СОДЕРЖАНИЕ
ВВЕДЕНИЕ............................................................. стр. 4
ГЛАВА 1. ОБЪЕМНО-ПОВЕРХНОСТНЫЕ ВОЛНЫ НА СМЕЖНЫХ ГРАНИЦАХ ПЬЕЗОЭЛЕКТРИКОВ И ПОЛУПРОВОДНИКОВ стр. 15
1.1. Исходные уравнения стр. 15
1.2. Дисперсионное соотношение для ЭОПВ на границе пьезоэлектрик -- полупроводник с током дрейфа............................................ стр. 22
1.3. Спектр электрозвуковой объемно-поверхностной волны на границе пьезоэлектрик - полупроводник............................................ стр. 27
1.4. Дисперсионное соо тношение ЭОПВ для структуры пьезоэлектрик - жидкость - иолупровоник................................................ стр. 32
1.5. Влияние слоя вязкой жидкости на дисперсионные спектры ЭОПВ стр. 36
ГЛАВА 2. ЭЛЕКТРОЗВУКОВЫЕ ПОВЕРХНОСТНЫЕ ВОЛНЫ НА
ДВИЖУЩИХСЯ ДОМЕННЫХ Г РАНИЦАХ СЕГНЕТОЭЛЕКТРИЧЕ-
СКИХ КРИСТАЛОВ...................................................... стр. 43
2.1. Электрозвуковая поверхностная волна на одиночной равномерно движущейся доменной границе сегнетоолектрпка............................. стр. 43
2.2. Движущийся полосой домен как волновод граничных элсктрозвуковых
волн................................................................ стр. 51
2.3. Энергетическая оценка эффективности преобразования ГЭВ движением
ДГ.................................................................. стр. 61
2.4. Граничные элсктрозвуковые водны неколлппеарного типа, удерживаемые парой примыкающих полосовых доменов в условиях равномерного перемещения............................................................... стр. 66
2.5. Сверхрешетка движущихся 180-градусных ДГ ссгнстоэлсктрического
кристалла (вывод дисперсионного соотношения)........................ стр. 77
2.6. Дисперсионные спектры мод неколлинсарных элсктрозвуковых граничных
волн динамической сверхрешетки ссгнстоэлсктрического кристалла стр. 85
2
ГЛАВА 3. ЭЛЕКТРОЗВУКОВЫЕ ПОВЕРХНОСТНЫЕ ВОЛНЫ НА стр. 91
Г РАНИЦАХ ДВИЖУЩИХСЯ ПЬЕЗОАКТИВНЫХ СРЕД.........................
3.1. Щелевые электрозвуковые поверхностные волны в структуре иьезоэлек-триков класса 6шт(4шт, сот) с зазором при ошосительном продольном перемещении.......................................................... стр. 91
3.2. Конвективная акустоэлектронная неустойчивость щелевых электрозвуко-
вых волн в структуре с относительным продольным перемещением..... стр. 106
3.3. Акустическое туннелирование в щелевой структуре гексагональных пьезокристаллов с относительным продольным перемещением стр. 117
3.4. Акустическое туннелирование в щелевой структуре пьезоэлектриков клас-
са 6 и 222 с относи 1ельным продольным перемещением стр. 128
3.3. Щелевые поверхностные волны нсколлинеарного типа на берегах поперечно движущейся трещины пьезоэлектрическою кристалла стр. 140
ЗАКЛЮЧЕНИЕ....................................................... стр. 149
ЛИТЕРАТУРА....................................................... стр. 151
3
ВВЕДЕНИЕ
Сфера приложений поверхностных акустических волн (ПАВ) простирается от сейсмологии [1,2] и ультразвуковой дефектоскопии [3] до обработки сигнальной информации [4,5] и конструирования резонансных датчиков на 1ІАВ [6].' Освоение столь широкого круга практических задач не мыслимо без надлежащего развития теории ГІАВ, ведущей начало от Рэлея [7]. Теоретические аспекты физики ПАВ изложены в монографиях [3, 8-11] и многочисленных обзорах (из последних см. [12]).
