ОГЛАВЛЕНИЕ
ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ
ГЛАВА 1. СТРУКТУРА И СВОЙСТВА МАГНИТОЭЛЕКТРИЧЕСКИХ КОМПОЗИ ТОВ (обзор)
1.1. Магнитоэлектрический эффект в кристаллах и композитах
1.2. Структура смссевых композитов
1.2.1 Структура и свойства пьезоэлектрика РЬ2г0,5зТіо,47Оз
1.2.2. Структура и свойства феррита Мпо^по^РегСХ*
1.3. Свойства магнитоэлектрических композитов
1.3.1. Магнитные, сегнетоэлектрические, диэлектрические и магнитоэлектрические свойства смесевых композитов
1.3.2. Магнитные, сегнетоэлектрические и магнитоэлектрические свойства слоистых композитов
1.4. Шум со спектром типа 1/Г в твердых телах
1.5. Особенности высокотемпературной диэлектрической релаксации в различных материалах
1.6. Магнитодиэлектрический эффект
1.7. Теории магнитоэлектрического эффекта в композитах ГЛАВА 2. МЕТОДИКИ ИЗМЕРЕНИЙ И ПОЛУЧЕНИЕ ОБРАЗЦОВ
2.1. Получение смесевых и слоистых магнитоэлектрических КОМПОЗИТОВ РЬгГо,5зТІо,47Оз - Мп0.4^П0,бРЄ2О4
2.2..Установка для измерения сегнетоэлектрических петель гистерезиса
2.3. Установка для измерения намагниченности композитов
2.4. Установка для проведения дифференциального термического анализа
2.5. Установка для изучения диэлектрических и электрических свойств композитов феррит-сегнетоэлектрик
2.6. Установка для комплексных исследований инфранизкочастотных механических свойств твердых тел
2.7. Установка для исследования прямого магнитоэлектрического эффекта
2.8. Установка для исследования обратного магнитоэлектрического эффекта
ГЛАВА 3. ВЗАИМНОЕ ВЛИЯНИЕ КОМПОНЕНТОВ В
СМЕСЕВОМ МАГНИТОЭЛЕКТРИЧЕСКОМ КОМПОЗИТЕ (х)РЬгго,5зТ1о,47Оз - (I -х)Мло,4гпо,бРе204
3.1. Влияние состава на свойства композитов
3.1.1. Концентрационные зависимости физических свойств композитов
3.1.2. Электрические свойства
3.1.3. Магнитные свойства
3.1.4. Сегнетоэлектрические свойства
3.2. Взаимное легирование компонентов в магнитоэлектрическом композите (х)РЬ2го,5зТ1(шОз - (1 -х)Мпо,4гпо.6Ре204
3.3.1. Влияние магнитной фазы на ссгнстоэлектричеекий фазовый переход
3.3.2. Влияние сегнетоэлектрической фазы на магнитный фазовый переход
3.3. Шум типа 1/Г в смесевых композитах (х)РЬгго>53Т1о,470з-(1-х)Мпо^п0,бРе204
3.4. Высокотемпературная диэлектрическая релаксация в смесевом композите 0,9РЬгго,5зТ1о,47Оз - 0,1МПо^По,бРе204
ГЛАВА 4. МАГНИТОЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ И
МАГНИТОДИЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ОТКЛИКИ В СЛОИСТЫХ И СМЕСЕВЫХ КОМПОЗИТАХ PbZro.53Tio.47O3 Мп0,42по,бРс204
4.1. Прямой магнитоэлектрический эффект в смесевых композитах
4.2. Прямой магнитоэлектрический эффект в двух- и трехслойных композитах
4.3. Магнитодиэлектрический эффект в двухслойных композитах
4.4. Обратный магнитоэлектрический эффект в двухслойных композитах
ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ И ВЫВОДЫ ЛИТЕРАТУРА
ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ
5
Актуальность темы. Одним из перспективных направлений в развитии физики конденсированного состояния является поиск и исследование новых магнитоэлектрических (МЭ) композиционных материалов, в которых магнитный параметр порядка можно изменять электрическим полем, а электрический параметр порядка можно изменять магнитным полем. Исследования таких композитов имеют несомненный фундаментальный научный интерес, так как развивают и углубляют физические представления о процессах, ответственных за возникновение новых свойств, отсутствующих в исходных компонентах. В композитах, в частности, наблюдаются новые (магнитоэлектрический и магнитодиэлектрический (МД)) эффекты, обусловленные взаимодействием магнитной и электрической подсистем через упругие деформации.
