Введение.
Актуальность темы. Прошло более 400 лет с того момента, когда Галилео Галилей [24] впервые изучал закон колебаний маятника. И до настоящего времени исследованиям колебательных процессов придается большое значение в самых разнообразных разделах механики. Подтверждениям этому может служить высказывание академика Н. Д. Папалекси: «Не будет, вероятно, преувеличением сказать, что среди процессов, как свободно протекающих в природе, так и используемых в технике, колебания, понимаемые в широком смысле этого слова, занимают во многих отношениях выдающееся, часто первенствующее место» [83]. Можно привести множество примеров, иллюстрирующих важность колебательных явлений в технических устройствах.
В одних случаях колебания могут причинить значительный вред -создать угрозу прочности таким конструкциям как турбинные лопатки, воздушные винты, мосты . Известно, что некоторые виды колебаний неоднократно служили причиной многих аварий, а порой и катастроф. Колебания могут нарушать нормальные условия эксплуатации - приводить к вибрации станков, изменять характеристики приборов, установленных на вибрирующем основании (автомобиль, самолет), и влиять на точность их показаний [33]. Колебания могут оказывать и вредное физиологическое воздействие на людей, организм которых подвергается воздействию длительной вибрации. В то же время колебания могут оказывать положительные воздействия. Все шире применяются технологические процессы, основанные на использовании искусственно возбуждаемых колебаний, как, например, вибропогружение свай, вибротранспортировка сыпучих материалов.
1
В современной технике часто встречаются конструкции, в которых механизмы работают на подвижном основании. Естественно, что вибрация основания может оказывать на характер движения и режим работы механизмов существенное влияние. Накопленный опыт свидетельствует о том, что в некоторых случаях она приводит не только к количественным, но и к качественным изменениям характеристик движения. Поэтому большой интерес как теоретический, так и прикладной представляют исследования различных форм движения колебательных систем под действием источников энергии, в частности, ограниченной мощности. Такое движение сопровождается взаимным воздействием друг на друга источника энергии и колебательной системы.
Накопленные экспериментальные данные свидетельствуют о том, что колебательная система может проявлять при вынужденных колебаниях особенности характера движения, не соответствующие представлениям существующей теории. Специфические особенности движения таких объектов, в которых проявляется взаимное влияние колебательной системы и источника энергии, требуют дополнительных исследований, базирующихся на классических экспериментах.
Одним из первых таких экспериментов, описанных в литературе, является классический опыт немецкого ученого Арнольда Зоммерфельда (1904 г.) [5]. Колебательной системой в этом опыте служил стол, на котором был установлен неуравновешенный электродвигатель небольшой мощности. Частота возмущающей силы регулировалась путем изменения подводимого к электродвигателю напряжения. В этой работе было установлено, что при увеличении расхода энергии, подводимой к электродвигателю, число оборотов его изменялось неравномерно. А именно: число оборотов мотора (частота вынужденных колебаний стола)
оставалось неизменным в области, включавшей резонанс до тех пор, пока амплитуда изменялась до своего максимума, в то же время расход энергии увеличивался примерно вдвое. Затем, пройдя через резонанс, амплитуда колебаний значительно уменьшалась, а частота вынужденных колебаний (число оборотов двигателя) возрастала скачком (Рис. 1). Описанное явление, которое наблюдается вследствие обратного влияния колебаний стола на угловую скорость источника энергии, вошло в науку под названием эффекта Зоммерфельда.
В литературе описаны интересные случаи проявления этого эффекта [18]. Так, машинисту локомотива не удавалось увеличить скорость движения поезда плавно до нужного значения, она увеличивалась скачкообразно. Оказалось, что вблизи определенного значения скорости частота колебаний вагонов, возбуждаемых прохождением колесами стыков рельсов, оказывалась близкой к частоте колебаний жидкости в частично заполненных цистернах. Этот случай является примером того, что эффект Зоммерфельда может быть обусловлен и другими причинами, а не только неуравновешенностью ротора.