Современные исследования в области ПАВ во многом предопределились потребностями интенсивно развивающихся технологий сенсорных датчиков, нашедших перспективные применения в химии, биологии, фармацевтике и медицине [13-19]. Соответственно развитие получили вопросы распространения ГІЛВ в условиях, когда звуко-провод нагружается газообразной или жидкой средой [20-23]. Наряду с этим продолжилась теоретическая поддержка исследований в таких направлениях, как существование поверхностных или граничных мод и специфические проявления анизотропии кристаллической среды [24-26], анализ возбуждения и детектирования ГІАВ [27, 28], описание ПАВ за рамками классических моделей упругости [29. 30].
Еще одним направлением исследований в области ПАВ является учет конструктивных и топологических особенностей звукопроводов [31, 32], изменений распространения волн вследствие взаимодействий физических подсистем [33] или воздействий (электрических [34, 35], механических [31, 36] и пр.) на ПЛВ-звукопроводы. Эти исследования имеют выраженную прикладную направленность и связаны с попытками разнообразить применения ПАВ, как для обработки сигнальной информации, так и в системах измерительных (сенсорных) устройств.
Диссертационная работа примыкает к указанному направлению, но по предмету исследования отличается тем, чго во главу угла в ней посіавленьї еще мало изученные вопросы поведения ПАВ в условиях однородной нсстационарности из-за движения границы, движения самой звукопроводящей среды пли отдельных се частиц, образующих самостоятельную подсистему. Примером тому является токовая плазма пьезополупроводника или полупроводника, іраничащсго с пьезоэлектриком.
В первых работах [37-41] акустоэлектронное взаимодействие в условиях токового дрейфа носителей заряда изучалось для рэллеевских ПАВ. Из-за определяющей роли решеточной подсистемы в их формировании оно мало отличалось от случая объемных акустических волн. Большее разнообразие по особенностям проявления акустоэлек-тропного взаимодействия при дрейфе носителей заряда предоставляют ПАВ Гуляева -Блюштейна [42, 43]. Причина в том, что в формировании электрозвуковых ПАВ наряду
4
с решеткой не меньшую роль играют электрические поля и, соответственно, проявляемая при их посредстве реакция плазмы носителей заряда, напрямую сказывающаяся на структуре волн.
Экспериментальное изучение эффектов акустоэлсктронпого взаимодействия для электрозвуковых волн [44-46] вылилось в создание специальных линий задержки [47] с более эффективным усилением но сравнению с рэлеевскими волнами. 13 диссертации проявления токовой нестационарное™ проводящей (полупроводниковой) среды при распространении ПАВ Гуляева - Блюштейна обсуждаются для структур «пьезоэлектрик - полупроводник», когда акустический контакт модифицирует классическую ПАВ Гуляева - Блюштейна в электрозвуковую волну типа Стоунли [48]. Для ее существования необходимы малые отличия материалов по механическим свойствам. Несоблюдение этого требования приводит к излучению объемных сдвиговых волн от границы в одну из сред, вследствие чего граничная электрозвуковая полна становится затухающей. Потери на указанное излучение можно скомпенсировать акустоэлектронным усилением в результате сверхзвукового дрейфа носителей заряда в полупроводнике. В итоге, несмотря на то, что граничная (локализованная в пьезоэлектрике или полупроводнике) электрозвуковая волна по-прежнему сопровождается объемным излучением в полупроводник или пьезоэлектрик, ее распространение вдоль контакта материалов будет иметь стационарный характер, присущий истинным поверхностным модам.
Этот специфический случай распространения электрозвуковых волн был рассмотрен в работе [49] (см. также [50]). По характерным признакам волнового ноля - гранично-локализованного в полупроводнике и без локализации (в виде объемной волны) в пьезоэлектрике - электрозвуковая волна была названо объемно-поверхностной волной.
В работах [49, 50] контакт пары материалов "пьезоэлектрик - полупроводник" полагался идеальным. На практике такие границы реализуются исключительно редко, поскольку. главным образом из-за несоответствия периодов кристаллических решеток, в зоне контакта возникают переходные слои с повышенным содержанием дефектов, примесных уровней и концентрацией механических напряжений. Более реалистичная модель, поэтому, должна учитывать наличие промежуточного буферного слоя между пье-зоэлсктриком и полупроводником.