Однако, несмотря на многочисленные экспериментальные и теоретические исследования МЭ композитов, до сих пор многие важные вопросы остаются невыясненными. В частности, существующие в настоящее время представления о механизмах, ответственных за магнитоэлектрический и магнитодиэлектрический (МД) эффекты, а также их усиление в области электромеханического резонанса не нашли своей однозначной интерпретации. В сравнительно небольшом количестве работ приводятся сведения об оптимизации составов исходных компонентов, а вопросы химического взаимодействия магнитной и сегнетоэлсктрической фаз не освещены вообще. Решению этих вопросов может способствовать информация об особенностях электрических, магнитных, упругих, неупругих, диэлектрических, тепловых, МЭ и МД свойств гетерогенных материалов.
Поэтому комплексное исследование физических свойств композитов ферромагнетик-сегнетоэлектрик разного типа и особенностей МЭ и МД эффектов в феррит-пьезоэлектрических структурах, выяснение факторов,
6
влияющих на их МЭ и МД чувствительности, представляют собой актуальную физическую проблему.
Новые композиционные материалы представляют также большой практический интерес, так как позволяют разрабатывать различные устройства для электронной и других отраслей техники (например, устройства долговременной неразрушаемой памяти, сенсоры сверхмалых магнитных полей и
т.д.).
Тематика данной диссертации соответствует “Перечню приоритетных направлений фундаментальных исследований”, утвержденных Президиумом РАН (раздел 1.2 - “Физика конденсированного состояния вещества”). Выполненная работа является частью комплексных исследований, проводимых на кафедре физики твердого тела ГОУВПО «Воронежский государственный технический университет» по целевой программе Минобрнауки РФ «Развитие научного потенциала высшей школы», тема № РНП 2.1.1/4406 «Влияние полей различной природы на нелинейные явления в гетерогенных системах с нано- и микроскопическим размером неоднородностей», а также по грантам РФФИ № 06-02-9631 «Влияние технологии получения и обработки на кинетику полярных нанообластсй и физические свой- • ства сегнетоэлектричсских материалов», РФФИ № 07-02-00228 «Нано- и микрогетерогенные мультиферроичные структуры типа ссгнетоэлектрик-ферромагнетик», РФФИ № 10-02-00336 «Влияние полей различной природы на свойства нано- и микрогетерогенных магнитоэлектрических композитов» и проекту № Рв 05-010-1 Американского фонда гражданских исследований и разработок (СКОБ).
Цель работы. Целыо настоящей работы являлось установление взаимного влияния фаз в смесевых МЭ микрокомпозитах (х)РЬ7,г0,5згПо,470з — (1-х)Мпо,42п0>бРе204, а также обнаружение и объяснение прямого и обратного магнитоэлектрического эффектов и магнитодиэлектрического эффекта в слоистых керамических композитах РЬ7го,5зТ1о,470з - Мпо^По.бГ'егОъ используя комплексное исследование электрических, магнитных, упругих, не-
упругих, диэлектрических, тепловых и магнитоэлектрических свойств композитов.
В соответствии с поставленной целью были сформулированы следующие основные задачи:
1. Получение керамических смесевых микрокомпозитов (х)РЬгг0,5зТ1о,470з - (1-х)Мп0>4гпо,бРе204, далее (х)РгТ - (1-х)М£Р, и слоистых композитов PbZro,5зTio,470з - Мпо,4^По,бРе204 (PZT - М7Р) и проведение комплексного исследования их структуры и физических свойств.
2. Установление взаимного влияния фаз в смесевых композитах (x)PZT -(ЬхЗТ^Ш7, полученных по керамической технологии.
3. Выявление особенностей и природы диэлектрического шума типа 1/Г в композитах (x)PZT- (1-х)К^Р.
4. Установление природы высокотемпературной диэлектрической релаксации в композите 0,9PZT - 0,1 Мгр.
5. Обнаружение и объяснение магнитоэлектрического (прямого и обратного) и магнитодиэлектрического эффектов в слоистых композитах PZT - М7Р при разном соотношении фаз.
