгебраической системе. Такая система допускает редукцию, причем имеет в ряде случаев хорошую сходимость. Матричными элементами будут двукратные интегралы, содержащие функцию Грина и функции, на которые проектируются функциональные уравнения. Преимуществами метода является достаточно широкий класс решаемых задач, быстрая сходимость, независимость матричных интегралов от частоты. Кроме того, в некоторых случаях удается получить достаточно простые аналитические выражения зависимости коэффициентов распространения от параметров задачи.
8
В принципе, данный метод можно применять и к решению некоординатных задач - но в этом случае мы сталкиваемся с серьезным препятствием: сложностью сшивания нормальных волн на границе разных областей. Однако ценой увеличений кратности матричных интегралов
[14] или их числа [15] эту трудность можно преодолеть, и таким образом значительно расширить границы применимости метода (к сожалению, за счет его эффективности). Еще одно ограничение связано с тем, что МКФГ обеспечивает регуляризацию только в окрестности сингулярной (угловой) точки, но не на бесконечности. Поэтому важным моментом является выбор правильной системы функций для проектирования функциональных уравнений. В ряде случаев это затруднительно или невозможно, особенно на сочленении областей различной формы. Основной трудностью метода является вычисление матричных элементов. Кроме того, серьезным ограничением является невозможность применения метода при наличии диэлектрического заполнения в области распространения.
Полуобращение
Помимо методов, основанных на МЧО, существуют и другие - один из них, метод полуобращения (МПО), также рассматривается в данной работе.
МПО, впервые использованный в 1996 году [9], основан на обращении сингулярной части оператора Гельмгольца. С помощью конформного преобразования исходный волновод, граница которого содержит сингулярные точки, переводится в волновод с гладкими границами. Эта процедура устраняет сингулярность, связанную с оператором Лапласа. Дальнейшее решение основано на использовании функции Грина и формулы Кирхгофа: мы получаем интегральное уравнение, которое является уравнением Фредгольма II рода. При условии
9