Из-за разнообразия возможных комбинаций параметров буферного слоя, а также необходимости учета неоднородности его характеристик по толщине, обеспечить желаемую универсальность модели трудно. Заслуживает внимания другой способ осуществления акустического контакта пьезоэлектрика с полупроводником - посредством вязкой жидкости. Целью предпринятого в первой главе диссертации исследования
5
ЭОПВ является учет такого вязкого слоя диэлектрической жидкости [51]. Этой привлекательной по простоте н удобству постановки эксперимента ситуации, отвечает необходимая универсальность модельных представлений, отсутствующая для монолитных слоистых структур.
Вторая исследовательская проблема диссертации касается особенностей поведения э л екгр о звуковых поверхностных волн на движущихся 180-градусных доменных границах сегнстоэлсктрических кристаллов. Нестационарность физической системы здесь обуславливается исключительно движением удерживающих волну доменных границ, каждую из которых удобно рассматривать как скачок параметра (волну переключения спонтанной поляризации), бегущий по неподвижному кристаллу.
Данное направление исследований сложилось за последнее десятилетие. В первых работах рассматривалось распространение элсктрозвуковых поверхностных волн вдоль одиночной 180-градусной доменной границы, равномерно движущейся в тетрагональном сегнетоэлектрическом кристалле типа ВаТЮ.? (52, 53]. Позднее рассматривались электрозвуковые волны, удерживаемые доменными границами движущегося полосового домена [54, 55], а также сдвиговые магнитоупругне поверхностные волны на движущихся блоховских стенках (аналог 180-градусных доменных границ в сегнетоэлек-трнках) ферромагнитных кристаллов [56-58].
Общий итог цитированных работ состоит в том, что под влиянием движения удерживающей границы волновая нормаль поверхностных (граничных) мод выводится из плоскости границы и отклоняется на острый угол в сторону движения. По выделенному геометрическому признаку эти моды было предложено именовать неколлинеар-ыыми модами, имея в виду, как раз, неколлинеарность их волновой нормали по отношению к границе. Существенно, что индуцированной медленным движением доменных границ слабой неколлииеариости элсктрозвуковых и сдвиговых магнитоупругих поверхностных волн могут, сопутствовать заметные изменения их спектральных характеристик, а в результирующих колебаниях электрических и магнитных полей (лабораторная система отсчета) присутствуют биения, вызванные доплеровской раздвижкой частот.
Несмотря на то, что основные свойства неколлинеарных электрозвуковых граничных волн на движущихся доменных границах сегиетоэлектрических кристаллов описаны в работах [52-55] достаточно подробно, остаются неосвещенными важные детали их поведения, обязанные коллективному вкладу движения многих границ. В частности, непонятен механизм, по которому добавление каждой новой движущейся доменной границы сегнетоэлектрика сводится только к модификации дисперсионных спектров,
6
но не сопровождается возникновением дополнительных дисперсионных ветвей. Отсутствует также обобщение результатов на случай бесконечного числа эквидистантных, равномерно движущихся доменных границ, когда сегнетоэлектрнческий кристалл представляет собой динамическую сверхрешетку. Комплекс этих вопросов рассматривается во второй главе диссертации.
Однородная нестационарность системы может проявиться не только поперечным движением границ по отношению к волнам, распространяющимся в неподвижной среде. но и относительным продольным перемещением самих материальных сред, при условии. что между средами существует граничная связь волновых полей. Для акустических волн такого рода эффекты изучались ранее в маловязких жидких средах, допускающих относительное движение (скачок течения) без заметного искажения профиля скорости потока вблизи границы за счет действия вязкостных напряжений [89]. Учитывая, что границы идеальных жидкостей не представляют собой волноводы, способные удерживать поверхностные (граничные) волны, единственная, по сути дела, проблема гидроакустики для систем с тангенциальными разрывами скорости течений заключалась в определении полей заданного источника акустического излучения. В простейшем случае удаленного источника речь идет о решении френелевской задачи отражения монохроматических волн тангенциальными разрывами скоростей течения одинаковых или различных жидкостей.
В случае твердых тел относительное продольное движение возможно только при отсутствии контакта между ними. Благодаря пьезоэффекту, электрострикции, магнито-стрикцнн или пьезомагнетизму, упругие возмущения будут сопровождаться электрическими и/или магнитными полями, действие которых, естественно, распространится на зазор и этим самым приведет к граничному сцеплению акустических полей в твердых телах, разделенных зазором. Для активных материалов в слоистой структуре с зазором их относительное продольное (вдоль границ) перемещение обретет, таким образом, роль значимого параметрического воздействия на систему, которое подобно действию тангенциального разрыва течений идеальной жидкости в задачах гидроакустики.