Объекты исследований. В качестве объектов исследования были выбраны смесевые композиты (х)Р^Г- (1-х)1^Р с концентрациями х = 0; 0,2; 0,4; 0,6; 0,8 и 1 и слоистые композиты PZT - Г^Р. Выбор таких материалов был обусловлен следующими причинами:
- выбранные для изучения композиты состоят из хорошо изученных компонентов PZT и УШ*, поэтому могут рассматриваться как модельные системы для установления основных закономерностей поведения МЭ свойств;
- смесевые (x)PZT - (1-х)М7Р и слоистые композиты PZT - М7Р удобны для исследования, так как обладают как сегнетоэлектрическими, так и магнитными свойствами при температурах выше комнатной;
- PZT обладает рекордно высокими значениями пьезоэлектрических коэффициентов, а имеет хорошие магнитострикционные параметры и
8
малую величину коэрцитивного поля (~16 Э), а значит, в композите можно получать высокий МЭ отклик в сравнительно слабых магнитных нолях.
Научная новизна. Основные результаты экспериментальных исследований смесевых керамических (х)Р2Т - (1-х)М£17 и слоистых композитов Р2Т- ЫZF получены автором впервые и заключаются в следующем:
1. Установлено взаимное легирование сегнетоэлектрической и ферри-магнитной фаз в смесовом микрокомпозите (х)РгТ - (1-х)М2Р, приводящее к понижению температур Кюри и Нееля. Экспериментально показано, что понижение точки Кюри обусловлено замещениями атомов И в решетке FZT атомами Бе из решетки MZF. Уменьшение температуры Нееля связано с замещениями атомов Мп, Zn п¥е в структуре шпинели 1УШ7 атомами РЬ или 2л из перовскитовой фазы Y>ZrY.
2. В смесевых композитах (х)Р2Т - (1-х)М2Р обнаружен и изучен диэлектрический шум типа 1/£ природой которого являются случайные процессы зародышеобразования полярных областей и их релаксация в результате термоактивированного преодоления энергетических барьеров границами полярных областей и границами доменов.
3. При температурах выше сегнетоэлектрической точки Кюри в композите 0,9Р2Т - 0ДМ2Р наблюдается релаксационный пик тангенса угла диэлектрических потерь с энергией активации 1,8 эВ и обратной частотой попыток преодоления потенциальных барьеров 0,48*10'14 с. Высокотемпературные отжиги образцов в восстановительной и окислительной средах позволили сделать вывод о том, что за высокотемпературную диэлектрическую релаксацию ответственна кинетика вакансий по кислороду, возникших при высокотемпературном спекании керамического композита.
4. В смесевом композите (х)Р2Т - (1-х)М2Р установлено, что зависимость величины поперечного МЭ коэффициента по напряжению от содержания Р2Т имеет колоколообразную форму, максимум которой приходится на состав 0,6Р2Т-0,4М2Р. Полученная закономерность достаточно хорошо
9
описывается в рамках модели эффективных параметров гетерогенной среды.
5. Экспериментально установлено, что для изученных двухслойных композитов Р2Т-МZF поперечный МЭ коэффициент по напряжению возрастает с увеличением объемной доли М2Р. Оценка коэффициента механической связи между пластинами в композите по теории эффективных параметров среды дала величину 0,6. В трехслойной структуре с двумя феррито-выми слоями происходит увеличение МЭ отклика.
6. Выявлены особенности обратного МЭ эффекта в двухслойных композитах PZT-MZF. Установлены зависимости амплитуды изменения магнитной индукции Вт ферритового слоя композита от напряженности магнитного поля, температуры, состава композита, амплитуды и частоты электрического поля. Полученные зависимости объясняются эффектом Виллари, который обусловлен изменением релятивистских и обменных взаимодействий при деформациях ферритовой пластины, создаваемых пьезопластиной PZT.
7. Для двухслойных композитов PZT-MZF установлены зависимости магнитодиэлектрического отклика от частоты электрического поля, объем-. ной доли ферритовой фазы и напряженности постоянного магнитного поля. Полученные закономерности качественно объясняются в рамках термодинамической теории Ландау.