3
Позднее этим экспериментом заинтересовался С. П. Тимошенко [92]. Им были получены результаты, свидетельствующие об особом интересе, который следует уделить вопросам рассеяния энергии и поглощения ее фундаментом, однако, механизм взаимодействия колебательной системы и источника энергии в этой работе не получил достаточного объяснения. В дальнейших экспериментам было дополнительно установлено, что вид резонансной кривой может изменяться в зависимости от того, была ли она получена при постепенном увеличении или, наоборот, при постепенном уменьшении частоты возмущающей силы. Это свидетельствует о том, что не удается реализовать убывающую ветвь резонансной кривой. Весьма наглядны в этом отношении опыты А. К. Калищука [31] и В. С. Мартышкина [72], результаты которых приведены на рис. 2 и 3. Отметим, что опыт А. К. Калищука был проведен в лаборатории вибраций Ленинградского государственного университета в конце 1930-х годов.
Рис. 2 Рис. 3
4
Первая попытка аналитического рассмотрения задачи о взаимодействии линейной колебательной системы с источником энергии была предпринята И. Рокаром [4], который опубликовал решение задачи о колебаниях системы, возбуждаемых силами инерции неуравновешенной вращающейся массы, приводимой в движение электродвигателем, момент которого линейно зависел от скорости вращения. В этой работе было установлено существование области неустойчивых режимов колебаний, положение которой было уточнено при изложении аналогичной задачи в монографии Р. Мазе [2].
Исследованиям эффекта Зоммерфельда посвящено много работ. Некоторые из них представляют значительный интерес. В частности, отметим работу И. И. Блехмана [15], из которой следует, что режим колебаний при резонансе может оказаться неустойчивым, и система скачкообразно перейдет в новое состояние устойчивого движения, которое окажется расположенным за областью резонанса.
Вопросы взаимодействия колебательной системы и источника энергии получили развитие в работах В. О. Кононенко [36-43], причем в уравнения движения им была введена статическая механическая характеристика источника энергии в виде заданной нелинейной функции скорости вращения. Изучение устойчивости стационарных режимов движения позволило получить условия их неустойчивости, проанализировать возможности срыва колебаний. При этом использовался несколько иной вид классического критерия устойчивости Рауса-Гурвица.
Следует отметить, что колебательную систему, вынужденные колебания которой возбуждаются источником энергии, можно рассматривать как электромеханическую систему (ЭМС), которая представляет собой совокупность механических частей и электрических
5
цепей с взаимообусловленными механическим и электромагнитными процессами.
Наибольшее распространение для получения уравнений движения колебательных систем с сосредоточенными параметрами получила форма уравнений Лагранжа II рода [45], имеющих следующий вид:
(I ОТ дТ ОТ дО _ . , .
------------+ — + — = п 1 = \2..я
Л дд, дЧ) дЧ/ Щ
где Г, П,£> - соответственно кинетическая, потенциальная энергия и диссипативная функция системы, q - обобщенная координата, () -
обобщенная сила.
Их обобщение для электромеханических систем, а именно, включение в функции 7\П,1> электрических составляющих было предложено Максвеллом [69], и поэтому они получили название уравнений Лагранжа-Максвелла. Этот аппарат позволил учесть непосредственное взаимное влияние источника энергии и колебательной системы. Такой подход был использован в работах А. Ю Львовича [62-65]. В рамках этой модели оказалось возможным уточнение уравнений движения самих источников энергии -электродвигателей. Отметим, например, работы В. А. Диевского [26-29] и Ф. Ф. Родюкова [67,68].
Следует также отметить, что системы дифференциальных уравнений, описывающие движение электромеханических систем, являются во многих случаях нелинейными, поэтому они требуют специальных методов решения. Известно, что достаточно хорошее первое приближение можно получить методом осреднения [11, 19], а также методом малого параметра [22, 77]. Метод осреднения принадлежит к так называемым асимптотическим
методам, которые с успехом были использованы в работах П. Е. Товстика,
6
- Київ+380960830922