В акустоэлектронпке твердого тела слоистые структуры активных кристаллов, в том числе и структуры с вакуумным зазором (щелевые структуры), - давно известный объект исследования. Однако, несмотря на то, что к настоящему моменту времени изучены многие аспекты распространения акустических волн в щелевых структурах [90-93], все они касаются ситуаций, когда кристаллы имеют неизменное, фиксированное положение. В третьей главе диссертации рассмотрены параметрические эффекты распространения сдвиговых волн горизонтальной поляризации, вызванные относительным
7
продольным движением пьезоэлектрических кристаллов класса 6 (4, 6шт, 4шт, ост), разделенных вакуумным зазором..
Заключительная часть Главы 3 диссертации посвящена анализу распространения щелевых элсктрозвуковых волн вдоль поперечно смещающегося с постоянной скоростью плоскостного дефекта пьезоэлектрического кристалла типа трещины. По современным представлениям [94, 95] трещины в твердых телах развиваются обычно от вершин но касательным к их берегам, т.е. удлиняются без поперечного перемещения границ. В некоторых случаях, например, при прорастании с поверхности под воздействием растягивающей нагрузки или в режиме надкритической концентрации напряжений в вершине ветвящейся трещины, поперечная составляющая движения границ трещин может оказаться заметной. Соответственно задача об электрозвуковых волнах на поперечно движущейся трещине пьезоэлектрика, которую можно трактовать как своего рода вакуумный зазор, бегущий по неподвижному кристаллу, обретает физический смысл.
К основным результатам данного раздела главы 3 можно, прежде всего, отнести вывод о неколлинеарности щелевых электрозвуковых волн под влиянием поперечного движения трещины. Установлено, что вопреки сходству геометрической конфигурации и одинакового, поперечного движения границ, в спектрах мод трещины и полосового домена сегнетоэлектрика присутствует качественное отличие. Для трещины параметрическое преобразование дисперсионных спектров в результате движения границ происходит с образованием поворотных петель из-за слияния высокочастотных концов ранее изолированных ветвей симметричной и антисимметричной моды.
Поперечное движение границ, удерживающих электрозвуковые поверхностные (граничные) волны, указывает, в самом строгом смысле, на релятивистский характер рассматриваемых эффектов. В этой связи материалы трех глав диссертации, основанные на к ваз »статическом приближении электрических полей и галилеевской связи координат систем отсчета являются приближенными. Релятивистские уточнения можно, конечно, получить, в рамках теории относительности, обобщенной на сплошные упругие среды с пьезоэффектом, тем более, что для обычных непьезоэлектрических сред и волн объемного распространения такие эффекты хорошо известны [76, 77, 118]. Однако применительно к граничным задачам функциональной электроники, не имея в виду распределения больших масс вещества в космических объемах, релятивистская формулировка лишена практического смысла, так как движение межфазных границ кристаллов - есть всегда результат динамической перестройки их структуры, протекающей с конечной скоростью порядка скорости звука, т.е. при релятивистском факторе р~ 1 (Г'\
Для релятивистских обобщений более удобным объектом являются электромагнитные поверхностные волны. Однако и для них релятивистская формулировка граничных задач будет целесообразной только в случае границ, движущихся с субреляти-вистскими скоростями р~1. Первые, и вынужденно нерелятивистские попытки рассмотреть поведение электромагнитных поверхностных волн на движущейся границе "плазма - вакуум", предпринятые в работах [116, 119], основывались на ее трактовке как фронта фотоионизации, образующимся при сканировании разреженного газа (межпланетной среды) пучком ионизирующего излучения. Такой способ только на первый взгляд лишен ограничений на достигаемую скорость движения границы. Причина в том, что из-за относительно большого времени жизни фотоэлектронов в условиях редких соударений с молекулами (ионами) газа за уходящим фронюм фотоионизации вне пределов пучка ионизирующего излучения (т.е. в "вакууме") остается тем более длинный шлейф фотоэлектронов, чем выше скорость границы. В результате она размазывается и в релятивистском пределе задача о поверхностных волнах теряет смысл.