Практическая значимость. Полученные в работе экспериментальные результаты по изучению МЭ и других свойств слоистых композитов и установленные закономерности могут быть полезными для научных лабораторий и научных центров, занимающихся проблемами ферромагнетизма и сегнето-электричества. В частности, они могут быть использованы при разработке высокочувствительных датчиков и преобразователей низкочастотных переменных магнитных полей, использующих прямой МЭ эффект, и электрически управляемых источников переменного магнитного поля, работающих на
10
обратном МЭ эффекте. Из-за гистерезисной природы МЭ эффекта композиты могут найти применение в устройствах неразрушаемой памяти.
Отдельные результаты исследований могут быть включены в учебные курсы по дисциплинам «Физическое материаловедение» и «Физика полярных диэлектриков» для студентов, обучающихся по направлению «Техническая физика».
Основные положения, выносимые на защиту
1. Анализ различных подходов для определения эффективных параметров гетерогенных сред и выявление формул смешивания, наиболее адекватно описывающих концентрационные зависимости эффективной электропроводности и диэлектрической проницаемости в композитах (x)PZT - (1-x)MZF.
2. Совокупность экспериментальных фактов о влиянии сегнетоэлек-трической фазы PZT на магнитный фазовый переход и ферримагнитной фазы MZF на сегнетоэлектрический фазовый переход в смесевых композитах (x)PZT - (l-x)MZF. Экспериментальное определение типа атомов, ответственных за понижение температуры Кюри Тс и температуры Нееля TN.
3. Закономерности прямого и обратного МЭ эффектов в слоистых композитах PbZro^Tio.-nCb - Мло.^По,бРе20.1 при комнатной температуре и физические представления об их природе.
4. Экспериментальное обнаружение и установление закономерностей МД эффекта в двухслойных структурах PZT-MZF в области электромеханического резонанса и интервале температур от комнатной до 403 К.
Апробация работы. Отдельные результаты и положения работы докладывались и обсуждались на Международных, Всероссийских и других научных конференциях: VI Всероссийской школе-конференции по нелинейным процессам и проблемам самоорганизации в современном материаловедении (Воронеж, 2007), XVIII Всероссийской конференции по физике сегнетоэлектриков (Санкт-Петербург, 2008), XV International conference on internal friction and mechanical spectroscopy (Italy, Perugia, 2008), Московской
11
конференции молодых ученых, аспирантов и студентов (Москва, 2008), XV Всероссийской научной конференции студентов-физиков и молодых ученых (Кемерово, 2009), International conference on functional materials and nanotechnologies (Latvia, Riga, 2009), II научно-технической конференции «Методы создания, исследования микро-, наносистем и экономические аспекты микро-, наноэлектроники» (Пенза, 2009), XXI Международной конференции «Новое в магнетизме и магнитных материалах» (Москва, 2009), the Filth International seminar on ferroelastic physics (Voronezh, 2009), Third International symposium on Micro- and nano-scale domain structuring in fcrro-electrics (Ekaterinburg, 2009), Всероссийской конференции с элементами научной школы для молодежи (Белгород, 2009), Московской конференции-конкурсе молодых ученых, аспирантов и студентов (Москва, 2009), XLIV Зимней школе 11ИЯФ РАН (Гатчина, 2010), XVI Всероссийской научной конференции студентов-физиков и молодых ученых (Волгоград, 2010), Международной конференции но химической термодинамике, фазовым равновесиям и термодинамическим характеристикам компонентов (Украина, Донецк, 2010), XXII Международной конференции по релаксационным явлениям в твердых телах (Воронеж, 2010), а также отчетных научно-технических конференциях профессорско-преподавательского состава, сотрудников, аспирантов и студентов ГОУВПО «Воронежский государственный технический университет» (Воронеж, 2008, 2009 и 2010).
Публикации. По теме диссертации опубликовано 39 научных работ, в том числе 6 в изданиях, рекомендованных ВАК РФ. В работах, опубликованных в соавторстве, автору принадлежат приготовление образцов и подготовка к эксперименту, а также получение и анализ экспериментальных данных. Обсуждение полученных результатов и подготовка работ к печати проводились при участии д-ра физ.-мат. наук, проф. С.А. Гриднева. Соавторы публикаций магистрант Е.С. Григорьев и аспирант А.А. Амиров принимали участие в проведении некоторых экспериментов.
i
12
Структура и объем работы. Диссертация состоит из введения, четырех глав, заключения и списка литературы, включающего 136 наименований. Основная часть работы изложена на 198 страницах, содержит 80 рисунков и 2 таблицы.