В авторских материалах дополнительных исследований, не вошедших в диссертацию, с целью выявить релятивистские особенности поведения поверхностных воли на движущихся границах граничные задачи работ [116, 117, 119] переформулированы применительно к случаю, когда движущиеся г раницы "плазма - вакуум” представляют собой границы фактически движущихся в вакууме плазменных сгустков. При условии приведения всех частиц в одинаковое равномерное движение такие границы плазмы остаются резкими при любых скоростях по релятивистский предел Р—> 1 включительно. Поскольку известен эффективный способ получения подобного рода движущихся плазменных сгустков в лабораторных условиях [120], появляются основания для теоретического анализа релятивистских эффектов.
В работах [121, 122] рассмотрены случаи полубесконечного плазменного сгустка и плазменного сгустка конечной толщины, движущиеся с релятивистской скоростью. Для описания плазмы использовалась элементарная модель. Основным результатом работы [121, 122] явился вывод, что аберрационный эффект с выходом волновой нормали поверхностной электромагнитной волны из плоскости границы и поворотом в сторону движения имеет место только в лабораторной системе отсчета. При этом в дисперсионных спектрах мод поверхностной электромагнитной волны, рассматриваемой с позиции наблюдателя лабораторной системы отсчета, результатом субрслятивистских проявлений движения плазмы отмечаются снижение частоты отсечки по мерс роста параметра (3, а также образование верхней границы спектра по длинам волн, смещающейся в ко-
9
ротковолновую сторону. Последнее трактовалось как непосредственное проявление релятивистской связности пространства - времени.
Обзор диссертации по главам, данный выше, можно в кратких чертах систематизировать в виде следующих пунктов:
Целью работы является теоретическое изучение влияния равномерного поперечного движения пакета доменных границ (ДГ) сегнетоэлектрнка, ОПП пьезокристаллических сред в щелевых структурах и дрейфового тока носителей заряда в полупроводнике, сцепленным с пьезоэлектриком слоем диэлектрической вязкой жидкости, на распространение соответствующего типа электрозвуковых воли.
13 задачу исследования вошло:
- обоснование возможности замены идеального (монолитного) контакта пары "пьезоэлсктрик - полупроводник с юком дрейфа" в качестве волновода ЭОПВ слоем связующей вязкой жидкости;
- выявление роли коллективных взаимодействий поперечно движущихся ДГ сег-нетоэлектрика на удерживаемую ими элсктрозвуковую волну для системы примыкающих полосовых доменов (ПД) и'сверхрсшетки ДГ;
- оценка влияния ОПП пьезоэлектриков щелевой структуры на поведение мод щелевой электрозвуковой волны;
- оценка энергетической эффективности преобразования электрозвуковой волны поперечным движением одиночной ДГ сегнетоэлектрнка;
- исследование влияния ОПП на туннелирование сдвиговой волны через вакуумную щель в движущийся пьезоэлектрик;
- описание специфики дисперсионных свойств щелевых электрозвуковых волн на поперечно смещающейся трещине пьезоэлектрического кристалла.
Научная новизна диссертации заключается:
- в установлении дополнительного ограничения на область существования ЭОПВ в структуре "пьезоэлектрнк - вязкая жидкость - полупроводник" с током сверхзвукового дрейфа носителей заряда, налагаемого сверху на толщину слоя жидкости вязкостными потерями;
- в предложенной оценке энергетической эффективности преобразования граничной электрозвуковой волны (ГЭВ) поперечным движением удерживающей её 180-градусной ДГ сегнетоэлектрнка отношением усредненной энергии полей волны на движущейся ДГ к значению, соответствующему неподвижной доменной стенке;
- в выявлении и истолковании нижних границ спектра мод ГЭВ в структуре примыкающих ПД сегнетоэлектрнка, как признака коллективного взаимодействия дви-
10
жущихся ДГ, происходящего без образования новых дисперсионных ветвей;
- в установлении характерных признаков неколлинеарности ГЭВ для структуры примыкающих ПД, свсрхрсшетки Д1 сегнетоэлектрика и вакуумной трещины пьезо-элекгрика, вызванных поперечным движением удерживающих границ;
- в предсказании парного расщепления дисперсионных ветвей спектра мод парциальных (блоховских) ГЭВ доменной свсрхрсшетки сегнетоэлектрика внутри разрешенной зоны, меняющихся местами при инверсии скорости поперечного смещения ДГ;
- в предсказании существенной невзаимности стационарного распространения и возможности конвективного акустоэлектронного усиления щелевых электрозвуковых волн при ОПП пьезоэлектриков слоистой с труктуры со щелью;
- в выявлении дополнительной ветви рефракции туннелирования сдвиговых волн через щель пьезоэлектриков, испытывающих ОПП, и усиления отраженной волны по механизму обращения волнового фронта (ОВФ).
Практическая значимость результатов работы состоит в развитии теоретических представлений о свойствах ГЭВ в условиях проявления системой однородной нестационарное™ свойств (дрейфовая нестационарность полупроводника, ОПП пьезо-электриков щелевых структур) пли равномерного движения удерживающих границ. Полученные результаты позволяют прогнозировать ряд качественно новых особенностей в поведении ГЭВ (нетрадиционная структура волновых полей ЭОПВ; невзаимность стационарного распространения щелевых электрозвуковых волн вследствие ОПП пьезоэлектриков; "сверхотражение" сдвиговых волн щелевой структурой пьезоэлектриков в условиях ОПП по механизму обращения волнового фронта). На этой основе выявлены новые каналы манипулирования распространением ГЭВ и, как следствие, определены дополнительные возможности для разработки приложений. Так, применительно к акустодоменным устройствам совмещение режима обработки сигнальной информации с регулируемым движением ДГ позволяет рассчитывать на дополнительную доплеровскую компрессию импульсов или желаемые частотные сдвиги, а невзаимность распространения щелевых электрозвуковых волн вследствие ОПП представляется перспективной для разработки узлов с механически контролируемой задержкой сигнала.
Основные положения, выносимые на защиту:
1. Существуют ЭОПВ при надкритической дрейфовой нестационарности полупроводника и его акустическом сцеплении с пьезоэлектриком слоем вязкой жидкости, ограниченным сверху по волновой толщине.
2. Движение ДГ свсрхрсшетки сегнетоэлектрика обуславливает внутризонное
расщепление спектров мод парциальных (блоховских) ГЭВ на пары. При инвер-
11
сии скорости ДГ сверхрешеткн внутри пар имеет место перестановка спектров мод местами.
3. ОПП пьезоэлектриков щелевой структуры вызывает невзаимность стационарного распространения, изменение спектра и конвективную акустоэлектронную неустойчивость антисимметричной моды щелевых электрозвуковых волн.
4. При туннелировании сдвиговых воли через зазор пьезоэлектриков, подвергнутых ОПП с двухкратным превышением скорости звука, к обычной ветви рефракции добавляется новая ветвь рефракции с ОВФ. приводящая к усилению отражения.
Достоверность результатов диссертации обеспечена адекватностью соответствующих физических моделей, справедливостью используемых приближений и надежностью численных .методов расчета, применяемых для решения близких по тематике задач. Результаты расчета спектров мод, составляющие большую часть всех численных расчетов, контролировались общепринятым способом - подстановкой полученных значений корней в дисперсионное соотношение D(co,k)=0, где со - частота, к - волновой вектор, и достаточной (принятой в соответствии с точностью их оценки) малостью отклонения |D(co,k)l от нуля.
Апробации работы. Результаты диссертационной работы докладывались на XIV Всесоюзної! конференции по акустоэлектронике и физической акустике твердого тела (Кишинев, 1989), на Всероссийской научной конференции по волновой динамике машин и конструкций памяти проф. А.И.Весницкого. (Н.Новгород, 2004), V (Самара, 2006) и VII (Самара, 2008) Международных научно-технических конференциях "Физика и технические приложения волновых процессов", на XVIII (Таганрог, 2006) и XIX (Н.Новгород, 2007) сессиях Российского акустического общества, на 4-ой Межрегиональной молодежной научной школе "Материалы нано-, микро- и оптоэлектр'оники: физические свойства и применение" (Саранск, 2005).