ГЛАВА 1. СТРУКТУРА И СВОЙСТВА МАГНИТОЭЛЕКТРИЧЕСКИХ КОМПОЗИТОВ (обзор)
В этой главе рассматривается структура, диэлектрические, электрические, магнитные и сегнетоэлектрические свойства магнитоэлектрических микрокомпозитов. Обсуждается природа шума типа 1/Г, а также причина высокотемпературной диэлектрической релаксации в смесевых композитах. Проанализированы механизмы возникновения магнитоэлектрического эффекта в разных типах композитов.
1.1. Магнитоэлектрический эффект в кристаллах и композитах
Открытие магнитоэлектрического эффекта (МЭ) вызвало большой интерес из-за потенциальных возможностей технических применений. Этот эффект относится к перекрестным эффектам и сам по себе уже представляет интерес для исследований, поскольку наблюдается только в определенных материалах. Заключается МЭ эффект в индуцировании электрической поляризации в материале, помещенном во внешнее магнитное поле (прямой МЭ эффект) или в изменении намагниченности во внешнем электрическом поле (обратный МЭ эффект):
Р|=«о‘нл 0-1)
М-(<уИо).Ер (1.2)
где ^-электрическая поляризация; - намагниченность; и Н; - электрическое и магнитное поля; а. - МЭ восприимчивость; ц0 - магнитная постоянная.
МЭ эффект в твёрдом теле был предсказан Л.Д. Ландау и Е.М. Лифши-цем в 1957 г. [1]. Для материала, помещенного в однородное магнитное или электрическое поле, изменение объемной плотности свободной энергии может быть записано следующим образом:
14
сш^.ац^-ц.сщ, (1.з)
где Р! — электрическая поляризация; М| - намагниченность; Е; и Ц - электрическое и магнитное поля.
Из формулы (1.3) можно получить выражения для поляризации и намагниченности материала:
Р, =-(дР/ЭЕ,)нт, (1.4)
^•м,=-(зр/ан,)ЕТ, (1.5)
где Т - температура.
В предположении, что электрическая Xе и магнитная ум восприимчивости не зависят от Е и Н, получаем с учетом МЭ эффекта
Р = ~-Х,' 'Б, -Е, -о, •Е! -Н,. (1.6)
Из выражения (1.6) следуют материальные соотношения:
^=Х0Е-Е, + а.-Н); (1.7)
И =х“ -Н; +—-Е . (1.8)
Мо
Таким образом, тензор МЭ восприимчивости ау в общем случае является тензором 2 ранга.
И.Е. Дзялошинский теоретически показал, что среди веществ с известной магнитной структурой имеется, по крайней мере, один кристалл, а именно оксид хрома, в котором должен иметь место магнитоэлектрический эффект [2]. В 1960 г. Д.Н. Астров экспериментально обнаружил МЭ эффект в
оксиде хрома [3] и измерил переменный магнитный момент, возникающий в
образце под действием приложенного электрического ПОЛЯ.
Затем Фолен с соавторами [4] измерили МЭ эффект, индуцированный в оксиде хрома магнитным полем. Была рассмотрена связь МЭ эффекта с симметрией кристаллической структуры, и в частности, установлено, что произведение а . • Е, • Н; отлично от нуля только в магнитоупорядоченных мате-
15
риалах. Позже предложены теоретические модели для объяснения наблюдаемого МЭ эффекта в некоторых материалах [5]. В 1982 г. был предложен новый подход к изучению МЭ эффекта в антиферромагнетиках [6], согласно которому плотность магнитной энергии может быть разложена в ряд по степеням намагниченности, а симметрия тензорных коэффициентов этого ряда определятся, главным образом, симметрией парамагнитной фазы кристалла.