Личный вклад автора в получении материалов диссертации был определяющим и состоял в выводе общих решений граничных задач, составлении программ и выполнении численных расчетов. Результаты разделов 2.5, 2.6 диссертации, получены совместно со старшим научным сотрудником УФ ИРЭ РАН Вилковым Е.А. При выборе, постановке исследовательских задач и обсуждении полученных результатов автор пользовался поддержкой научного руководителя - академика РАН Гуляева Ю.В., а также консультациями академика РАН Бугаева A.C. и ведущего научного сотрудника УФ ИРЭ РАН Шевяхова М.С.
12
Публикации. Материалы диссертации опубликованы в 16 научных работах. Из них 6 - статьями в рецензируемых журналах РАН, 4 - статьями в научных сборниках и периодических научных изданиях и 6 - материалами научных конференций.
I. Статьи в рецензируемых журналах
1. С.Н.Марышев. М.С.Шевяхов. Эяектрозвуковая объемно-поверхностная волна в слоистой структуре пьезоэлектрик - жидкость - полупроводник // АЖ, 1987. Т. 33. №6. С. 1096-1100.
2. А.С.Бугаев. С.Н.Марышев, М.С.Шевяхов. Элекгрозвуковые волны на границах пары движущихся в сегнетоэлектрике полосовых доменов // РЭ, 2005. Т. 50. №
9. С. 867-871.
3. Ю.В.Гуляев, С.Н.Марышев. Н.С.Шевяхов. Электрозвуковая волна в зазоре пьезоэлектрической пары с относительным продольным перемещением // Письма ЖТФ, 2006. Т. 32. № 20. C. 1S-26.
4. С.Н.Марышев, Н.С.Шевяхов. Туннелирование акустических волн зазором пары гексагональных пьезоэлектрических кристаллов с относительным продольным перемещением // Письма Ж'ГФ, 2007. Т. 33. № 9. С. 18-28.
5. Ю.В.Гуляев, С.Н.Марышев, Н.С.Шевяхов. Прохождение сдвиговых волн через вакуумный зазор продольно перемещающихся пьезоэлектрических кристаллов // IТисьма ЖТФ, 2007. Т. 33. № 18. С. 85-94.
6. Е.А.Вилков, С.Н.Марышев, Н.С.Шевяхов. Элек грозвуковые волны решетки движущихся доменных границ сегнетоэлектрического кристалла // Письш ЖТФ, 2009. Т. 35. № 7. С. 70-79.
II. Статьи в научных сборниках и периодических научных изданиях
1. С.Н.Марышев, Н.С.Шевяхов. Щелевые волны на границах пьезоэлекгриков в условиях относительного продольного перемещения // Труды XVIII сессии Российского акустического общества. Т. 1 .М.: Геос. 2006. С. 23-26.
2. С.Н.Марышев, Н.С.Шевяхов. Электрозвуков ыс волны на границах трещины, движущейся в пьезокристалле // Труды XVIII сессии Российского акустического общества. Т.1.М.: Гсос, 2006. С. 26-30.
3. Ю.В.Гуляев, С.Н.Марышев, Н.С.Шевяхов. Туннелирование сдвиговых волн вакуумным зазором пары пьезоэлектрических кристаллов класса 6 и 222 в условиях равномерного относительного перемещения // Труды XIX сессии РАО.Т. 1.
11.Новгород, 2007. С. 32-36.
4. Е.А.Вилков, Ю.В.Гуляев, С.Н.Марышев, Н.С.Шевяхов. Щелевые электрозвуко-вые полны в зазоре пары относительно движу!цихся пьезоэлекгрнков // Радиоэлектронная техника / Межвуз. сб. научн. тр. Ульяновск: УлГТУ, 2008. С. 40-45.
III. Публикации в материалах научных мероприятий
1. A.C. Бугаев, Ю.В. Гуляев, С.Н. Марышев. Элсктрозвуковые волны в структуре: пьезослой - вязкая жидкость - полупроводник // XIV Всесоюзная конференция по акусгоэлсктронике и физической акустике твердого тела. Тез. докл. Ч. I. Кишинев. 1989. С. 27-28.
2. С.Н. Марышев, Н.С.Шевяхов. Электрозвуковые поверхностные волны на примыкающих полосовых доменах, приведенных в движение // Тезисы докладов Всероссийской научной конференции по волновой динамике машин и конструкций памяти нроф. А.И.Вссницкого. Н.Новгород: НФ ИМАШ РАН. 2004. С. 72.
13
- Киев+380960830922