В работах Брауна и др. [7] определен верхний теоретический предел для МЭ восприимчивости. Авторы показали, что
Р+(1/2)-х1-Н?<0, (1.9)
где диамагнитная восприимчивость. Из (1.9) с учетом (1.6) следует неравенство:
(1/2)-х?-Е?+о0-Е,-Н1+(1/2)хЛ-Н^О, (1.10)
где х£=Х* -Х* - парамагнитная восприимчивость. Поскольку (1.10) представляет собой положительно определенное неравенство, то Хк > 0, > 0, и
(1-Н)
Полагая диамагнитную составляющую малой по сравнению с парамагнитной (для материалов с локализованными магнитными моментами), можно считать X” ® X™ > поэтому вместо (1.11) можно записать:
«и <(х (1.12)
Аналогичное соотношение было получено в [7] на основе термодинамического рассмотрения
ав<(Би * М-и)' 2» (1.13)
где £ и р — диэлектрическая и магнитная проницаемости. Для известных материалов верхний предел значительно превышает экспериментально наблюдаемые значения.
Природа магнитоэлектрических эффектов в кристаллах состоит в следующем: электрические и магнитные характеристики твердого тела опреде-
I
16
ляются одними и теми же частицами — электронами, которые кроме электрического заряда обладают магнитным моментом (спиновым и орбитальным). Имеются взаимодействия (обменные, спин-орбитальные), связывающие пространственное движение зарядов и взаимную ориентацию их магнитных моментов. Внешние воздействия влияют на энергию взаимодействующих электрических и магнитных подсистем и их взаимодействие с окружением (например, с фононами), что и приводит к перекрестному влиянию электрических полей на магнитные, а магнитных полей на электрические характеристики твердых тел.
К настоящему времени изучено большое количество монокристалличе-ских МЭ материалов. Общим для этих материалов является то, что МЭ эффект наблюдается в большинстве из них при температурах, значительно ниже комнатной. Это связано с низкими температурами Нееля или Кюри для этих материалов. МЭ коэффициенты обращаются в нуль, как только температура приближается к точке перехода в неупорядоченное состояние. Кроме того, монокристаллические материалы характеризуются малыми значениями МЭ коэффициентов, величина которых недостаточна для практического использования этих материалов. В значительной степени от указанных недостатков свободны композиционные материалы на основе ферритов и иьезо-электриков.
Композиционные материалы могут обладать как свойствами, уже имеющимися у исходных компонент, так и свойствами, которые у них отсутствуют. К первой группе свойств относятся, в частности, плотность и жесткость. При этом количественные характеристики композита определяются характеристиками исходных компонент и их объемным или весовым содержанием [8].
Более интересными являются свойства второй группы, так называемые «product properties» [9]. Механизм возникновения новых свойств композита можно пояснить следующим образом. Если одна из компонент композита обладает свойством, которое обусловлено преобразованием величины А в эф-
17
фект В, то связь между А и В можно характеризовать с помощью параметра X = дВ/ дА, который может зависеть от А и В. Аналогично, если вторая компонента преобразует величину В в эффект С, то связь между В и С можно характеризовать с помощью параметра У = дС/ дБ. При этом композит будет характеризоваться новым свойством преобразования А в С, отсутствующим в обеих исходных компонентах. Преобразование А в С можно характеризовать параметром, являющимся произведением характеристик компонент дС/ дА = (дС/ дВ)СдВ/ дА) = УХ. Основываясь на этом принципе, можно получить различные свойства композита, полностью отсутствующие в исходных компонентах.
МЭ эффект в композиционных материалах можно рассматривать как результат взаимодействия пьезоэлектрических и пьезомагнитных свойств (рис. 1.1). Механизм МЭ эффекта состоит в следующем: пьезомагнитный материал деформируется при приложении внешнего магнитного поля. Эта деформация приводит к возникновению механических напряжений в пьезоэлектрической компоненте, а, следовательно, и к электрической поляризации, появляющейся вследствие пьезоэлектрического эффекта. Очевидно, возможен и обратный эффект. Внешнее электрическое поле вызывает деформацию пьезоэлектрической компоненты, приводящую к возникновению механических напряжений в пьезомагнитиой компоненте и к изменению намагниченности. Пьезомагнитная компонента намагничивается благодаря эффекту маг-нитоупругости. Таким образом, композиционный материал характеризуется новым свойством - магнитоэлектрическим эффектом, заключающимся в возникновении электрической поляризации во внешнем магнитном поле и в намагничивании во внешнем электрическом поле.
При изучении прямого МЭ-эффекта образец помещают в постоянное поле Н и переменное модулирующее поле Ь(1) и регистрируют генерируемое переменное напряжение £/(/).
- Київ+380960830922